* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
529 УЛЬТРАКОРОТКИЕ ВОЛНЫ ким сооружениям. Опыты показали, что зер кала д л я дециметровых' волн не обязательно выполнять в виде "сплошных металлич. листов и что хорошие результаты дают зеркала, к-рые делают собранными из отдельных вибраторов. Применявшийся ранее при-работах с децимет ровыми волнами способ помещения внутри зер кала вместе с вибратором также генерирующей и приемной ламп сейчас заменяется более удоб ным способом, при к-ром высокочастотная энер¬ гия к вибраторам или от них (к приемникам) канализируется при помощи фидеров. Послед ние позволяют канализировать без ощутимых потерь энергию на расстоянии до нескольких л*. Достаточно строгий теоретич. разбор сложных «сгущающих» устройств по сравнению с анало гичной оптич. задачей осложняется тем фактом, что все элементы этих устройствимеютразмеры, -0JTX -OJX т < •< «• «-0,Д2Л-|<< ч V в х д Ф и г . 4. «" а д сг Д соизмеримые с длиной волны, и находятся друг от друга на расстояниях, незначительных по сравнению с длиной волны. Г е н е р а ц и я У. в. К лампам, предназначен ным для генерирования м е т р о в ы х в о л н , приходится предъявлять довольно жесткие тре бования, к-рые гл. обр. сводятся к получению большой крутизны характеристики S, необхо димой для облегчения условий самовозбужде ния, малых внутренних емкостей, коротких вводов достаточного сечения, строгой идентич ности (т. к. емкости ламп входят в схему как «емкости контура»)^ и хорошего вакуума. Тео рия и опыт показывают, что для Я > 2 м времени пролета электронов можно не учитывать; но при более коротких волнах оно улье доллшо приниматься во внимание. Из длинноволновых ламп достаточно хорошо работают лампы типов: УБ-107, УО-104, УК-30 и некоторые другие. Для генерирования мощностей порядка 10 W пригодны лампы ВЭИ-1 и ГКВ-4 («Электроза вода»), для мощностей порядка 20 W—лампы ГК-5, для 200 — 300 W —ВК-500 и для 2 — 3 kW—Г-120 с водяным охлаж*) дением (з-да «Светлана»). Д л я Ь дециметровых волн применя| ются или обычные лампы (Ж-9, •f Р - 5 , Ж-3) или же специаль/ X ные, а такясе «разрезные» магi j нетроны (см.). Генерирование f-^] .. / метровых волн легко достига"1 " ется теми же методами, что ^ и для длинных волн,-—путем 1 соответствующих изменений / параметров контуров. При I таких больших частотах обратная связь осуществляется Фиг. 5. обычно при помощи внутриэлектродной емкости анод-сет ка. Предельная частота, к-рую можно получить с таким способом генерации, определяется тем обстоятельством, что емкость С колебательного контура не м. б. меньше соответствующей ем кости лампы, и следовательно увеличение часто ты может итти только за счет уменьшения само индукции L ; увеличению частоты кладется так же предел либо конструкцией лампы (самоин1 дукция вводов) либо—обычно еще до достиже ния определяемого из этих соображений преде ла—невозможностью удовлетворить условиям самовозбуждения при малых L и больших С. Увеличение крутизны способно до известной степени компенсировать это • обстоятельство, благодаря чему форсироi вание накала обычно позI воляет укорачивать волну. 1 На фиг. 5 показана одна из наиболее распростра ненных схем, представля ющая собой модификацию обычной трехточечной схе мы (см.). Вследствие труд ностей точного определе ния различных величин, фактически входящих в по Ф и г . 6. добные схемы, точность со впадения расчетных и опытных данных обыч но не превышает 70—80%. Наибольшая по лезная мощность, получаемая при применении ламп типа Г-120 на волне -5 м, не превы шает 3 kW при кпд = 60%. При укорочении длины волны мощность падает, и при волнах порядка Я = 3,5 м колебания срываются. Л а м пы Г-145 с крутизной ок. 2 m A / V позволяют доходить до Я=ё1,5 м, но с довольно незна чительной мощностью. Все высокочастотные элементы схем обычновыполняются из жестких проводников с хоро шей поверхностной п р о водимостью (напр. посе ребренных). Связь с а н тенной осуществляется помощью витков связи, индуктивно - емкостна связанных с генерато ром и присоединенных к фидеру. Д л я увеличе ния полезной мощности Я Н В Р служат сложные комби*~]§\ нированные схемы, со стоящие из нескольких одноламповых схем. Все эти схемы в зависимости от их характера делят ся на два класса—син фазные и многофазные. Общеизвестные двух тактные схемы (см. Пушпулл) представляют со бой частный случай мно гофазных схем и отли чаются хорошей устой чивостью в работе, ко Ф и г . 7. торая обусловливается; отсутствием токов высокой частоты в подводя щих проводах. Однако рациональное построе ние двухтактных схем с мощными лампами свя зано со значительными конструктивными т р у д ностями, к-рые наряду с возникающей необхо димостью удвоения эквивалентных сопротивле ний колебательных контуров понижают кпд. схемы, доводя его примерно до 35%. Поэтому в этих случаях иногда целесообразно приме нение синфазных генераторных схем. Основ ной особенностью синфазной схемы (фиг. 6), представляющей собой параллельное соедине ние двух одноламповых схем (фиг. 5), являет ся анодный контур, выполняемый в виде соле ноида из двух половин, к-рые для получения суммарного эффекта в катушке связи навиты в. противоположном направлении. Опыты с т а t t