* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

235 ТУРБИНЫ 236 фиг. 24—-соответствующая часть диаграммы г — . ? Ступени выполняются всегда группами <. с использованием скорости выпуска и с полным напуском пара. Обозначим скорость поступле­ ния пара на рабочий венец через с„ и соответ­ ствующую кинетич. энергию через h . В соп­ лах пар расширяется от состояния р , , t , i до промежуточного давления р , вследствие чего освобождается соответствующий расширению перепад теп га h' = i — i '. В сопле располагаем энергией h ' = h + h . При протекании пара 0 1 l г E x C c 0 e без потерь скорость выхода из сопел с'=91,53 ] / / у . Вследствие сопротивлений в соплах и лопатках с' уменьшается до с' = <р • с'. По с , и и а определяется относительная скорость входа w и ее направление fi . При входе в лопатки рабочего колеса w уменьшается до значения Щ = У>1 • iv . При этом теплосодержание со­ ставляет: Vo = V + ( V - h ) + (h - /?„,„). В рабочих каналах пар расширяется от состоя­ ния р , г до противодавления р , в силу чего освобождается перепад, соответствующий рас­ ширению в лопатках h" = i — г,/. Отсюда м. б. определена энергия h ' = h + h и относитель­ ная скорость при протекании пара без потерь го' = 91,53|/\,/. Вследствие потерь при про­ хождении пара через рабочие каналы го' уменьшается до го' = ц>. • го' . По го , и и /? , м. б. получена абсолютная скорость выхода с и ее направление а . Вследствие потерь на движение в зазоре с уменьшается до с = q> - с . С этой скоростью пар достигает сопел следую­ щей ступени, в к-рой повторяется предыдущий К процесс. Отношение г = — -. называется стех х п x wx x х el wx г №0 2 E WQ w u0 E 2 2 2 м 3 2 с 2 2 3 2 2 между рабочими лопатками и корпусом, при камерных ступенях через лабиринтовые уплот­ нения около вала, а при барабанных ступенях через зазор между направляющими лопатка­ ми и внешними стенками барабана. Наиболее благоприятное значение характеристики кпд vem составляет примерно 0,7, при неплотно­ сти равно 0, при перегретом паре и лопатках соответствующей длины мог бы быть получен кпд rjem от 0,9 или выше. Однако вследствие неплотностей указанный максимальный кпд по­ нижается; точно так же г]еп уменьшается при слишком длинных или слишком коротких ло­ патках. Поперечные сечения каналов опреде­ ляются по ур-ию неразрывности струи для на­ правляющих лопаток f\=(G-G )- f, sp v (36) для.рабочих лопаток fXG-G.,).^. (37) Радиальные реактивные ступени выполняются т. о., что диски Т. с лопатка­ ми вращаются в разные стороны. Этот тип сту­ пеней был впервые предложен Юнгстремом и поэтому м. б. назван ступенью Юнгстрема (г-ступень). На фиг. 25 дан разрез через такую Фиг. 25. Фиг. 26. h E + h E пенью реактивности. При ступенях с неболь­ шим перепадом г приближается к 0,5, причем тр-ки скоростей входа и выхода струи почти совпадают. Д л я направляющих и рабочих лопаток применяются одинаковые профили. При ступенях с большим перепадом г б. ч. меньше 0,5; в этом случае д л я направляющих и рабочих лопаток должны применяться раз­ личные профили. Сумма перепадов h' + hi не­ сколько больше, чем перепад ступени h =i —i' (фиг. 24), однако разница очень ничтожна. Кпд реактивной ступени всегда относят к пере­ паду в h . Езли обозначить соответствующую h (фиктивную) скорость пара с =91,53 К/77, то 1 = ^ . (34) При ступени с совпадающими тр-ками скоро­ стей, д л я которой г=0,5, с' = го', с = w , w = с , го = с. = с , а = B ; e e x 2 s e е в х 2 x 2 0 0 сХ w2 если кроме того r] e = = ( 2yi V e , C 0 ТО S a r l ступень, на фиг 26—соответствующий план скоростей и на фиг. 27—диаграмма г—s. П а р , вышедший из рабочего венца предыдущей сту­ пени с абсолютной скоростью с , направлени­ ем а , проходит без изменения направления во вращающийся в противоположную сторону рабочий венец той же ступени. При этом те­ ряется в зазоре часть скорости, т. ч. на рабочий венец пар поступает с абсолютной скоростью с = (р • с„. Окружная скорость в месте входа и меньше, чем окружная скорость и при выходе из рабочего венца. По значе­ ниям с , и и а определяется относительная скорость входа го при направлении p . При входе в рабочие каналы w уменьшается до w = v'i • го . Теплосодерясание в этом ме­ сте составляет г ,о- В рабочих каналах пар отклоняется в Ф Г. 27. направлении /З и расширя­ ется в них от состояния р , ъ до р , при­ чем освобождается тепло при расширении со­ ответственно перепада h = i — i . При про­ хождении пара без потерь доляша была бы получиться относительная скорость выхода 0 С1 х х 2 х х с1 х wx x 0 х м И т х т 2 e m w 2v\ , — 1j . (35) Здесь точно так же, к а к и в ур-ии (33), удобнее определять г\ путем построения диаграммы скоростей. При реактивных ступенях различ­ ное давление имеет место не только по обеим сторонам направляющих лопаток, но также и по обеим сторонам рабочих лопаток; поэтому часть пара, поступающего на данную ступень (утечка рабочих колес), утекает через зазор е го' = 91,53 ]/h + h . Однако вследствие потерь при протекании па­ ра по каналам го' понижается до го = у> • го'. По го , и и (5 определяется абсолютная ско­ рость выхода с , с к-рой пар поступает в рабо­ чий венец, где повторяется тот же процесс. Все расширение происходит в рабочем венце, т. о. степень реактивности г = 1. Т. к. абсолютная скорость не меняет направления, то неподвингные направляющие аппараты излишни. На w0 e 2 г 2 2 w2 2