* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
741 ФАЗОМЕТР 742 О перпендикулярно к ОС. Проекция В точки А будет находиться от О на расстоянии ОВ = х = г sin ср (cot + <р ). (8) Сопоставляя (8) и (1), видим, что точка В бу дет совершать по прямой х гармонич. колеба ние с частотой v = ~ . Ф. колебания точки В в 2л момент t будет определяться равенством (7), т. е. углом АОС. Вместо точки А, движущей ся по окружности, можно представить себе, что радиус-вектор r = OA вращается равномер но около своего начала О и проектируется на неподвижную прямую хх. Угол, образован ный прямой ОС, перпендикулярной к прямой хх, и данным положением радиуса-вектора, и будет представлять собой Ф. в момент t. Вместо радиуса-вектора г можно взять также окруж ность с диаметром АО (фиг. 2), к-рая очевидно 0 резков времени t, а по оси ординат расстояния х, то гармонические колебательные движения (9) и (10) будут представлены синусоидальными кривыми С^С^С С ... и Со С[С'ъ С' ... (фиг. 4). При точке С х = 0, т. ч. OC = t определяется из равенства sin (to^ + ср ) = 0 , (15) г 3 ъ х 1 1 0 откуда t = — ^ . Аналогичным образом имеем x для отрезка ОС{ = t[ величину t[= — ^ , откуда *• х 01 ш (16) В частности, если оба колебания происходят с одной и той же частотой, то со = со', и в этом слу чае имеем СгС[ = (17) Фиг. з. будет проходить через В. Если вращать эту окружность с угловой скоростью со около точ ки О, то она будет пересекать неподвижную прямую хх в точке В, к-рая будет совершать гармонич. колебание; угол, образованный диа метром этой окружности с прямой ОС, и будет графически представлять собой Ф. колебания точки В. Можно наконец окружность диаметра АО = г закрепить, а вращать прямую хх в про тивоположном направлении; результаты полу чаются те я-се. Пусть имеются две точки В и В', к-рые совершают два гармонич. колебательных движения, определяемых ур-иями: 0 Из (17) видно, что в рассматриваемом частном случае отрезок С С[ пропорционален сдви гу Ф. Д<р и при соответствующем выборе мас штаба м. б. взят в качество величины, опреде ляющей сдвиг Ф. В нек-рых отделах теоретич. физики тер мину Ф. придается часто несколько более об щее понятие, чем указанное выше, что имеет место напр.в теории ко лебания струны. Если струна, за крепленная свои ми концами, со Ф и г . 4. вершает плоское движение, то смещение v в момент t точки, находящейся на расстоянии х от точки закрепления. определяется ф-лой: 1 = ДС со й 8 [(± + ^2п + в ] п п = оо (18) 2 С . сое 2*+в ], ж = г sin ( с о * - f <р ), (9) ж ' = г'sin (со'* + <р' ). (W) причем правая часть последнего равенства пред Ф. колебания этих двух точек в один и тот же ставляет собой совокупность бесконечного мно момент t будут соответственно равны: жества попарно равных, противоположных,
о I = Const, > (14) Лит.: Х в о л ь с о н О . , К у р с ф и з и к и , т . 1, Б е р л и н , 1923; Э й х е н в а л ь д А.," Т е о р е т и ч е с к а я ф и з и к а , т. е. если два гармонич. колебательных движе М —Л , М. С е р е б р е н н и к о в ния происходят с одной и той же частотой, то ч . 2, А З. О М.Е Т1932. электротехнич. измерительный. Ф Р, сдвиг Ф. есть величина постоянная, равная на прибор, служащий для непосредственного из чальному сдвигу Ф. Графически сдвиг Ф. пред мерения угла сдвига фазы (см.) между двумя ставлен очевидно углом между радиусами-век периодич. электрич. величинами. Преимуще торами г=ОА и г' = ОА', осуществляющими ственно применяется для измерения сдвига фа своими проекциями на прямую хх при враще зы между током и напряжением цепи, а также нии около О данные гармонич. колебания и для измерения коэфициента мощности (см.). (фиг. 3). Если взять две декартовы оси коорди Фазометр состоит из одной или двух после нат и по оси абсцисс откладывать значения от довательно соединенных неподвижных катушек я 0 0 0 п п п 0 0 *24