* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

459 о т н о с и т е л ь н а я и 1 х 1 1 1 ВЕНТИЛЯТОРЫ скорость = ; 460 = У с + и & cos Yi где у = 180° — А б с о л ю т н а я ско­ р о с т ь с : 1) д л я л о п а т о к , р а д и а л ь н о в ы ­ ходящих: с = ]/г^|+м|; 2 2 у в ы х о д а п р и р а с ч е т е п о с имеем: F= Р а с с м а т р и в а я ^ к а к эквивалентное круг­ лое сечение, м о ж н о написать равенство: 2 Cs 4 где d. ас +b 2 2 2) д л я л о п а т о к , з а г н у т ы х в п е р е д : с = Vw + и + 2w u cos /? , 3) д л я л о п а т о к , з а г н у т ы х н а з а д : 2 2 2 2 и ш и р и н а к о л е с а ( к а н а л а ) будет: а с. • d s с = у%о + м|—2м> м cos/2 . О к р у ж н а я с к о р о с т ь и : 1) д л я л о ­ паток, радиально выходящих: 2 2 2 2 2 217 — dav-a (/ п р и ЭТОМ D,TC йс = а sin « ; 2 2 2 а =-?-; х 2) д л я л о п а т о к , з а г н у т ы х в п е р е д : / 3 ш cos в , . 1 м = 2 / & ТИ 2 3) д л я л о п а т о к , з а г н у т ы х н а з а д : cos 8, , hg , № cos 8 W o 2 У Y -& H 2 О т н о с и т е л ь н а я с к о р о с т ь нахо­ д и т с я и з с о о т н о ш е н и я : w = l,0 w — 1,5 w , 2 ас = sin а и 2 d 3Ke + г а 2 а 1 2 x x о ч е н ь ч а с т о п р и н и м а е т с я : &^ = ^у- Ч и с л о л о п а т о к Z определяется из выражения: К а р г дает следующие значения д л я х: д л я м а л ы х в е н т и л я т о р о в — - 7 0 — 90 мм, д л я с р е д н и х —100—130 мм и д л я б о л ь ш и х — 130—150 мм. У В . высокого давления, у к-рых полу­ чаются большие промежутки между лопат­ ками, устанавливают вспомогательные ло­ п а т к и , к о т о р ы е не д о в о д я т с я до в н у т р е н н е ­ го о т в е р с т и я к о л е с а . В з а в и с и м о с т и от с к о ­ ростей входа и выхода и объема переме­ щ а е м о г о в о з д у х а Vопределяется сечение к а н а л о в п о ф о р м у л е F = — • И з ф и г . 10 я с н о , ч т о сечение п о т о к а , к о т о р о е д о л ж н о быть перпендикулярно к направлению ско­ р о с т и , п р и н и м а е м о й п р и р а с ч е т е , не в с е г д а с о о т в е т с т в у е т п о л н о м у сечению к а н а л а . Это обстоятельство и кладется Гронвальдом в основу определения искомого сечения к а ­ нала. Обозначим: а , а —высота канала у , входного и выходно& z^ сечений в м, а а, — в ы с о т а сечении потока п р и расчете х 2 C e г 0 с ПО СКОРОСТЯМ С и с х 2 в м, a , a — в ы с о ­ т а сечений п о т о к а при расчете по ско­ р о с т я м w и w в м, b, Ъ — ш и р и н а к а ­ Фиг. 10. н а л а и с е ч е н и я пото­ ка у входа и выхода (ширина колеса), F , F , F , F —эквивалентные с е ч е н и я пото­ к а в м , отнесенные к с к о р о с т я м с , с и л и йэш — э к в и в а л е н т н ы е д и а м е ­ т р ы в м, с о о т в е т с т в у ю щ и е с е ч е н и я м п о т о ­ к а , ! ^ , D ,—внутренний и наружный диаме­ т р ы к о л е с а в м, Z—число каналов лопаток. Сечение к а н а л а F= ; д л я сечения к а н а л а Wi W2 x 2 2 e C2 Wi Wz 2 х 2 2 Т а к ж е определяются ширина сечения у входа в к а н а л по с и ширина к а н а л а у вхо­ д а и в ы х о д а по w и w . В старых конструкциях к о ж у х непосред­ с т в е н н о п р и л е г а л к л о п а с т н о м у к о л е с у . Со­ в р е м е н н ы е ц е н т р о б е ж н ы е В . имеют к о ж у х а с постепенно р а с ш и р я ю щ и м с я выходным п р о с т р а н с т в о м , т а к что в нем с к о р о с т ь в о з ­ д у х а по м е р е п р и б л и ж е ­ н и я к в ы д у в н о м у отвер­ стию п о с т е п е н н о п а д а е т , и потому ч а с т ь с к о р о с т н о ­ го н а п о р а ( в ы с о к о г о , бла­ годаря большим скоростям выхода воздуха из лопа­ т о к ) п р е в р а щ а е т с я в статическ. давление; другими словами, часть кинетическ. э н е р г и и п е р е х о д и т в потен­ Фиг. 1 1. ц и а л ь н у ю . Н а ч и н а я с са­ мого у з к о г о места к о ж у х а , к-рое н а х о д и т с я у т . н . я з ы ч к а z ( ф и г . 11), сечение к о ж у х а в том месте, к у д а переходит воздух и з к а ­ н а л о в л о п а т о к , д о л ж н о постепенно у в е л и ­ ч и в а т ь с я соответственно у в е л и ч е н и ю к о л и ­ чества воздуха, выходящего из каждого по­ с л е д у ю щ е г о к а н а л а , до р а з м е р о в с е ч е н и я , через которое должен пройти воздух, вы­ б р о ш е н н ы й всеми к а н а л а м и з а один оборот к о л е с а . К о ж у х с т р о и т с я в виде « а р х и м е ­ довой спирали». В центробежных В . (гл. обр, высокого дав­ ления) лопастное колесо полностью обхваты­ в а е т с я с п и р а л ь ю к о ж у х а , р а с с т о я н и е от в ы с ­ шей точки колеса до высшей точки спирали р а в н о высоте в ы д у в н о г о о т в е р с т и я В . ; в В . с р е д н е г о и н и з к о г о д а в л е н и я к о л е с о не полностью обхвачено спиралью к о ж у х а , и высшая точка колеса лежит выше нижней л и н и и в ы д у в н о г о о т в е р с т и я . В этом с л у ч а е сечение А ( ф и г . 12), п р о х о д я щ е е ч е р е з в ы с ­ шую точку колеса и высшую точку спирали, все ж е д о л ж н о н а х о д и т ь с я в о п р е д е л е н н о й з а в и с и м о с т и от с е ч е н и я в ы д у в н о г о о т в е р ­ с т и я F ; н а п р и м е р , е с л и колесо одето с п и ­ р а л ь ю н а 80 %, то сечение А будет р а в н о 0,87^,, т а к к а к ч е р е з него пройдет с т о л ь к о в о з д у х а , с к о л ь к о его в ы б р о с и т к о л е с о до этого с е ч е н и я . У В . в ы с о к о г о д а в л е н и я , где колесо полностью обхватывается спиралью к о ж у х а , сечение А д о л ж н о б ы т ь = 7 ^ . Ско­ р о с т ь в о з д у х а в в ы д у в н о м отверстии д о л ж н а х x 2 a