* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
525 УЛЬТРАКОРОТКИЕ ВОЛНЫ 526 в сторону волн длинных, В этом отношении мы имеем пока лишь крайне скудные опытные дан ные. Однако нет оснований ожидать скольконибудь регулярного прохояедения волн короче 7,5 м. Эти последние проходят слой ХевисайдаКенелли, лишь незначительно поглощаясь и весьма мало отклоняясь от своего пути. Основ ное отличие излучающих устройств У. в. от антенн для длинных волн, присущее, хотя й в меньшей степени, уже и устройствам коротких волн, заключается в подъеме антенных устрой ств У. в. над землей на высоты, соизмеримые с длиной волны, а иногда и значительно превьь шающие ее. Кроме того предположение отно сительно преобладания токов проводимости над токами смещения, справедливое при длинных волнах (где обычно е < С , удовлетворяется в области У. в. лишь для случая морской воды и метровых волн и совсем не удовлетворяется к а к для более коротких волн, так и для рас пространения У. в. на твердой почве. Т . о . для У . в. в значительной мере типичным является преобладание токов смещения над токами про водимости, т. е. неравенство е > (е —диэлектрич.коэф. почвы, <т —проводимость почвы, с—скорость света). Электрич. поле У. в. в точке приема можно рассматривать как результат сложения полей двух лучей—прямого и отраженного от поверх ности земли. Очевидно, что путь отраженного луча (построенного по обычным правилам геометрич. оптики, что справедливо при не слишком малых расстояниях от передатчика и не слиш ком большой величине ст/1) длиннее пути прямого л у ч а . Кроме того в зависимости от угла паде ния луча (определяемого расположением излу чающего вибратора и точки приема) и свойств шочвы», от к-рой происходит отражение, амп литуда и фаза отраженного луча отличаются от амплитуды и фазы для прямого луча и опреде ляются при помощи коэф-тов отражения Фре неля, известных из оптики. При наличии про водимости эти коэф-ты комплексны. Теория дает ф-лы, по к-рым можно произвести вычисле ние поля излучения У. в. в различных случаях; это поле, вообще говоря, имеет лучистую кар тину, детали к-рой, и в частности углы наклона отдельных лучей, определяются расположе нием излучающего устройства и электрич. по стоянными почвы. Электрич. поле в е р т и к а л ь н о г о элементарного диполя определя ется выражением 2 2 2 2 2 дает еще и вертикальную слагающую, поле которой имеет максимум на продолжении оси диполя.. Увеличение высоты излучающего ус тройства над землей увеличивает электрич. поле, т. к . оно вызывает «пригибание» лучей к земле; подъем приемного устройства также усиливает прием, т. к . приводит к «углублению его в луч». На фиг. 1 и 2 даны примеры зави симости Е вертикального и E горизонталь ного диполей от 0 для случая распространения излучения над «чисто диэлектрической почвой» (0 ^=О). На фиг. 1 и 2 кривая 1 рассчитана г v 2 90° В0° 70° 60 е 50* 40° 30° -—~E Z Ф и г . 1. для й/А=0,25, кривая 2 д л я /)/Я=0,5, кривая 3 для Л/Д=0,75 и кривая 4 для /у/Я=1. Опыт в общемхорошо согласуется с теоретич. выводами. Д л я наиболее распространенного случая связи на У . в . , когда расстояние значительно больше высот обоих пунктов над землей, удобно поль зоваться упрощенной ф-лой Е = 2А^\/м, где h и z—высоты обоих пунктов над землей в м, d—расстояние между ними в л*. Это выражение, одинаково пригодное к а к д л я вертикальных, так и для горизонтальных диполей, дает удов90° 80 " 70° 60° 50° Е = лУ~1 + f + 2f cos ( - ^ • sin б) • cos в, г 2 2 где А = ——— . Если величина тока дается в А> а длина I в м, то Е получается в V/лг. Горизон тальная слагающая электрич. поля г о р и з о н т а л ь н о г о элементарного диполя равна: Е^ = —А У~\ + Р + 2 F c o s ( ^ ' • sin в) • sin ср, где / и F — коэф-ты отражения Френеля соот ветственно для перпендикулярного и параллель ного земле расположения электрич. вектора (оси диполя), h—высота диполя над землей, в—угол падения луча, ср—азимутальный угол, отсчитываемый от оси диполя (при горизон тальном его расположении). Для горизонтально го диполя поле горизонтальной слагающей Е максимально в направлении, перпендикуляр ном к оси диполя. Но горизонтальный диполь 2 Фиг. 2. летворительное совпадение с эксперименталь,ными данными и вполне' может щжменяться для ориентировочных расчетов. Д л я случаев, когда £ = — - > 1(напр. морская вода при А>4л), приведенные ф-лы непригодны, и следует поль зоваться более сложными выражениями, к-рые