* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

193 дальность по безвоздушному пространству будет наибольшей. Чтобы обеспечить угол в 45° на высоте 20 км, нужно снаряд бро­ сить с земли под углом, большим 45°, т. е. под углом в 50—55°, в зависимости от на­ чальной скорости, калибра и веса снаря­ да. Например (фиг. 3): снаряд, брошен, под углом к горизонту в 55° с начальной ско­ ростью в 1 500 м/ск; в точке а восходящей ветви его скорость стала равна 1 О О м/ск, О а касательная к траектории в этой точке 0 194 снаряда относительно оси; р —проекция угл. скорости вращения снаряда на его ось; 0 — угол наклона касательной в данной точке траектории к горизонту; t — время. Эти уравнения точно не интегрируются. Исследование вращательного движения про­ долговатого снаряда приводит к следующему основному выводу: при прицельной стрельбе ось снаряда всегда отклонена в одну сто­ рону от плоскости стрельбы, а именно — в сторону вращения снаряда, если смотреть на него сзади; при навесной стрельбе это У " отклонение может быть и в обратную сторо­ ну. Если представить себе плоскость, всегда остающуюся перпендикулярной к касатель­ *J/ ной к траектории и отстоящую во время Г & полета снаряда всегда на одном и том же расстоянии от его ц. т., то ось фигуры сна­ i V. о IJ-ZOfiAt ряда вычертит на этой плоскости сложную 1 о кривую вида, показанного на фиг. 4. Боль­ ! \ ^ 1 X шие петли этой кривой являются резуль­ татом колебатель­ ного движения Ф и г . 3. Т р а е к т о р и я п о л е т а с н а р я д а . оси фигуры сна­ составляет с горизонтом угол в 45°. При ряда вокруг ка­ этих условиях дальность полета аЪ по без­ сательной к тра­ это — ^1 воздушному пространству будет составлять: ектории, т. н. п р е ц е с с и я ; 1 ООО sin 90° малые ж е петли и X — o~oi км, а дальность по ив я д волнистость кри­ Ф и г . 4.о с К р с н аар я д а .в и ж е н и я 9,81 и вой есть резуль­ горизонту точки стояния орудия ОС будет более 102 км на сумму участков OA и ВС, тат несовпадения мгновенной оси вращения вычисление величины к-рых удобнее и точ­ снаряда с осью его фигуры, это — так н а з . н у т а ц и я . Д л я получения большей метко­ нее всего можно произвести способом чис­ ленного интегрирования. При точном рас­ сти снаряда необходимо добиваться умень­ чете сверхдальней траектории приходится шения нутации. Отклонение снаряда от принимать во внимание влияние вращения плоскости стрельбы вследствие отклонения земли, а для траекторий с дальностью в не­ его оси называется д е р и в а ц и е й . Маиевсколько сот км (теоретически возможный ским выведена простая формула д л я вели­ случай) также шарообразную форму земли чины деривации при прицельной стрельбе; и изменение &ускорения силы тяжести как эта же ф-ла м. б. применена и при навесной стрельбе. Вследствие деривации проекция по величине, так и по направлению. Первые существенные теоретическ. иссле­ траектории на горизонт, плоскость получает вид, указанный на фиг. 5. Т. о. траектория дования движения продолговатого снаряда, вращающегося около своей оси, были про­ вращающегося снаряда является кривой изведены в 1859 г. С.-Робером, мемуары ко­ двоякой кривизны. Д л я правильного по­ торого послужили .основой для работ по лета продолговатого снаряда ему необхо­ этому вопросу Маиевского в России. Анали­ димо придать соответствующую скорость тические исследования привели Маиевского проекция плоскости стрелъб&ы к заключению, что ось фигуры снаряда, когда поступательная скорость не слишком оруЪие мала, имеет колебательное двиисение вокруг касательной к траектории, и позволили Ф и г . 5. Г о р и з о н т а л ь н а я п р о е к ц и я п л о с к о с т и изучить это движение для случая прицель­ стрельбы и траектории снаряда: аЬ—деривация. ной стрельбы. Де-Спарре удалось привести эту задачу к квадратурам, а проф. Н. Забуд- вращения вокруг оси. Проф. Н . Забудский скому—распространить вывод де-Спарре на дает вырансение минимальной скорости вра­ случай навесной стрельбы. Дифференциаль­ щения, необходимой д л я устойчивости сна­ ные уравнения вращательного движения ряда на полете в зависимости от его кон­ снаряда при принятии некоторых практи­ структивных данных. Вопросы вращательно­ чески возможных допущений имеют вид: го движения снаряда и влияния этого двилш(U = — cos v db; ния на полет его крайне сложны и мало изу­ k чены. Лишь за последние годы предпринят df); dt+dv — Ap 8&md tg$ ряд серьезных исследований этого вопроса здесь: 8—угол между касательной к траек­ гл. обр. во Франции, а таклад и в Америке. тории и осью фигуры снаряда; v — угол ме¬ Изучение действия снарядов по различ­ жду вертикальной плоскостью, проходящей ным предметам ведется внешней Б . гл. обр. через ось канала орудия, и плоскостью, путем опытов. На основании опытов Мецпроходящей через касательную к траек­ кой комиссии даны формулы для вычисле­ тории и ось фигуры снаряда; к — мо­ ния величин углублений снарядов в твердые мент силы сопротивления воздуха относи­ среды. Опыты Гаврской комиссии дали ма­ тельно ц. т. снаряда; А — момент инерции териал для вывода ф-л пробивания брони. АЪ // 2 1 Л О = 0 т. о. т. п.