* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

89 ВОДЯНОЙ НАР 90 2 более по с р а в н е н и ю с в е л и ч и н о ю q+r=X) поэтому можно п р и н я т ь *& = з ; * " ^ q + r. В т а б л и ц а х М о л ь е д а ю т с я п о э т о м у не в е л и ­ ч и н ы q и А, а в е л и ч и н ы %& и г" в ф у н к ц и и р и л и t°. Э н т р о п и я н а с ы щ е н н о г о п а р а н а х о д и т с я по с в о е м у д и ф ф е р е н ц и а л у ds = 4 ^ ; выражение dQ д л я в с е х т е л и м е е т dQ = du + APdv. Д л я насыщенного водяного пара вид: ко х . Удельный объем v в точке 2 опре­ делится по формуле: v = ж (г? & — v& ) + v& . 2 t а 2 z s Величины v и v находятся из таблиц. Внешняя работа рассматриваемого адиабат и ч . и з м е н е н и я н а х о д и т с я по р а з н о с т и в н у ­ тренних энергий вначале и конце изменения: AL = u — u = q + — q — х# . Д л я у п р о щ е н и я вычислений часто пользуют­ ся при изучении адиабатического изменения эмпирич. ур-ем Цейнера, который выражает адиабату к а к политропу: 2 2 1 i 1 2 а П е р в ы й ч л е н п р е д с т а в л я е т собою п р и р а щ е ­ ние э н т р о п и и в о д ы п р и ее н а г р е в а н и и , в т о ­ р о й ч л е н — п р и р а щ е н и е э н т р о п и и смеси в о время испарения. Полагая t . Cdq + APdv& s =J о п о л у ч и м ds = ds& + d ^ ) < и л и > интегрируя: З а м е т и м , что п р и в ы ч и с л е н и и s& и з м е н е н и е м у д . о б ъ е м а v& о б ы к н о в е н н о т о ж е п р е н е б р е ­ гают и п о л а г а ю т s&—^yf • Д л я р е ш е н и я в с е х вопросов, касающихся насыщенных паров, пользуются таблицами. В прежнее время в технике находили применение таблицы Ц е й н е р а , в н а с т о я щ е е в р е м я они я в л я ю т с я устарелыми; можно пользоваться таблица­ ми Ш ю л е , К н о б л а у х а [ ] и л и Молье [ ] . В о в с е х э т и х т а б л и ц а х д а в л е н и я и t° д о в е ­ д е н ы до к р и т и ч . с о с т о я н и я . В т а б л и ц ы в к л ю ­ ч е н ы с л е д у ю щ и е д а н н ы е : t° и д а в л е н и е на¬ Р сыщенного п а р а , у д . , объем воды и п а р а и у д . вес пара, энтроi п и я жидкости и паj ра, теплосодержание воды и пара, полная >^ скрытая теплота ис_Ss, парения, внутренняя " энергия, внутренняя „ i j и внешняя скрытая теплота. Д л я некоФ и г . 4. торых вопросов (ка­ сающихся, напр им., конденсаторов) составляются специальные таблицы с малыми интервалами давлений или температуры [ ] . И з всех изменений п а р а особенный инте­ рес представляет а д и а б а т и ч е с к о е и з ­ м е н е н и е ; оно м . б . и з у ч е н о п о т о ч к а м . П у с т ь д а н а ( ф и г . 4) н а ч а л ь н а я т о ч к а 1 а д и а б а т ы , определяемая давлением р и пропорцией п а р а я? ; т р е б у е т с я о п р е д е л и т ь с о с т о я н и е п а ­ р а в т о ч к е 2, л е ж а щ е й н а а д и а б а т е , п р о х о ­ д я щ е й через точку 1 и определяемой давле­ нием р . Д л я нахождения х в ы р а ж а ю т усло­ в и е р а в е н с т в а э н т р о п и й в. т о ч к а х 1 и 2: 8 1 > в л т 1 0 х х г 2 $1 + #i jT = S + х 2 г ~. В этом у р - и и в е л и ч и н ы s&,, s» и ~ на¬ ходятся по данным давлениям р и р , про­ п о р ц и я п а р а х задана, и неизвестен толь­ х 2 х П о к а з а т е л ь степени fi в ы р а ж а е т с я ч е р е з н а ­ чальную пропорцию пара х так: (г = 1,035 + 0,1а?!. Ф - л а э т а п р и м е н и м а в п р е д е л а х от ж = 0 , 7 д о х —1. Адиабатич. расширение при на­ ч а л ь н о й в ы с о к о й п р о п о р ц и и п а р а , в ы ш е 0,5, сопровождается обращением части п а р а в в о д у ( у м е н ь ш е н и е м ж); п р и н а ч а л ь н ы х п р о ­ п о р ц и я х п а р а , м е н ь ш и х 0,5, а д и а б а т и ч . р а с ­ ширение сопровождается, наоборот, испа­ рением части воды. Формулы д л я осталь­ ных случаев изменения насыщенного пара находятся во всех у ч е б н и к а х технической термодинамики [ ] . II. П е р е г р е т ы й п а р . Внимание к перегретому п а р у привлечено было еще в 60-х г о д а х п р о ш л о г о с т о л е т и я в р е з у л ь т а т е опытов Г и р н а [ ] , п о к а з а в ш и х значитель­ ную выгоду при применении перегретого па­ р а в п а р о в ы х м а ш и н а х . Н о особенного р а с ­ пространения перегретый пар достиг по­ сле создания В . Шмитом особых к о н с т р у к ­ ций перегревателей специально д л я полу­ чения п а р а высокого перегрева (300—350°). Эти п е р е г р е в а т е л и н а ш л и ш и р о к о е п р и л о ­ ж е н и е с н а ч а л а (1894—-95 г г . ) в с т а ц и о н а р ­ ных паровых машинах, затем в паровозных м а ш и н а х и в 20 в е к е — в п а р о в ы х т у р б и н а х . В настоящее время почти ни одна установка не о б х о д и т с я без п р и м е н е н и я п е р е г р е т о г о пара,, п р и ч е м п е р е г р е в д о в о д и т с я до 400— 420°. Д л я возможности рационального при­ менения столь высокого перегрева самые свойства перегретого п а р а были тщательно изучены. Первоначальная теория перегре­ того п а р а д а н а б ы л а Ц е й н е р о м ; о н а о п и р а ­ лась на немногочйсленные опыты Р е н ь о . Е е о с н о в н ы е п о л о ж е н и я : 1) о с о б ы й в и д у р - и я с о с т о я н и я , о т л и ч а ю щ е г о с я от у р а в н е н и я д л я идеальных газов добавочным членом, к-рый я в л я е т с я ф у н к ц и е й т о л ь к о д а в л е н и я ; 2) п р и ­ нятие д л я теплоемкости с при постоянном давлении постоянного значения: 0 ^ = 0 , 4 8 . Оба э т и п р е д п о л о ж е н и я не п о д т в е р д и л и с ь в опытах над свойствами перегретого пара, произведенных в более ш и р о к и х п р е д е л а х . Особое з н а ч е н и е п о л у ч и л и о б ш и р н ы е о п ы т ы Мюнхенской лаборатории технич. физики, н а ч а т ы е о к о л о 1900 г . и п р о д о л ж а ю щ и е с я и в настоящее время [ ] . Н о в а я теория пе­ р е г р е т о г о п а р а б ы л а д а н а в 1900—1903 г г . Каллендером в А н г л и и и Молье в Герма­ н и и [*], но и о н а не я в и л а с ь о к о н ч а т е л ь н о й , так к а к выражение д л я теплоемкости при постоянном давлении, получаемое из этой т е о р и и , не в п о л н е с о г л а с у е т с я с н о в е й ш и ­ ми опытными данными. Поэтому п о я в и л с я х 1 х и 1 2 р 1 3