* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
591 УРАВНОВЕШИВАНИЕ МАШИН 592 степенью точности. Одной из таких машин является америк. машина сист. Гишольта, изо браженная схематически на фиг. 27. Фиг. 28 показывает эту машину, предназначенную для уравновешивания коленчатых валов. Конструк ция этих машин и принцип их действия явству ют из нижеследующего. Легкая рама В (фиг. 27) покоится с одной стороны на призмах Р из за каленной стали, подобных призмам обыкновен ных рычажных весов. С другой стороны эта ра ма связана при помощи серьги L с длинной пруилшой S, к-рая позволяет раме В со всеми уста новленными на ной частями ма шины и испытуемым предметом колебаться вокруг точек Р с впол не определенным периодом коле бания (так наз. ^ . у - « с о б с т в е н н ы м » /ШЩ^щ^ периодом) и с Фиг. 28. амплитудой колебания, пропор циональной величине сил, про изводящих эти колебания. Как нетрудно ви деть, период колебания рамы В зависит прежде всего от величины колеблющихся масс и от же сткости пружины S. От величины сил, возбу ждающих эти колебания, период последних не зависит. Бабка Е, помещенная на этой раме, не сет на себе шпиндель, на одном конце к-рого помещается тяжелый диск К с противовесом W, а на другом конце патрон, в к-ром закре пляется один конец испытуемого предмета.Противовес W можно передвигать в радиальном на правлении и закреплять в соответствующем по ложении на требуемом расстоянии от оси вра щения. Это расстояние отсчитывается на соот ветствующей шкале на диске К при помоши нониуса, помещенного на противовесе. Диск К, патрон и шпиндель являются вполне уравно вешенными динамически, когда нониус проти вовеса W стоит на нуле шкалы на диске К. При помощи педали, показанной на фиг. 28, фрик ционный ролик, получающий свое вращение от электромотора, помешенного внизу машины, м. б. прижат к диску К. Последний т. о. приво дится в вращательиое движение с желаемой @ скоростью вращения. После того как эта ско рость будет достигнута, фрикционная связь между диском К и электромотором прекращает ся, и диск вместе со шпинделем, патроном и ис пытуемым предметом продолжает по инерции вращаться дальше, постепенно замедляя свою скорость вращения. Испытуемый предмет, обо значенный пунктиром на фиг. 27, оэладаст пек-рой неуравновешенностью, выражаемой силовым крестом с силами в сечениях d и с. Не обходимо определить эти силы или, другими словами, неооходимо определить те массы, к-рые необходимо прибавить или отнять в се чениях с и d, и положение этих поправочных масс в этих сечениях, для того чтобы получить вполне уравновешенный предмет М. В положе нии этого предмета, показанном на фиг. 27, определяется поправочная масса для сечения d. После определения этой массы предмет М вы нимается из патрона и закрепляется в послед нем т. о., чтобы сечение d пришлось над приз мами Р, после чего определяется поправочная масса и для другого сечения с. Перед испыта нием необходимо убедиться в том, что указатель А стоит на нуле шкалы F, на к-рой отсчитываются амплитуды колебаний рамы В. Как видно из иллюстраций, конец испытуемого предмета, противоположный патрону, покоится свободно на ротиках Л\ вращающихся на шарикопод шипниках. Как уже было сказано в статье о критич. скоростях (см. Ско рость критическая), даже ничтол-сные по величине пернодич. силы могут вызвать очень боль шие колебательные движения тяжелых масс, если период из менения периодич. сил совпа дает с периодом собственных колебаний этих масс. Д л я опи сываемой системы силами, воз буждающими эти колебатель ные движения, являются вер тикальные составляющие цен тробежных сил неуравнове шенных масс. Если количество оборотов испытуемого предме та в единицу времени совпа дает с количеством- собствен ных колебаний рамы В, то про изойдет чрезвычайное усиле ние колебательных движений этой рамы, при чем амплитуда этих колебаний будет прямо пропорциональной величине возбуждающих сил, т. е. величине поправочной массы в се чении испытуемого предмета. Определение этой поправочной массы производится следующим образом. Как уже было указано выше, шпин дель машины вместе с испытуемым предметом приводится при помощи электромотора в бы строе вращательное движение с количеством оборотов в единицу времени большим, нежели число собственных колебаний рамы В в ту же единицу времени. Когда желаемая скорость будет при этом достигнута, связь диска К с электромотором прерывается, и диск вместе с шпинделем и испытуемым предметом продол жает по инерции вращаться и дальше, посте пенно замедляя свое вращение. По мере этого замедления скорость вращения шпинделя по степенно приближается к скорости критической дли рамы В, т. е. такой, при к-рой происходит синхронизация периода сил, возбуждающих колебания рамы В, и собственного периода ко лебания последней. При этом происходит .посте пенное увеличение амплитуды колебания рамы В, пока размах не достигнет максимума при достижении шпинделем указанной критич. ско рости. При дальнейшем уменьшении скорости вращения шпинделя колебания рамы начинают постепенно уменьшаться. Указанная макси мальная амплитуда колебания рамы В, наблю даемая при помощи указателя А на шкале F, дает возможность определить поправочную мас су сначала в сечении d, а затем и в сечении с. Амплитуда колебания рамы В пропорциональ-