* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

233 ТУРБИНЫ 234 sp максимальным значением г\ при v =v , ко­ торое м. б. найдено путем диференцирования ур-ия (29): ' v' = 0,5 • <р • cos а , (30) Ч'т=0,Ъ<р\>-(1 + Ч>)С05*а : (31) Если f } ^ /5 „ , ур-ие (30) остается в силе, в то время к а к ур-ие (31) д. б. заменено ур-ием т m m х с1 е1 ка, т. е. часть пара G данной ступени течет в обход сопел через зазор между направляю­ щими дисками и валом или втулкой, что ухуд­ шает кпд. С т у п е н и с к о р о с т и . Если характери­ стический коэф. v' активной.ступени настолько w l г 2 4--0,5^(l + V ^ ) c o B 4 r Коэфициент v составляет около 0,45. Если непосредственно за ступенью следует другая с тем же приблизительно диа­ метром, то стараются скорость при выходе с возможно пол­ но использовать в следующей ступени. От выхода из сле­ дующей ступени с уменьшается до с = = Ф • . ' (32) 2 2 3 2 2 3 0 e e г 3 Ф и г . 20. мал, что отношение ^ меньше, чем примерно 0,5, выгодно использовать скорость выхода с в ступени скорости. На фиг. 18 и 19 предста­ влена схема венца с двумя ступенями скорости; фиг. 20 дает соответствующий план скоростей с повернутыми тр-ками, соответствующими выходу пара. П а р , покидающий рабочий ве­ нец А с абсолютной скоростью е , подводится к неподвижному, изме­ няющему направление а 2 4 при J wl И Ve = — (33) v' при известных допущениях м. б. выражено через v , однако удобнее определять г} путем построения диаграмм скоро­ стей. Величина vem, при к-рой кпд г)ет достигает максимальe 8 Ф и г . 21. Фиг. 22. венцу В, отклоняется в нем и поступает во второй рабочий венец С; в венцах В и С пар не расширяется. В венце С пар отдает часть своей энергии подобно тому, к а к это имело место по отношению к венцу А. Если и посте этого ско­ рость выхода с еще достаточно велика, она может быть использована в следующей ступени скорости. В активных Т. с комбинацией сту­ пеней давления и скорости к а ж д а я ступень давления состоит из колеса (диска) Кертиса с 2—3 ступенями скорости. По числу рабочих венцов различают двухвенечные или много­ венечные ступени Кертиса. Кпд исчисляется, как и при активных ступенях, по ур-ию (28); 2й ' Ф и г . 23. u uA uC Ф и г . 24. Ф и г . 18 и 19. ного значения, и величина г]е больше соответ­ ствующих значений v' и г\' для ступени без использования выходной скорости. Так как по обеим сторонам направляющих дисков (перего­ родок) давление различно, то имеет место утеч­ т m т при этом £w = ^jv + )Lw при ступенях с. 2—3 венцами, v находится в пределах 0,22— 0,15 и r)' = 0,68-f-0,60. Нек-рые конструкции ступеней Кертиса с аксиальным или радиаль­ ным впуском пара выполняются с одним толькЪ рабочим венцом, так что пар многократно под­ водится к одному и тому же венцу, д л я чего ставят вторично подводящие лопатки. Аксиальные реактивные ступен и. На фиг. 21 и 22 представлен разрез по реактивной ступени, на ф - 23—план ско­ ростей с перевергнутым тр-ком выпуска и на max max и г