* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

635 АНОДНЫЕ ЛУЧИ 636 тока, или трансформатора, повышающе­ го у мощных ламп А. н. до тысяч вольт. При питании переменным током послед­ ний обычно выпрямляется выпрямителями (см.) различного типа и сглаживается фильтрами (см.). АНОДНЫЕ Л У Ч И , к а и а л о в ы е л у¬ ч и, поток положительно заряженных ча­ стиц, получающийся при электрич. разряде; открыты Гольдштейном в 1886 г.; скорость их — порядка 10 см/ск. АНОДНЫЙ ТОК, ток проводимости, иду­ щий от анода электронной лампы сквозь разреженный газ. В лампах с совершен­ ным вакуумом (см.) носителями А. т. являют­ ся почти исключительно электроны (см.); ионы (см.) начинают играть заметную роль только при плохом вакууме. Сила А. т. за­ висит от накала нити, от анодного напряже­ ния (см.) и от сеточного напряэюения (см.), изменяясь от немногих гпА у усилитель­ ных ламп до А и десятков А у мощных. АНОДНЫЙ ШЛАМ, нерастворимые при­ меси, оседающие в виде ила на дно ванны при рафинировке металлов электролизом. Вследствие содерясания благородных ме­ тал ов, висмута, селена и т. д., А. ш. пред­ ставляет собой значительную ценность. АНОМАЛЬНАЯ ДИСПЕРСИЯ, см. Дис­ персия. АНРЕП-КОППЕЛЯ ТОРФЯНОЙ ПРЕСС, см. Торфяной пресс. АНТАЛОГИЧЕСКИЙ ПОЛЮС, конец кри­ сталла, электризующийся отрицательно при повышении t°. АНТВЕРПЕНСКАЯ ЛАЗУРЬ, синяя мине­ ральная краска с зеленым оттенком; по характеру это — берлинская лазурь (см.), в которой часть железных солей заменена железо-синеродистым цинком. АНТЕННА, устройство для излучения или же для улавливания энергии электро­ магнитных волн. Соответственно назначе­ нию различают о т п р а в и т е л ь н ы е и п р и е м н ы е А.; основное различие в устройстве их заключается в придании отправительной А. большей емкости, для вмещения больших запасов колебательной энергии, и большей высоты, обеспечиваю­ щей наивыгоднейшее внешнее действие. Отравительные антенны. Процесс излу­ чения отправительной А. (колебательный процесс) не представляет принципиальной разницы с колебательным процессом в вибраторе Герца (см.). Вибратор Герца впервые удалось преобразовать в техниче­ ский излучатель, т. е. в отправительную А . , расположив вибратор вертикально и заме­ нив одну из его половин заземлением. В настоящее время А. представляет обычно односторонний вибратор, вторая половина которого заменена противовесом (см.) или же заземлением (см.). Применяются так­ ж е , хотя и весьма редко, А. в виде дву­ стороннего симметричного вибратора. С эле­ ктрической точки зрения А . эквивалентна замкнутому к о л е б а т е л ь н о м у к о н т у ­ р у , образованному самоиндукцией А Л Х . , емкостью относительно земли Са. и сопро­ тивлением Ва. (фиг. 1). Такой контур спо7 0 т. е. А. имеет собственную длину волны l .s*2nVL .C . (формула Томсона), где А ., La. С ,—все в см. При вычислении по этой ф-ле пользуются динамич. значениями Х . и С ,, определяемыми следующим образом: 1) динамич. емкость А . — емкость, которая при равномерном распределении вдоль А. ? наибольшего существуР Л Ш ^ * потенциаI uuuuuuuuuv восприняла бы тот же заряд, к-рый имеет — — (j данная А.; 2) динамич. ~Т~ " самоиндукция А. — са/?„ моиндукция, при к-рой |—улллллдл/^—I с равномерным распреФ и . 1. делением вдоль А. на­ ибольшей существую­ щей в ней силы тока получается тот же магнитный поток, что и в действительно­ сти. Статические емкость и самоиндук­ ция соответствуют случаю равномерного (стационарного) распределения напряже­ ния и силы тока; при собственной длине волны для вертикального заземленного a a a а и а а а ЮП его в н е й л а Г 9. и ( duH 9 c провода Сдин. L ——L Зависимость собственной длины волны А. от ее геометрич. размеров (длины проводов се­ ти А.) выражается т. и. в о л н о в ы м к о э фф и ц и е н т о м , величина к-рого зависит от типа и конструкции А. Д л я А., состоя­ щей из одного вертикального заземленного провода, волновой коэфф. & = 4 , и т. о. собственная длина волны А. равняется ее учетверенной геоме­ трич. длине: Х = М = = 4 I. Наивыгодней­ шее внешнее дейст­ вие А. зависит от ее действующей вы­ соты, зависящей от типа и конструкции А. Площадь, огра­ ниченная осью од­ ностороннего вибра­ тора и кривой тока, имеющей узел у кон­ ца вибратора и пуч­ ность в середине его, заштрихованная на фиг. 2, носит на­ Фиг. 2. звание площади то­ ка. В этом случае высота lid. прямоуголь­ ника, основание которого равно пучности тока 7 , а площадь равна площади то­ ка, и называется д е й с т в у ю щ е й в ы ­ с о т о й А. Д л я прямолинейной верти¬ кальной А. действующая высота hd.=— h; 0 ТС собен колебаться с частотой f . ^ a 2тс у , 1 а Ь .С . а » вообще для любого типа А. йэ. = »/г, где «—коэффициент формы А. К о н с т р у к ц и и А. отличаются боль­ шим разнообразием, но в общем сводятся к следующим основным типам. В е р т и ­ к а л ь н а я А.,—состоящая из прямоли­ нейного вертикального провода, подвешен­ ного к одной опорной точке (мачте). Вол­ новой коэфф. к=4. Коэфф. формы А. при 2 собственной длине волны я——=0,63; тот ТС же коэффициент при включении в провод