* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Эле — 413 — крутильн. вЬсовъ. Понятие о магн. масЬ выте-каетъ изъ того, что д-Bie 2 сложен. полюсовъ= сумме Д-В1Й ихъ порознь. За единицу въ С. G. S. систем! (см. Мтьры) принимается маса магн. полюса, кот-й на разст-iu 1 смт. отталкиваете равный ему полюсъ съ силою 1 дины. При данномъ распред-ш магн-зма, т. е. при данной систем!) магн-въ, сила, испытываемая единицею магн-зма въ любой точке Р про-стр-ва, координаты кот-й х, у, г, определяется по магнитн. потенцгалу У въ этой точкЬ. По-тешцалъ f“Ji· где dm — безконечно-малое колич-во магн-зма; г — разст-ie его до точки Р, а интегрирование распространяется на все колич-во магп-зма; V — функция координатъ точки : V =/(х, у, г). Проекцш силы, испытываемой единицею магн-зма, на оси координатъ X, Y, Z будутъ: dV. v_ dV dV dx’ dy’ de ' Магнитное поле и его изслъд-ie. — Про-стр-во, окружающее магн. масу М, въ кот-мъ могутъ б- обнаружены магн. силы, наз.магнитн. полемъ. Новерхн-и черезъ точки поля, въ ноихъ магн. потенциалы имеють одинаков, величину, ваз. поверхн-ями равн. потенцгала, или по-верхн-ями уровня, а лиши, нерес4кающ1я ихъ подъ прям, угломъ, — магнитными силов. ли-нгями. Маса Ж действуетъ на hikot-ю пробн. масу т съ силой F, пронорц-ною т, т. е. F = /X т, причемъ / = I :т — напряжете мат. поля въ данной точке. Касат-ныя къ енлов. лишямъ определяюсь направ-ie напряжешя въ точке касашя, величина же напряженгя измеряется числомъ силов. лиши, пронизываю-щихъ (по пропорциональности) единицу по-верхн-и, проведенной перпендик-но къ силов. лишямъ въ той же точке. Если напряжете одинаково по величин* и иаирав-ш, то поле наз. однороднымъ. Всяшя силы, приложенный къ телу, приводятся къ 1 сил* и 1 паре. Одно-родн. иоле обусловливаетъ только пару, кот-я будетъ вращать магн. стрелку, пока магн. ось ея не совпадетъ съ общ. направ-ieMb поля. На земн. новерхн-и напряжете изменяется очень мало; на небольш. простр-ве земн. поле можно считать однороднымъ. Короткш, сильн. магнить, помещенный на весьма больш. разст-iu, обусловить поле, подобное земному. Изслед-ie земн. поля состоитъ въ опред-in его направ-1я и напряжешя. Для 1-го, магн. стрелку, вращающуюся на горизонт, оси, ставятъ такъ, чтобъ она приняла отвесн. положеше; тогда ось ея будетъ въ плоск-и магн. меридиана. Яовернувъ приборъ на 90°, замечаютъ уголь, кот-й составить стрелка съ гориз-мъ, т. е. ея магнитн. наклоненге. Зная направ-ie, чтобы найти полн. напряжете, достаточно определить его горизонт, составляющую Ы. Для этого свободно-подвешен. стрелку отклоняютъ маг-н-мъ, помещенаымъ по перпендик-ру къ стрелке изъ ея средины и въ одной съ нею горизонт, плоск-и; после того замечаютъ разст-ie и уголъ откл-1Я, кох-й будетъ зависеть отъ Н и отъ магнит«. момента М отклоняю®, магн-а (т. е. отъ ироизведеихя ааиряжешя его полюса на разст-ie между полюсами); затЬмь, нодвесивъ отклоняющ. магнить, опред'Ьляютт. перюдъ его качаний, также зависящей отъ II и Ж; наконецъ, изъ полученныхъ 2 уравн-iu исключають М и находятъ Н (см. Земной ма-гн-змъ). Весьма коротк. стрелка въ пепостоян. поле тоже приметь направ-ie поля въ дан. точке. Поэтому пепостоян. поле удобно наследовать, помещая въ немъ листъ бумаги съ же-.гЬзн. опилками п встряхивая его. Кажд. частица железа, ставъ магн-мъ, приыетъ на-нрав-ie поля въ точкЬ, въ кот-й находится, а рядъ частицъ расположится по силов. линш. Совокупность силов. лин;й, обозпачевныхъ т. обр-мъ, наз. магнитн. спегстромъ. Магн. поле возбуждается не только магн-ми, но и элек-трич. токомъ, а также наэлектризован, телами при перемене ихъ электрич. состояшя или при движеши,—Искуствен. магн-ы приготовляютъ изъ прямыхъ и подковообразв. стальн. полосъ. Для намагничивашя: а) натираютъ ихъ кон-цомъ сильн. магн-а, всегда въ однокъ направив; б) проводятъ отъ средины къ концамъ разноимен. концами 2 магн-въ; в) помещаютт, полосу на оба конца сильн. электро-магп-а; г) обматываютъ ее проволокой и пропускаютъ электрич. токъ. Наиболее сильные u постоян. магн-ы—изъ вольфрам, стали (3% вольфрама). Особенно славятся магн-ы изъ Гарлема.—Магнитная ИНДУКЦ1Я. — Возбужден1е магн-зма въ телахъ, находящихся въ магн. иоле, наз. магнитн. индукцгей. Она, какъ и магн. сила, мо-жетъ б. выражена числомъ литй магн. индук-цги, отнесеннымъ къ единице поверхн-и, пер-пендик-ной къ этимъ лин1ямъ. Последшя — замкнутыя. Пучокъ ихъ наз. магнитн. пото-комъ, а число лнтй въ пучкЬ — силою магн. потока. Возникновете магн. индукцш въ тЬ-лахъ природы открыто Фарадеемъ 1845 г., нрн-чемъ оказалось, что все тела делятся на 2 класа: въ парамагнитныхъ ю. магн-змъ проявляется въ месте входа силов. лити, с-ный же—въ месте выхода; въ дгамагнитныхъ—па-оборотъ. Изъ парамагвитп. тЬлъ, наиболее энергично проявляется нпдукщя въ железе, стали, чугуне, никеле, кобальте; изъ д1амагнит-ныхъ, самый типичный — висмутъ. Жидкости Д1амагнитны, кроме растворовъ солей пара-магнитн. металовъ. Изъ газовъ парамагнитны кислородъ, азотъ, маслородн. газъ. Всяк. рода пламя—д1амагнитно. Электромагнетизмъ. — По опытаыъ Эрштета, электрич. токъ образуетъ вокругъ себя магн. ноле. Согласно закону Bio и Са-вара, напряжев1е / въ какой-нибудь точке магн. поля, обусловливаема™ безконечнымъ прям, токомъ, прямо пропорц-но напряжешю тока г н обратно иропорц-но разет-ш г этой точки отъ тока,т.е./=&* : г, где /с —некот-e постоянное. На масу »»действуетъ сила F = mf = kmi : г. По правилу Ампера, если йообразить человека, плывущаго въ направ-iu тока и смо-трящаго на магн. стрелку, то ея с. конецъ отклоняется влево отъ пловца. Отсюда следуетъ, что въ магн. поле, обуеловливаемомъ безконечнымъ прям, токомъ, поверхн-н равн. потен-щала суть плоск-и, проходящая черезъ провод-никъ; силовыя же линш — круги, ц-ры кот-хъ находятся на проводнике, а ихъ плоск-и пер-пендик-иы къ нему. По этимъ кругамъ расноло-