* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

469 ВЕНТИЛЯТОРЫ или, заменив в выражении д л я Т т е л ь 7tR v ч е р е з - ^ ^ 2 г 470 г различное и увеличивается при увеличении расчетного напора В . , к п д весьма высок— 0,6 и п р е в о с х о д и т д а ж е п р и о д и н а к о в ы х напорах кпд центробежных В . Сирокко. Эти В . у п о т р е б л я ю т ­ ся к а к д л я аэродинамическ. труб, так и д л я нуяод п р о м ы ш ­ л е н н о с т и ( ф и г . 30). Расчет их произво­ дится по вихревой теории гребного вин­ та проф. Н . Е . Ж у ­ к о в с к о г о ( с м . Воз­ душный винт). В ос­ н о в у этой т е о р и и п о ­ ложено понятие о скорости циркуля­ Фиг. 29. ции вокруг лопасти за счет р а з л и ч н ы х с к о р о с т е й о к о л о в е р х н е й и н и ж н е й п о в е р х н о с т е й л о п а с т и ( с м . Вихревая теория). Теория действий винтового В . в общем т а к а я л^е, к а к и в и н т а в о з д у ш н о г о и в о д я н о г о , но ф о р м у л ы н е с к о л ь к о и з м е н я ю т с я в виду существования статическ. перепада д а в л е н и й з а и перед В . О б о з н а ч и м : рас­ х о д в о з д у х а в м /ск, h m.—статическ. перепад д а в л е н и й в кг/м , a v —с к о р о с т ь в о з д у х а в плоскости ло­ п а т о к , опреде­ л я е м а я по ф-ле 3 C 2 множи­ получим: (4) П о т е р и м о щ н о с т и в самом л о п а т о ч ­ ном к о л е с е В . о п р е д е л я ю т с я п о в и х р е в о й теории гребного винта. Вводя, к а к и в тео­ рии воздушного и водяного винта „отвлечен­ ные о б о з н а ч е н и я : д л я т я г и р = Р ^ ? hgtt-^+hcm. 2прш Д« Т s 2ри* & V = у, 2 где I = 2 / = тгД (1-? )- I площадь про­ хода воздуха в плоскости ло­ паточного к о ­ л е с а , R—внеш­ ний радиус к о ­ леса и ? = ~ — ъ R Фиг. 30. относительный радиус втулки. В таком случае сила давл е н и я н а л о п а т о ч н о е к о л е с о , и л и его т я г а Р =kQ% + h .7tR (1) и и д е а л ь н а я м о щ н о с т ь без у ч е т а п о т е р ь в самом л о п а т о ч н о м к о л е с е cm ДЛЯ м о щ н о с т и Т = 2rcpio* R и д л я с к о р о с т и V V r.n v=—— г д е со — - - - у г л о в а я с к о р о с т ь соД u& 30 к о л е с а , u=coR — к о л е с а , n—число об/м. о к р у ж н а я скорость конца лопасти, R — в н е ш н и й р а д и у с к о л е с а , Q—плотность воз­ духа, равная Д нормальных условий (15° и 760 MMlig), и, пользуясь уравнения­ ми ( с м . Вихревая теория) д л я с л у ч а я , к о г д а ц и р к у л я ц и я <Т п о с т о я н н а в д о л ь л о п а с т и : JP = > [ ( 1 - $ ) + 2,Т In ? - 2 М 1 - ? ) ] 1 T=J 0(1-? ) + М 1 - а - 2 ^ ( 1 - ? ) ] f н а х о д и м п о п е р в о м у у р - и ю , з н а я Р, ц и р к у ­ л я ц и ю J , и п о в т о р о м у у р - и ю м о щ н о с т ь Т, а по ней и действительную мощность Т в кгм/ск с у ч е т о м п о т е р ь в л о п а т о ч н о м к о л е с е . В этих ф-лах —относительный радиус в т у л к и и fi—коэфф., учитывающий сопро­ тивление трения воздуха о лопасти, назы­ ваемый качеством профиля сечения лопасти. Форма лопасти колеса найдется и з соотно­ ш е н и я ( с м . Воздушный винт) J = C bw, где С —коэффициент подъемной силы профиля сечения лопасти цилиндром, концентриче­ ским лопаточному колесу (он зависит т а к ж е , к а к и встречающееся выше качество про­ ф и л я (I, от ф о р м ы п р о ф и л я и от у г л а а т а ­ ки сечения, к-рые находят опытным путем, продувая в аэродинамической трубе крыло такого ж е п р о ф и л я ) ; от&носительн. ширина л о ­ п а с т и Ъ = , ~, где 5 — rt л я 2 2 ( 5 ) y у х T = Pv = JcQ -f + h nR*v (2) В этих ф-лах д л я Р и T первый член учиты­ в а е т п о т е р и н а в ы х л о п . В н и х к о э ф ф . Тс з а ­ в и с и т от к о ж у х а В . П о т е р и н а в ы х л о п и коэфф-т Тс м о ж н о о п р е д е л и т ь п о с к о р о с т и v у выходного отверстия к о ж у х а вентилятора. t cm t x ? действительная ширина лопасти, г — число ло­ п а с т е й , w= — — о т н о с и - Фиг. 31. т е л ь н а я с к о р о с т ь в о з д у х а ( ф и г . 31), р а з л и ч ­ н а я д л я каждого радиуса; согласно вихре­ вой теории гребного винта, В е л и ч и н а & ф ^ - есть н е ч т о и н о е , к а к 2 Q~Т а к и м образом имеем: сь у Т а к и м о б р а з о м имеем lev = v, о т к у д а Тс = ^| . Е с л и к о ж у х с о в е р ш е н н о о т с у т с т в у е т , т о Тс— = 4 , т. к. струя получается ненаправленной и , с о г л а с н о т е о р и и гребного в и н т а , с к о р о с т ь v =2v. В е л и ч и н а ~ носит н а з в а н и е с к о ­ ростного н а п о р а ; о б о з н а ч и в ее ч е р е з h и п р и н я в в о в н и м а н и е , что g = t«tf(i-*») = 1 g и или С„Ь (6) следова­ Действительная ширина лопасти, тельно, будет: ъ = —.— ЪС_у преобразуем ур-ия д л я силы тяги и идеаль­ ной м о щ н о с т и т а к : Р = V> a-F)+ 1^.1 R, (3) Ti = [h (l-F) + h .}nR4, 2 g n g cm (7) cV В е л и ч и н а ЪС с у м е н ь ш е н и е м р а д и у с а у в е ­ личивается, к а к показывает ур-ие (6); сле­ довательно, ширина лопасти В . , рассчитан­ ного п о в и х р е в о й т е о р и и , у в е л и ч и в а е т с я п о н а п р а в л е н и ю к о в т у л к е . У г о л /5 п о д х о д а у