* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

433 УГОЛЬНЫЕ ЭЛЕКТРОДЫ 434 беспомощное положение, т. к. ремонт их в по­ левых условиях бывает затруднителен. Про­ стейшим типом У. и. является астролябия (см.), замененная в настоящее время более портатив­ ными и удобными У. и. (гониометр, пантометр и теодолит). В зависимости от назначения У. и. изгото­ вляются разных систем и точностей, напр. для определения направления и измерения углов на триангуляциях У. и. имеют диам. лимба 16—21 см и снабжаются специальными микро­ скопами для производства отсчетов. У. и. при­ меняются для триангуляционных работ, полигонометрии (см.), астрономии, наблюдений. В последнем случае инструмент снабжается ос­ вещением поля зрения трубы и для отсчетов ночью. Д л я производства совместных измере­ ний в горизонтальной и вертикальной плоско­ стях изготовляются У. и., называемые тахео­ метрами (см.). Простейший из них по принципу своего устройства схож с теодолитом и имеет вертикальный круг с уровнем при алидаде по­ следнего. Отсчет по вертикальному и горизон­ тальному кругам производится с точностью до Г. Для ускорения при геодезия, работах при­ меняют тахеометры-автоматы. Эти инструменты сконструированы по типу У. и., но имеют вме­ сто вертикального круга специальные приспо­ собления, к-рые позволяют получать непосред­ ственно высоты пикетов или превышения ме­ жду станциями и пикетами. Лимбы этих тахео­ метров-автоматов имеют 0 16—18 см и дают от­ счет по лимбу с точностью до 10". К У. и. спе­ циального назначения относятся секстант (см), и отражательный круг (см.)—отражательные инструменты, служащие для астрономич. опре­ делений, а также специальный теодолит д л я определения силы и направления ветра; этот по­ следний У. и. устроен по принципу обыкновен­ ного теодолита, но имеет специально устроен­ ную трубу, а именно—ломаную, снабженную вертикальным кругом с градусными делениями. Имея такой У. и., возможно определить силу ветра и его направление, делая отсчеты по лим­ бу, ориентированному по странам света и по углу наклона; по последнему определяется вы­ сота (подъем шара), а отсюда скорость ветра. У Г О Л Ь Н Ы Е Э Л Е К Т Р О Д Ы , см. Угли искусст­ венные. У Д А Р , явление, имеющее место при внезап­ ном изменении режима движения тела или си­ стемы материальных точек вследствие столкно­ вения с другим телом или системой материаль­ ных точек. У. характеризуется действием отно­ сительно значительной силы в течение малого промежутка времени. Сила, возникающая при У., обычно очень велика, время же действия ее ничтожно мало, вследствие чего затрудняется измерение как самой силы, так и времени, в те­ чение которого она действует. Поэтому при У. измеряют импульс силы, к-рый имеет нек-рое определенное конечное значение. Импульс си­ лы при У. часто называют силой У . или же просто У. Импульс силы при У. обычно на­ столько значителен, что при рассмотрении яв­ ления У. возможно пренебрегать импульсами других сил, действующих на тело, как силы тяжести, силы притяжения или отталкивания и т. д., рассматривая только импульс силы, вызванный У.,— ударный импульс. Перемеще­ ние тела или точек системы во время У. явля­ ется величиной того же порядка малости, что и время, в течение к-рого действует сила У . , Лит.: с м . Универсальный инструмент. В. П л а т о н . вследствие чего координаты тела или точек си­ стемы можно считать постоянными в течение времени действия силы У. Д е й с т в и е м г н о в е н н о й с и л ы н а ма­ т е р и а л ь н у ю т о ч к у . Если на материаль­ ную точку, масса к-рой т, будет действовать мгновенная сила Р в течение малого промежут­ ка времени т = t - t , то изменение количества движения тела выразится так: 0 t mv — mv = J P dt 0 =1, to где г' и v—векторы скорости движения тела до действия силы и после действия силы Р, а t+ т / = j I* dt—-импульс силы Р. Рассматриваемое 0 'о изменение количества движения можно напи­ сать и так : г тг — mr = J Pdt — I, 0 где dr r = v а r ' dr„ =г = aT ' °=Tt '°Закон количества движения наряду с законом движения центра инерции и законом моментов количества движения кладется в основу изу­ чения явления У. Изменение живой силы до действия мгновенной силы Р и после ее действия для материальной точки находится по теореме В. Томсона: «если на материальную точку дей­ ствует мгновенная сила с импульсом I, то из­ менение живой силы за малый промежуток вре­ мени ее действия равняется полусумме двух скалярных произведений из вектора импульса it скоростей в начале и конце рассматриваемого промежутка времени». Имея равенство mv — — mv = I и умножая его скалярно сначала на v, а затем на v . получаем: mv — m(v v) = (Iv) и m(vv ) — mv% = (Iv ); складывая почленно, имеем теорему Томсона: mv* _ mvl (Iv) + (IVQ) 0 0 2 0 0 0 2 ~2 " ~ 2 Д е й с т в и е м г н о в е н н ы х с и л н а си­ с т е м у т о ч е к . Н а систему п материальных точек, подчиненную Тс связям, действуют мгно­ венные силы. Точки: т , m , m , m„; связи заданы в виде ур-ий поверхностей, с ко­ торых не может сойти г-я точка, fi = o, и = о,...,и = о, ...,f = o. Проекции скоростей точек долншы удовлетво­ рять ур-иям: г 2 t k S fdfi dxj {dx'i ' dt dfi + dm dh dzj\ _ Q dvi ' dt ^ dzi ' dl ) 2j \dxi ' dt "t" dvi ' или в векторной форме: dt ^ dzi ' dt J 2 ( s ? v ) / . = o,..., 2 ( * Ы / , = о , Диференциальные уравнения движения системы будут: d*X( d*Vi d*Zi -у . j М\ t \ . j - d fh. v j df 67/, «?//.- 7 j 3/, , . л