* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

879 ТАЗ 880 Чтобы предварительно сильно охладить Г. д л я ожижения, в технич. установках пользуются э ф ф е к т о м Д ж о у л я Т о м с о н а, з а к л ю ч а ю щ и м с я в т о м , ч т о при адиабатическом расширении (напр., при резком падении давления, когда Г . вытекает из отверстия) в н у т р е н н я я э н е р г и я Г . воз­ р а с т а е т н а Д{7, а Г и з м е н я е т с я н а AT, при чем термодинамически Т и з о т е р м ы : S-образные ч а с т и э т и х и з о т е р м отвечают т е р м о д и н а м и ч е с к и метас т а б и л ь н ы м с о с т о я н и я м . Н а фиг. 2 изображены д л я С 0 экспериментальные 2 *Н Ш,-°]%- сад В с л у ч а е и д е а л ь н ы х Г . AL = 0 и Д Г = 0 {так к а к , п о у р - и ю (1), T-j^ v = 0j . Д л я р е а л ь н ы х Г . Д Т > 0, т . е . п р о и с х о д и т охлаждение и л и нагревание, смотря по то­ м у , будет л и Т-^ — v < 0 (Ар < 0). П о у р а в ­ нению Ван-дер-Ваальса, m dv а г 7 (с д о с т а т о ч н ы м п р и б л и ж е н и е м ) . Т . о . п р и д о с т а т о ч н о в ы с о к и х т е м п е р а т у р а х все Г . п р и адиабатич. расширении нагреваются (ДУХ), т.к. <°)> п о н и ж е н и е м т е м п е р а т у р ы д л я каждого газа наступает и н в е р с и ­ о н н а я т о ч к а Т(, о п р е д е л я е м а я у с л о ­ в и е м 2= ^ ь ( д ^ ) — 6 = 0, н и ж е к-р&ой г а з ы начинают охлаждаться п р и адиабатическом расширении >Ъ п р и Т<Т ^. Д л я всех г н 0 с 0,003 00/ Фиг. 1. ~0№ 0~])3 и з о т е р м ы : S-образные ч а с т и к р и в ы х з а м е н е ­ н ы п р я м о л и н е й н ы м и ч а с т я м и ; с п р а в а от этих частей кривые соответствуют газу (не­ насыщенному пару), слева — жидкости, а сами прямолинейные отрезки—равновесию п а р а и ж и д к о с т и . У р - и е (15), в п о л н о м с о ­ гласии с опытом, показывает, что с повы­ ш е н и е м t° р а з м е р ы п р я м о л и н е й н ы х о т р е з к о в н а и з о т е р м а х д е л а ю т с я в с е м е н ь ш е ( ф и г . 2) и , н а к о н е ц , п р и н е к - р о й t° = t ° . длина э т о г о о т р е з к а о б р а щ а е т с я в 0. П р и t°>t m. Г . не м о ж е т о б р а щ а т ь с я в ж и д к о с т ь н и п р и к а к и х давлениях: жидкость перестает суще­ ствовать. Т . о. уравнение Ван-дер-Ваальса охватывает д в а состояния—газообразное и жидкое—и служит основанием д л я учения о непрерывности перехода м е ж д у этими дву­ м я состояниями. Критические темп-ры д л я некоторых Г . имеют следующие з н а ч е н и я : +360°С для Н 0 , +31°С для С0 ,-241°С д л я Н и — 254°С д л я Н е . Ожижение Г. В с я к и й Г . м о ж н о о б р а т и т ь в жидкость надлежащим давлением, пред­ варительно охладив его ниже t ° Необ­ х о д и м ы е д л я о ж и ж е н и я С 0 д а в л е н и я (в Atm) п р и р а з н ы х t° п р и в е д е н ы в т а б л . 2 . K p u m 0 KpU 2 2 2 K p u m 2 г а з о в , к р о м е Н и Н е , Т л е ж и т в ы ш е обыч­ н ы х t° ( т а к , д л я в о з д у х а Г - соответствует - | - 3 6 0 С ) , и п о т о м у Г . м о г у т быть о ж и ж е н ы 2 { г о Т а б л . 2. — Д а в л е н и я р, н е о б х о д и м ы е д л я о ж и ж е н и я СО, п р и р а з н ы х t°. а t° PsAtm t° -54 -64 -80 ~шг PgAtm W Ф и г . 2. оТг ~obs +31 -34 -44 7 7 (~Ркрит.) 12,7 8,7 5,5 3,1 1,0 Понятно, что эти давления являются давле­ ниями насыщенного п а р а жидкой углекисло­ ты и тем ниже, чем ниже температура. п о п р и н ц и п у Л и н д е , без п р е д в а р и ­ тельного охлаждения. Д л я Н инверсион­ н а я т о ч к а 1 —80,5°С, а д л я Н е — д а ж е 1 5 ° К ; п о э т о м у Н и Н е д л я о ж и ж е н и я д . б. п р е д в а р и т е л ь н о о х л а ж д е н ы н и ж е э т и х t°. С о о т в е т с т в е н н ы е состояния. Критические температура Т , давление р и 2 2 к к