* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
565 УПРУГАЯ НИТЬ 566 Здесь согласно фиг. 4 ABC—любая ветвь У. к. с воображаемыми в А, В и С оседающими опорами; f , и f —прогибы в точках А, В н С; Ж , М и М —изгибающие моменты в этих же точках; Е1 и Е1 —жесткости для участ ков l и 1 ; и О —площади эпюр моментов от нагрузки для балок АВ и ВС, считаемых разрезными; а и Ь —расстояния ц. т. эпюр моментов Q и Q соответственно до точки А и до точки С по гооизон ати. 0 2 0 г 3 Х г t г г г 2 t 2 т зиса (или петлю гистерезиса) можно наблю дать также в неупругой области, притом очень легко при обычных средствах измерения, т. к. наибольшее и наименьшее измерения этой кри вой, т. н. полуоси петли гистерезиса, велики по сравнению с теми же величинами упругой обб У П Р У Г А Я Н И Т Ь , см. Тр шспорт п о д в е с н о й . У П Р У Г И Й ГИСТЕРЕЗИС, явление отставания величины .напряжения от величины деформа ции в упругой области, которое указывает от клонение свойств металла от закона прямой пропорциональности (Гук) и замедление роста (убывания) деформации по сравнению с ростом (убыванием) напряжений. Соотношение между напряжением а и дефор мацией е, к-рое в теории сопротивления мате риалов д. б. признано основным, графически вы ражается в упругой области прямой АС в коор динатах а и е для случая нагрузки и разгр у зд Лит.: Т и м о ш е я-к о С , К у р с с о п р о т и в л е н и я м а т е р и а л о в , 12 и з д . , M . — Л . , 1931; К и р п и ч е в В . , С о п р о т и в л е н и е м а т е р и а л о в , ч . 1—2, M . — П . , 1923; П о п о в А., М е т о д т р е х п е р е м е щ е н и й , М . — Л . , 1933. Н. Снитко. Фиг. 1. Фиг. 2. ки(фиг. 1). Между тем опыт дает соотношение меледу а и Б при большой точности измерения (в опытах Фбппля 10~ ) в виде нек-рой кривой (фиг. 2). На фиг. 3 представлена машина Шенка, которая позволяет видеть простым глазом эту кривую за цикл напряжений (от + т до —г) на матовом стекле. Машина состоит из оптич. индикатора и электромотора с механизмом для повторного скручивания образца а. В патроне d закреплен один конец образца, а другой со единен с крутильным динамометром, правый конец с которого закреплен наглухо, а левый конец с го ловкой Ъ лежит в подшип нике. Световой луч из /, про5 ласти (фиг. 4). Петля гистерезиса обнаружена при переменной нагрузке (от 0 до а) и знакопере менной нагрузке (от —а до +а) и в условиях как статического,так и динамич. действия нагрузки. Полуоси петли гистерезиса и объем ее (площадь) имеют различную величину для разных метал лов и изменяются для одного и того же металла под действием особых факторов—истории ме талла (числа циклов предварительной нагруз ки), высоты наибольшего напряжения в цикле, t°, формы и размеров образца, вида деформации, а также термич. и холодной обработки. Фиг. 5 изображает изменение петли от высоты напря¬ жения. От скорости деформации появление пет ли и размеры ее повидимому не зависят; также и от продолжительности действия нагрузки. Нек-рые хрупкие металлы обладают гистере зисом (напр. чугун); вязкие металлы с удлине нием при статич. разрыве не менее 5,5% всегда показывают петлю того или иного размера. Электронная теория строения материи рас сматривает закон пропорциональности между напряжением и деформацией в качестве первого и грубого приближения к действительным cootношениям, к-рые подчинены более сложному закону вида: сг = Ее + 5у Е'е 2 £ ходя через две призмы, падает на призму е, свободно насаженную на стержень динамо метра, но связанную с головкой Ь и вибриру ющую вместе с последней. От призмы е свето вой луч попадает через систему призм на мато вый экран д и проходит на нем путь, состав ляющий диаграмму напряжение—деформация в течение каждой смены нагрузки образца, т. е. при каждом обороте машины. Кривую гистере- где о — напряжение, е — деформация, Е, Е', Е", ...—постоянные. Т. о. криволинейная зави симость между напряжением и деформацией соответствует эле ктрич. природе металла и ею вполне объясняется. Расхожде ние между кривой нагрузки и разгрузки (необратимый про цесс) находит свое объяснение в явлениях внутреннего тре ния металлов (Warburg), или в явлениях упругого последей ствия (Benn witz) или в сов местном действии обоих факто ров, или в явлении начальных напряжений (S „chs). В чистом одиночном кристалле явления упругого последействия и уп ругого гистерезиса не имеют места (идеально упругое тело) .почему появление петли гистерезиса связано с дефектами внутри металла и остаточной деформацией в дефектных местах (Иоффе). Kuntze, снимая петлю гисте резиса при различных нагрузках и за разные периоды времени в условиях статич. испытания, приходит к выводу, что петля имеет один и тот же вид и объем в пределах нагрузок до 2/3 а (a —начало текучести). Если принять для расp я s +