* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Эль:штпчис[ап Н О Т Е Н Щ А Л Ъ . 537 ^лсмснталш другъ » » друга, главною при­ разпьши радтусами рядъ шаровыхъ поверх­ чиною нхъ химячес.каго соёдипешя и раз- ностей, то всъ точки, лежанпя па одной СМатрШПШГЬ ХНМПЧССКОО ОрОДСТБО, K H I i b ияъ этнхъ поверхностен, будутъ нмьть оди­ наковые иотонщплы; поверхности эти на­ электрическое прптяжешс. ЙлектричсгкИк к л а л » B I T . , нрй- зываются п о в е р х н о с т я м и у р о в н я . При спссоб.теше. которое. будучи введено въ передиижешн точки по поверхности уров­ Ц1н1ь. допускаетъ разрндъ иоложительнаго ня не затрачивается никакой работы, такъ электричества тол1>ко вл, одномъ наира- какъ притягивающее пли отталкивающее E-&ieuiH. Если 2 электрода разной велнчн- д/Ьпстше заряжениаго электричествомъ ша­ II 1л и напряжения находятся другъ протнвъ ра можетъ оказывать свое дъйеттле лишь друга, то разстояше между ними можно въ иаправлепш радиуса п такиыъ обра­ урегулировать такимъ образомъ, что раз­ зомъ направлено перперликулярио къ по­ рндъ произойдет !, ТОЛЬКО въ томъ случав, верхности уровня. Папротпвъ, еслп точку еслп определенный элсктродъ заряженъ Перевести съ О Д Н О Й поверхности уровня въ положительно. Э. к. 1&аигена представляетъ другую, то при этомъ будетъ затрачена ааъ себя яйцеобразный стекляный сосудъ. пли лее получена нъкоторан работа, кото­ въ которомъ воздухъ можпо разръжать рая соотн&втетвуетъ разпостп потенщаловъ (см. .», ич.-шрпчество). Внутри ого находят­ об&ьпхъ поверхностей и совершенно не зася два металл нчоскнхъ шарика, пзъ кото­ Б н с и г ъ отъ того пути, ио которому точка рыхъ одинъ иокрытъ лакомъ. Прн соот­ передвинулась изъ одной поверхности уров­ ветственной установки л Я В Л Е Н И Я внутри со­ ня на другую. Если провести лиши, пересуда происходить разрядъ отъ лакирован- еькакишя поверхности уровня подъ ирянаго шарика къ нелакированному. Та­ ыымъ угломъ, то кал;дая пзъ внхъ даетъ кимъ же образомъ дйОствуетъ Гейслеро- дли точки, черезъ которую проходить, нава трубка, въ которой одинъ нзъ электро- правлеше действующей па все силы и на­ Въ довъ кончается острдеэгь, а другой ма- зывается поэтому с и л о в о й л н н г е й . ленькнмъ пернендпкуляриымъ къ продоль­ разематрннаемомъ случав, когда наэлекной оси трубки металлическим!» дискомъ. трнзовавъ шаръ, лиши енлъ направлены Гсйсслерова трубка съ одинаковыми элек­ по ра/пусамъ этого шара п, едъдоватсльтрод ;шн, внутренняя стънка которой по­ но, будутъ прямыми; вообще же говоря, л и ­ крыта конусообразными воронками, узкимъ ши енлъ суть кривыя. Электричество толь­ копцомъ обращенными въ одву сторону, ко тогда будетъ находиться въ рявиовъеш на изолнроваыпоыъ ироводящемъ тЪлъ, дьйетвустъ подоОпымъ лее образомъ. когда элсктрнчеекчй нотенщалъ одинаковъ ;г.•a«*si B&i5ii"iOOiiii( л о к о э ю - п п с ъ , с м . во всъхъ его точкахъ: Нотенщалъ V точ­ ки, находящейся ва разстоянш г отъ цен­ i ^ . i e i E T j i n i e v u i i i и л у г т , . см. плугъ тра шара съ радаусомт. Д заряженшгго коs.fichHipiwcticiii и щтлогеимую таблицу. .тнчестволП) электричества Е, будетъ равенъ i J . i e K T p i i i c t & K i i i н о х с в и м а л / ь (.на­ Е : г: ил поверхности шара, гдъ г = R, пряжете электричества), иапряжешо элек­ вырал;с.1пе это обратится въ V = E : R п трической эперг&ш. могущей проявиться въ сохраннтъ эту величину внутри шара. данной точк&В электрнческаго поля. Э-тектрпческнмъ полсмъ, Шкъ изнЬстио, пазыАбсолютное з н а ч е т е электрнческаго поваетсп сфера дъПс.твп! иъкоторой элсктрп- тепц!ала г ь л а не можетъ быть опредъческой массы; сфера эта, собственно гово­ лено; поэтому всегда дается разность ме­ ря. Лезгрнипчна, но на значителен ыхъ раз- жду потенщаломъ въ данной точкъ И п о я ш л х ъ дЬйстшя становятся безкчисчно потеши ал омъ земной поверхности, кото­ малыми п практически электрическое поле рый принимается равньшъ иулю. При за­ можно считать ограниченным&!.. Предста- ряжен^! изолированнаго проводника ка­ впмъ себв заряженный положнтелышмъ ждая единица электричества, сообщаемая электричеством!» шаръ я въ сферъ его дъп- тьлу, иснытываетъ отталкивающее Д"Ьйствш точку, заряженную единицей отрица- ci&Bie со стороны рапъо сообпгепн.чхъ, что тельнаго электричества. Для того, чтобы трсбуоть все увеличивающейся затраты эту точку удалить отъ шара, падо произ­ работы; нотенщалъ г ь л а прп этомъ возравести никоторую работу: работа, котирую стастъ отъ п у л я до пвкотораго конечпа10 надо затратить, чтобы увести электриче­ значен1я V . Работа, затраченная па еди­ скую точку пзъ ея перноиачальиаго ноло- ницу электричества, очевидно, будетъ та­ л;е1пя въ безкопечность, можетъ слуашть кая же, какъ если бы все время тъло имъмърп.юмъ электрнческаго напряжет;! пъ л о иотенщалъ */aV (среднее зиачсн1е ме­ этой точки л иазын. а л е к т р н ч е с к и м ъ жду начальпымъ О в кояечиымъ V ) . За­ н о т е н ц д а л о м ъ д а н н о й т о ч к и . Обозпа траченная работа поэтому выразится на чпмъ разстояше точки отъ цептра шара единицу электричества *УзУ и для всего черезь v п если шарь заряжать колнчс- количества ачсктричества V 2 . E = W нлп, ствомъ электричества е, то с : г будетъ элек­ такт, какь Е = CV (С — электроемкость трически! нотепщалъ въ данной точцгЬ. Эта работа д л я всъхъ точекъ, находящихся па рав- т-ьла), W =^ « C V = помъ разстояшн огь цептра uiapa, электри­ пазы вз ется п о т с и ц i а л о м ъ т Ь л а о т н о ­ чески! потоищалъ н ч ъ е т ь одно и то же с и т е л ь н о с а м о г о с е б я , или э п е р г i е й .&начете. Если опш-лть около центра шара э л е к т р н ч е с к а г о заряда. _ r 1 2