* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

617 УСИЛИТЕЛЬ 618 Сила тока в анодной цепи лампы меняется не по статической, а по динамич. характеристике, к-рая положе и более прямолинейна, чем стаФ и г . 22 этом сильно снижается отдаваемая лампой мощность; поэтому его берут порядка 3—5. Амплитуда допустимого переменного напряже­ ния на сетку равна Е 9 = Е д о ^ - (22) а З н а я Е , строим динамич. характеристику (фиг. 24). Амплитуда анодного тока Г , напря­ жение на внешней нагрузке Е , величина отда­ ваемой лампой мощности Р определяются из следующих ф-л: д а а 1 = Е 8- ^ , и 1 а а 0 а г (23) (24) (25) (26) Е = E fi а g0 ~г , 2 тическая (фиг. 23, где J— статич. характеристика, Л — 1 динамическая, III—динами­ ческая при очень большом сопротивлении в ано­ де). Крутизна динамич. характеристики равна а (а+2)3 la = Постоянная слагающая анодного тока равна la + lamin' >- *$я;a в (Я) При весьма большой величине сопротивления анодной нагрузки R динамич. характеристика очень полога и коэф. нелинейных искажений крайне мал. При холостом ходе коэф. нелиней­ ных искажений равен нулю, при коротком за­ мыкании (R = 0) он имеет наибольшее значе­ ние. В тех каскадах усиления (выходной и предпоследний каскад), где лампа использует­ ся довольно широко (на сетку подается боль­ шое переменное напряжение), в целях умень­ шения величины нелинейных . искажений со­ противление анодной нагрузки д. б. по край­ ней мере в 3 раза больше внутреннего сопро­ тивления лампы R . Выбор режима лампы в последнем и предпоследнем каскаде усиления производят следующим об­ разом (фиг. 24). Выбираем a { Д в у х т а к т н а я с х е м а (см. Пуш-пулл) имеет значительное преимущество перед обыч­ ными, особенно д л я вы­ ходных мощных каска­ дов усиления, поэтому i широко применяется в A Фиг. 25. Фиг. 26. Фиг. 23. а Ф и г . 24. анодное напряжение Е (для каждой лампы заводом устанавливается нормальное анодное напряжение), отрезаем горизонтальной линией АА наиболее криволинейную часть (нижний загиб) статич. характеристики. Т. к. необходи­ мо работать в области отсутствия токов сетки, т. е. в отрицательной области, то динамиче­ ская характеристика должна целиком лежать в отрицательной области. Выбираем отношение R' а = - ^ (R' —сопротивление внешней нагрузки. -"»• приведенное в первичной цепи трансформато­ ра, R^Rafi?). Правильный подбор величины R' при заданной величине R (внешняя на­ грузка) достигается соответствующим выбором коэфициента трансформации a a a У. низкой и высокой частот в радиопередатчи­ ках (фиг. 25). Напряжение, подаваемое на сетку лампы, сдвинуто по фазе на 180° по отношению к напряжению, подаваемому на сетку другой лампы; анодные токи обеих ламп находятся в таком же соотношении. Графически это изоб­ ражено на фиг. 26, где линия I представляет собою динамич. характеристику одной лампы, а линия II—другой. Точка р—рабочая точка. Точки обеих ламп в трансформаторе направле­ ны в противоположные стороны, поэтому ре­ зультирующий магнитный поток, создаваемый токами обеих ламп, равен разности магнитных потоков. Т а к , во время отсутствия колебаний магнитный поток в я<елезе трансформатора равен нулю, т. к. токи в обеих лампах одина­ ковы. Д л я получения величины тока, создаю­ щего результирующий магнитный поток, надо взять разность обоих токов; линия III (фиг. 2 6 ) соответствует раз. i„ ности токов обе­ их ламп. Отсюда Ф и г . 27. п Это отношение а д. б. не меньше трех; особен­ но большим его делать невыгодно, т. к. при -V видно, что даясе при работе в области кри­ волинейной части характеристики каждой лам­ пы динамич. характеристика ' всего устрой­ ства почти прямолинейна. При двухтактной схеме уничтожаются все четные гармоники (2, 4, 6 и т. д.), это дает возможность работать в