* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Эей — 440 — Эеп больш. быстротой. Колебания ихъ частнцъ передаются Э., распространяются въ вемъ и образуюсь водны, кот-я производясь впечатлЬн^е света. Колебав)я большей пли меньш. скорости даютъ волны большей или меньш. пшривы, а вместе съ т+.мъ и виечатл4тя различи. дв'Ь-товъ.—Эти начала приводятъ къ сл-Ьдствуямъ. Въ пустоте и однородн. х'Ьлахъ, упругость ко-ихъ по вс’Ьмъ направ-1ямъ одинакова, cbitob. волны—сфервчесюя, т. е. колебате, произведенное въ какомъ-вибудь месте Э., распространяется ст. одинаков, скоростью по всЬиъ направ-гямъ. Центръ сферич. волнъ находится въ месте расположешя источника света, и волны, при значит-яовъ отъ него разст-in, можно считать плоскими (въ извести. нред’Ьлахъ). Въ однородн.тЬдахъ,упругость кот-хъ изменяется въ зависимости отъ ваирав-1Я, по всюду по одному и тому же закону, сватов, волны уже перестаютъ б. сферическими, т. к. светъ распространяется съ различи, скоростью въ зависимости отъ направ-1я,—Выводы, основанные на началахъ рацюнальн. механики, для скорости звука и закона колебашя воздуха, при некот-хъ допущев!яхъ приложимы и къ волнообразв. дв-ito Э. Если U— однообразная и постоян. скорость, съ кот-ю передаются колебашя Э. въ однородной прозрачн. средё, d—плотность, е—упругость 3., то, на основании вышеуказан. выводовъ, Измерить непосредственно d и е—невозможно; но, имея въ виду определенную опытомъ скорость распростр-1я света (около 70 т. льё въ секунду), нужно думать, что плотность Э. ничтожна, а упругость очень велика. Эта же формула скорости света иоказываетъ, что сватов. волны въ однородн. среде распространяются по вс^мъ направ-1ямъ съ одинаков, быстротой. Известно, что частицы воздуха совершаюсь звуковыя колебательн. дв-1я нормально въ поверхн-и волнъ, т. е. по ваправ-ш звуков. луча.Колебав)я О., производящая явления св^та, совершенно ивой природы. Френель, исходя нзъ общ. явлешй полярнзаши и интерференцш света, показалъ, что частицы 3. совершаютъ колебательн. дв-ih по самой поверхн-и волнъ, т. е. перпендик-но къ светов. л5гчу,распространяющемуся въ однородной, не-кристалич. среде. Трудно, ковечно, допустить, чтобы нарушеше равновес1я такой упруг, среды какъ воздухъ, а темъ более Э., ограничивалось въ результате одннмъ только ро-домъ колебашй ея; следуетъ думать, что рас-простр-ie звука въ воздухе состоитъ изъ не-ск-кихъ системъ различи, колебашй, ноорганъ слуха, передающш намъ впечатл^ше звука, д. б. способенъ воспринимать только колебашя 1 рода, вдоль звуков, луча, и остается глухимъ ко всемъ лрочимъ. Точно такъ же, допуская при распростр-ш света неск-ко различи, системъ колебанш Э., нужно думать, что нашъ глазъ, по своему устр-ву, можетъ воспринимать колебан1я Э. только посеречныя въ отношении иаправ-ая светов. луча, совершенно не замечая остальныхъ. Въ частн. случае распростр-1я света въ однородной, некристалич. среде, законы волнообразн. дв-1я Э. достаточно из- учены п выражаются прост, формулами, вполне согласными съ опытомъ. Приведенные выше выводы приложимы только къ тому случаю, когда источникъ света является въ виде 1 точки. Вообще же светящееся тело д. б. раз-сматрпваемо какъ источникъ безконечн. числа светов. волнъ различи, рода, распространяющихся одновременно. Т. об., разсматривая во всей общности частичн. дв-ie u., кот-му приписывается однородный или окрашен, светъ, нужно себе представить, что на одномъ и томъ же луче, идущемъ отъ источника св4та, передается безчислен. множ-во колебательн. дв-iu, хотя и имеющихъ одну и ту же нродолжи-т-ность колебанш и одинаков, длину волны, но различающихся въ интенсивности и фазахъ. Какъ бы сложна ни б. комбинацгя этихъ изо-хронич. колебанш, механика дастъ возможность всегда привести ихъ къ 3 сиетемамъ колебашй, парал-ныхъ осямъ координатъ. Удобнее выбрать за эти оси: направ-ie светов. луча и 2 перпендик-иыхъ къ нему направил, находящихся въ плоск-и волны, идущей по этому лучу. Всегда можно заменить неск-ко системъ парал-ныхъ колебанш одною и след-но привести дв-ie t>., какъ бы оно пи б. сложно, къ 3 взаимно-перпендик-вымъ колебашямъ, изучая ихъ на основаши общ. началъ механики.—Въ органическ. xhmih Э-ы составляютъ об-ширн. класъ крайне разнообразныхъ и широко распространен, соед-шй, причемъ. по способу образовашя и свойствамъ, могутъ б. разделены на след-пця самостоятельн. груиы: 1) Э->ы одноатомн. спиртовъ, 2) Э-ы мною-атомиыхъ спиртовъ, и въ каждой изъ нихъ заключаются простые Э., смешанные и сложные Э. минеральныхъ и жирн. кислотъ. ПростыеЭ. 1-атомныхъ и многоатомн. спиртовъ — кисло-родныя органич. соед-шя, аналогичныя окис-ламъ металовъ. Спирты въ органич. химш раз-сматриваются какъ гидроксильн. производныя углеводородовъ, состояпця изъ какого-нибудь спиртов, радикала R и групы гидроксила (ОН), т. е. общ. формула напр. 1-атомн. спирта — К(ОН), и она совершенно аналогична гидрату окисла 1-атомн. метала, напр. едк. кали ¦— К(ОН). Выделяя изъ 2 частнцъ гидрата 1-атомв. метала 1 ч. воды, можно получить безводн. оки-селъ метала, а выдаете изъ 2 ч. спирта 1 ч. воды даетъ прост. Э., соотв-шДй данному спирту. Т. об. на простые ?>. можно смотреть какъ на безводн. окислы спиртов, радикаловъ. Анало-rifl простыхъ Э. и окисловъ металовъ легко усматривается изъ следующаго: едкое кали 2К(0Н) — Н20 = К20... окись калгя; метилов, спиртъ 2СН3(0Н) — Н20 = (CHs)20... метилов. Э. Наиболее интересный представитель простыхъ э., имеющш широкое практич.примене-Hie,— обыкн-ный (серный) Е>. (С2Н5)20. Это — легкоподвижн. жидкость, сильно летучая, характера запаха, удельн. веса(при+17,5° Д.) 0,12, кипящая при 34,9° Д. При испаренщ, Э. вызы-ваетъ сильн. охлаждение. Легко воспламеняется; пары его образуютъ съ воздухомъ или кисло-родомъ сильно-взрывчат, смесь, а потому Э. требуетъ больш. осторожн-и въ обращены. Съ водою смешивается очень трудно, растворяясь въ ней въ колич-ве ‘/ю, и самъ растворяетъ ее въ себе въ колич-ве 7зв. Э.—отличн. растворитель многихъ органич. вещ-въ; между