* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
711
712
(12) (S&Y s F при чем знак 2 относится ко всем звеньям затяжки и подвескам, а интеграл—к самой А. м& 11=
f
ds
параболы. Если взять начало координат в точке О, то ур-ие параболы будет: f 4/ f
1
Для одного груза Р на расстоянии а от вершины: rM yds_ Г+а Р(а-х)( P( —x)l_f__ 4 fx & М у ds_ р+а f dx = J I ~ J i// с [S I с Pf 11 3d IU y ds 1 f r+H (l -12x ) dx = с 9l*J - I / , lit ~I~ 4 fl 45 с и т. д.
2 0 0 a
2
2
2
2
2
2
2 2
2
Фиг.
24. М н о г о у г о л ь н и к с и л п р и у с л о в и и
Н=1.
III. Бесшарнирная А. (с защемленными пя тами) чаще всего встречается в сводах, почему и подробный расчет ее см. Своды, р а с ч е т . Здесь приведены только ф-лы для симметричной параболической бес шарнирной А . с постоянными или с приня тыми за постоянные средними величинами Icos-)(т+-)&
Если груз стоит на правой половине, то 15 с а отрицательно; поправка е = . Можно о kf опорную реакцию приложить не в упругом центре тяжести а в центре тяжести опор ного сечения и туда ж е перенести начало
7 г
Р Фиг 25. Действительное состояние.
ным с опорным сечением А . , можем соста вить следующие выражения: Mx J-MM dx ds + Eatl v= Н-x ds
n
fi
Фиг. 27.
координат (фиг. 27); тогда компоненты вы разятся так:
_ 45 с Eat Интегралы вычисляются так ж е , к а к в сим метричной параболической А . с двумя шар нирами (см. выше) и постоянными lcosf=c nFcos <р=к. Сначала устанавливается упру гий центр тяжести, к-рый определяется как центр тяжести упругих сил dw. В парабо лических А . он лежит на оси симметрии на расстоянии /s стрелы подъема от вершины
x
* ~ 4 Т 1+6~е
2
;
15 с Eat 2/1+бе
