* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

541 УЛЬТРАФИОЛЕТОВЫЕ ЛУЧИ 542 (Л < 2 О О А ) У . л . поглощаются в нижних О слоях благодаря присутствию паров аммиака, кислорода и других газов. В высоких слоях атмосферы благодаря большому количеству озона (эквивалентный слой 3 мм толщиной) по­ глощение У. л . начинается ок. 3 200 А . Ниже приведена таблица оптич. плотностей атмос­ феры в зените (средних по временам года и дня) по Фабри и Бюиссону. П о г л о щ е н и е у л ь т р а ф и о л е т о в ы х а т м о с ф е р о й в зените. Лв А 1 3 3 2 2 Оптич. п л о т н о с т ь ! л у ч е й Пропускание Т /о в ОО О 500 022 936 S98 0,15 0,26 1,77 4,12 6,38 70 55 1,7 0,008 0,00005 На фиг. 9 приведено пропускание Т У. л . неко­ торыми минералами (кривая 1 д л я флюорита, 2—для кварца, 3—для каменной соли, 4—для ЮО Л-з зрачность (40%) до Я = 3 600 А . О фильтрах для У. л . см. Светофильтры. З е р к а л а д л я У . л . Большинство метал­ лов , обладающих 'высоким коэф-том отражения в видимом спектре, в области У . л . имеет весьма невысокий коэф. отражения. Поэтому для зеркал в области 2 000—3 000 А приходит­ ся применять специальные зеркальные сплавы, напр. Маха, Росса. В т% области с длиной волны короче 2 000 А все ме­ таллы и сплавы имеют 7весьма низкий коэф. от­ ражения, поэтому д л я этой области, как указа­ но выше, употребляют 3000 3500 г . 4000 4500 А Фи 11. стекло. Н а фиг. 12 при­ ведены коэф-ты отражения У. л . нек-рыми м е ­ таллами: 1—магналия. 2—цинка, 3 — серебра, 4—стали, 5—никеля, 6—меди, 7—золота (под­ робно см. Спр. Т Э , т. V I I I , стр. 26—30). Н а б л ю д е н и е У. л . и и з м е р е н и е и х э н е р г и и . Обычно применяемые в видимой: и инфракрасной областях спектра термоэлектрич. и болометрич. методы наблюдения и из­ мерения лучистой энергии, основанные на теп­ ловом ее действии, м. б. применимы также и для У. л . Но благодаря тому, что У . л . почти.! /00 г *« <о 90 70 ^ 60 | 1500 2000 2500 Ф и г . 9. 3000 3500 4 50 Y 4 - %40 ? — J б плавленого кварца), обладающими высокой прозрачностью в ультрафиолетовой области (подробно см. Спр."ТЭ, т. I X , стр. 153—156). Пропускание Т У. л . некоторыми типами увиолевых стекол иностранных фирм изображено на фиг. 10, где 1—синее медицинское стекло, 2—белое Vitalux, 3 и 4—черное Шотта; про­ пускание увиолевых стекол советского произт% 100 %го 10 2500 3000 Ф и г . 12. 3500 4000 J от всех источников несут в себе очень неболь­ шую энергию, их тепловое действие очень н е ­ велико, и производство измерений указанными' способами требует применения высокочувст­ вительных термоэлементов и гальванометров( Ю — Ю А). В виду трудности работы с т а ­ кими высокочувствительными гальванометрами пользуются методом усиления термотоков с по­ следующим их измерением менее чувствитель­ ными приборами. Способы усиления могут бытьсамые различные, начиная с простых резо­ нансных раскачиваний гальванометра и к о н \ ь © чая применени^•-^'\^ ем электронных •* ламп. Одной и * , наиболее удоб- 1 4 - 1 5 0 4000 /г водства (Института стекла) в настоящее время, как показывают наши измерения, весьма близ­ ко приближается к приведенным данным на фиг. 10 (пропускание стеклами У. л . подробно см. Спр. ТЭ, т. I I I , стр. 176). На фиг. 11 при­ ведены для примера данные о прозрачности нек-рых типов фотообъективов для У. л . : 7—Тессар Цейсса 1:3,5: 2—Ортопротар Цейсса 1 : 8;.5— Ортогоз, ГОЗ, 1 :4,5; 4 и 5—Тайлор Кука 1 :10 и 1 : 2.. Как видно из кривых, некоторые объективы имеют достаточную про- Фиг. 13. ных является схема с фотоэлектронным реле(предложена N U I I ' O M ) , когда термотоки пре­ образуются в фототоки, для измерения кото­ рых- не нужно столь высокочувствительных гальванометров. Схема изображена на фиг. 13. Световой пучок, идущий от осветителя О, падает на зеркало гальванометра G \ линза, L дает изображение £ в щели £ осветителяг x х