* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

223 ТУРБИНЫ 224 н я я трансформируется на вращающихся частях машины—рабочих лопаточных колесах — в ме­ ханич. работу, создавая крутящий момент на в а л у Т. В реакционной Т. за счет ускоритель­ ного движения струи, вытекающей из суживаю­ щихся лопаточных каналов, возникают с и л ы • р е а к ц и и , дающие рабочий момент на ре­ акционном лопаточном венце (диске, барабане реакционной турбины), причем часть падения теплосодержания переходит в механич. работу. В простейшей своей форме (фиг. 1 и 2) Т. состоит в основном из неподвижного направляющего аппарата (направляю­ щий венец) Б и из укрепленного на валу W вращающегося рабочего коле­ са R с лопатками £ . Направляющий аппарат состоит из нек-рого числа со­ пел (направляющих лопаток), в к-рых тепло (пар) преобразуется в энергию истечения (кинетическую). Последняя в рабочем колесе превращается в ме­ ханич. работу. Направляющий аппа­ рат и рабочее колесо вместе составФиг. 1 и 2 . ' ляют «ступени». Большинство Т. стро­ ится с несколькими ступенями. П о т о к п а р а б е з п о т е р ь . При адиабатич. расширении зависимость между уд. объемом v в м /кг и давлением р в кг/м выражается следующим соотношением: pv = Const. (1) Если пар при начале расширения имеет давле­ ние р кг/м и скорость w м/ск, то-его началь­ ъ 2 k 2 0 0 Согласно ур-ию (1) отношение объемов, соот­ ветствующее е', будет При определенном значении е' скорость w будет равна скорости звука w , для к-рой w = У к • д-р-v. (7) Если это значение Подставить в ур-ие (5), получим критич. отношение давлений s s Предельная максимальная скорость м. б. опре­ делена подстановкою в ур-ие (5) критич. отно­ шения давлений а д л я критич. отношения объемов можно на­ писать 1 (10) vk \ 2 ) w настолько мало, что им можно пренебречь, поэтому можно принять Ро = Ро> o = o ' = 0 v v и е £ J но п а я кинетич. энергия при отсутствии потерь в окружающую среду повышается на величину L соответственно процессу расширения от .давления р до р. По первому закону термоди­ намики, если v выражено в м /кг, e 0 3 dL = (I ^ = — v dp; (2) (2а) Ь = —-—- = J v dp кгм/кг. :Из ур-ий (1) и (2) имеем (-) •или L = Q h Фиг. з. = L \Ро) * k^(PoV -pv). (3) Возникновение скорости w можно представить •себе т . о . , что пар в состоянии покоя с фиктив­ ными начальными параметрами р' и г> (фиг.З) адиабатически расширяется до давления р . В этом случае 0 0 0 0 Для перегретого водяного пара при Л = 1,3 будем иметь: ^" = —г?' £ = 0,546, - H i - 1,593, S (6а) (8a) (10a) (кгм/кг), £ YJ = £ k^j(VoV -p v ), 0 0 0 •отсюда , k - l w- Po Vo = P v 0 0 + 0 (4a) Ро»о = Ро»о + — • — ft-1 (4) На основании ур-ий (3) и (4) Тд~ = k=l (P* 0 V ~ P) V = h^lPoVo 'k ;и, если обозначить отношение ~ через г', то W2д = II t t\4 Ъ=1РоУ \1-е 0 , = 9,22 ] / ' _( i _ ' i a ) (м/ск), (5a) w = 3,33 КРо^о (м/ск). (9H; В области влажного пара к значительно меньше, чем 1,3, и меняется в зависимости от давления и степени влажности пара. При паровых Т. по крайней мере часть расширения протека­ ет в области влажного пара: поэтому, а так­ же вследствие того, что к не является точно постоянной величиной в области перегретого v s