* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

114 МЕХАНИКА. М. распадается на две отрасли, теорети­ ческую и практическую. Последняя зани­ мается приложением* къ жизни законов*, открьптых* первой. Теоретическая (или ана­ литическая) М. делится на ишнематиису, изу­ чающую движение твл*, и кинетику, заипимающуюся движением* въ связи съ сила­ ми, его произведшими. Статика или уче­ ние о равновесйи еиде недавно составляла особый отдел* М., но въ настоящее время она рассматривается вместе съ динамикой, благодаря именно принципа (начала) Даламбера, состоящему въ томъ, что можно разсматривать равнодействующую всехъ действуиощихъ на даннуио систему силъ, какъ состоящуио изъ двух* комплек­ сов* : 1) движуицйя силы, которыя сообщи­ ли бы системе ускорение, равное тому, как* если бы система была вполне свободииа, и 2) силы реакций связей системы. Лаграижъ создал* аналитическую М., исходя от* производнаго отъ сего начала понятия о возможных* перемещешях*, выражаемаго обыкновенно такъ: система матерьяльныхъ точекъ находится въ равновесии, если об­ щая сумма работь вс*хъ имеющихся на лицо силъ, при вс*хъ возможныхъ перемещешяхъ системы, равна нулю. Если означим* проекцию силъ на прямоуголь­ ный оси координат* черезъ X, У , Z, а проек­ ции пути точен.* через* х, у, z, а нроекинйи возможных* перемещений йх, ду, Щ, то вы­ ходя изъ того, что сила пропорциональна масс* m и ускорению, т. е. второй произ­ водной пространства по времени, мы можемъ напиисать общее уравнсше Лагранжа, годное для всех* случаев*: одинакова по направленно и величин*, то поле называется равномерным*. Центром* инерции твла называется точка приложенйя равнодействующей всех* силъ, действую­ щих* па тело, когда оно помещено въ равномерном* поле; положенйе его не за­ висит* ни оть напряжения поля, ни от* того или другого положешя тела, ни отъ его плотности — если оно однородно (см. моменть ннерцт). Если сила движет* тело, подверженное действию другихъ силъ, противуположных* ей по направлению, то преодолеванйе этого сопротивления называется работой. Работа пропорциональна величине сопротивления и тому пути, на которомъ оно было пре­ одолено. Единица работы есть работа еди­ ницы силы на единице длины пути. На земной поверхности нельзя произвести пи одного движения, не сопряженпаго с* преодолетемъ сопротивления. Силы, съ кото­ рыми действуют* друг* иа друга матерьяльныя точиш какой либо системы, назы­ ваются виутрешними. Если допустить, что эти силы центральный (см.), то когда система движется какъ целое, работа вну­ тренних* силъ равна пулио. Если система точек*, исходя изъ одного расположешя, вновь возвращается въ него, вся работа внутренних* силъ за это время равна ну­ лю. Если тъло движется иодъ влиянием* внешних* силъ, то работа, произведенная ими, равняется приобретенной телом* жи­ вой силе. Если система точек*, не под­ верженная внешним* силам*, переходить из* одного расположешя в * другое, то ра­ бота внутренних* силъ равна приращению живой силы системы. При этомъ это при­ ращение не завнсннтъ от* пути, по которому совершается иереходъ. Мощностью назы­ вается особая величина, измеряемая рабо­ той, которую данная машина можетъ про­ изводить въ единицу времени, сколысо угодно разъ. Если тело способно на про­ изводство работы, то считается, что оно об­ ладает* запасом* энергии, которая есть функцйя совокупности физичесншхъ его свойств*, взаимнаго расположения и скоро¬ стей его частицъ (т. е. функция состояния твла). Работа, произведенная при перехо­ де твла нзъ одного состояния в * другое, не зависит* оть способа перехода. По ме­ ре производства работы энергия твла умень­ шается. Энергия движении тела опреде­ ляется его живой еилой (это энергйя кине­ тическая, явная); энергией потенциальной называется энергия положения твла (по­ следней, вероятно, въ мире не существует*). Энергия не уничтожаема; энергия одного вида можетъ перейти въ эквивалентное ко­ личество энергйи другого вида. При этом* наблюдается известная сторопнесть. Одни превращешя происходят* сполна и сами собой, а другия лишь при соблюдении осо­ быхъ условШ и при томъ только отчастии. Таить, механическую работу можио всегда всю перевести въ теплоту, а обратное воз­ можно лишь отчасти. + ( Z - - ^ & } = 0. Таким* образомъ Лавгранжъ сдълалъ из* М. какъ бы апалити ческу н геометрию о о 4 осях* координат* (четвертая ось—время). Изъ этого основного уравнения выводятся остальпыя положешя М. Для ииижеперинаго дела особенно важен* отдел* М.—графи­ ческая статика, изучающая графические методы наследования распределения папрялсепШ в * различпыхъ частях* сооружений и т. д. Особый отдел*, гнидродннамика, за­ нимается движением* жидких* тЬлъ; тео­ рия упругости, теория прнтяженйй, теория колебанйй, теорйя вихревых* колец* и т. д., представляют* собою в * суицностии лишь отделы М. Что касается истории М., то наи­ более важное значение после открытия Галилеемь законов* падешя тел*, имели Ньиотои*, создавншй М., Лаграпжъ—творец* математической М., Пуассон*, введишй уче­ нйе о парах* сил*, Р. Мейер*, открывшйй закон* сохранения эиергйи, и Г. Герц*, свои­ ми „Die P r i n z i p i e n der M e c h a n i k " пролив­ ший новый свет* на многйе вопросы М. См. Б о б ы л е в * , „Курсе аналитический М."; Г. Т и м е , „ Апал итичесисая М."; А р р е 11,