* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГОНИОМЕТР ц о м А. Д о с т и г н у в г о р и з о н т а л ь н о г о п о л о ж е ­ н и я г р а н и , п р о и з в о д я т отсчет п о в е р т и к а л ь ­ н о м у к р у г у . Р а з н о с т ь т а к и х отсчетов д л я д в у х г р а н е й дает в е л и ч и н у д в у г р а н н о г о у г л а м е ж д у н и м и . 3) Г . с м и к р о с к о п о м . П р и п о л ь з о в а н и и этим Г . у с т а н а в л и в а ю т с н а ч а л а о д н у , а потом и д р у г у ю г р а н ь и з м е р я е м о г о двугранного угла кристалла в плоскости, перпендикулярной оптическ. оси микроско­ п а . Д л я этого к р и с т а л л в р а щ а ю т о к о л о р е б р а измеряемого угла. Угол поворота кристал­ л а , даваемый непосредственно отсчетами, р а ­ вен искомому двугранному у г л у . Микроскоп м о ж н о п е р е д в и г а т ь о т д е л ь н о от к р и с т а л л а в п л о с к о с т и , п е р п е н д и к у л я р н о й его о п т и ч е ­ с к о й о с и . Е с л и п р и этом д а н н а я г р а н ь о с ­ т а е т с я все в р е м я я с н о в и д и м о й , т о э т о и с л у ж и т признаком того, что д а н н а я г р а н ь т а к ж е п е р п е н д и к у л я р н а этой о с и . 4) Г . п р и к л а д н о й — с о с т о и т из круга с делениями и двух линеек. Линейки могут вращаться не­ з а в и с и м о д р у г от д р у г а в п л о с к о с т и , п а р а л ­ лельной плоскости круга, около оси, прохо­ д я щ е й ч е р е з его ц е н т р . Г р а н и и з м е р я е м о г о угла приводят в соприкосновение с к р а я м и линеек и по их концам делают отсчеты. Д л я измерения плоских углов, образуе­ мых ребрами кристалла, служит м и к р о ­ г о н и о м е т р . Д а н н у ю грань кристалла на­ блюдают в микроскоп и приводят к совпа­ дению с окулярной нитью микроскопа сна­ ч а л а одно р е б р о е г о , а потом д р у г о е . Лит.: Грот СПБ, 1897. П . , Физическая кристаллография. М. Левицная. Е& = Е • s i n tat - cos а и в а н т е н н е CD Е" = Е • sin wt • sin а, где Е—максимальная амплитуда эдс, к-рая индуктировалась бы в любой и з антенн, если б ы н а п р а в л е н и е н а п е р е д а ю щ у ю с т а н ­ цию совпадало с плоскостью этой антенны. Эти э д с , в с в о ю о ч е р е д ь , и н д у к т и р у ю т в и с к а т е л ь н о й к а т у ш к е , н а х о д я щ е й с я относи­ т е л ь н о а н т е н н ы АВ п о д у г л о м ft, э д с , о т н о ­ сительное значение которых E&i= и Е& cos (at • cos а • ccs ft E!/=E" cos a)?-sin a-sin ft. П о л н а я эдс в к а т у ш к е р а в н а Е =Е: +Е!/= ECOB orf-ccs (a-ft). М а к с и м у м Е б у д е т п р и a = ft, т . е . к о г д а плоскость искательной к а т у ш к и совпадает с направлением на передающую станцию; 2 2 2 А I &О Фиг. 1. г Фиг. 2. Гониометр в р а д и о т е х н и к е , уст­ ройство, состоящее и з д в у х р а в н ы х взаим­ но п е р п е н д и к у л я р н ы х , с и м м е т р и ч н о р а с п о ­ л о ж е н н ы х относительно общей в е р т и к а л ь ­ ной оси н е п о д в и ж н ы х к а т у ш е к , н а з ы в а е м ы х гониометрическими, внутри к-рых на оси, совпадающей с общей осью симметрии го­ ниометрических катушек, вращается третья катушка, называемая искательной. К гонио­ метрическим катушкам присоединяются две совершенно одинаковые взаимно перпен­ дикулярные антенны замкнутого или откры­ того в и д а , н а п р а в л я ю щ е е д е й с т в и е к о т о р ы х в ы р а ж а е т с я з а к о н о м cos а. К и с к а т е л ь н о й к а т у ш к е п р и к л ю ч а ю т с я , в з а в и с и м о с т и от назначения, или цепь радиопередатчика д л я в о з б у ж д е н и я ч е р е з п о с р е д с т в о ее а н т е н н и л и ц е п и п р и е м н и к а , п р и чем в этом п о с л е д ­ нем с л у ч а е в и с к а т е л ь н о й к а т у ш к е п р о ­ исходит складывание эффектов приема обеих антенн. В современной радиотехнике идея гониометра используется д л я целей направ­ ленной радиопередачи и направленного р а ­ диоприема. В технике радиопередачи Г. нашел применение в радиомаяках В радио­ п р и е м е гониометр у п о т р е б л я е т с я : 1) в п е ­ ленгаторах, гл. обр. разработанных Комп. М а р к о н и , и 2) в к о м м е р ч е с к и х п р и е м н ы х ц е н т р а х м н о г о к р а т н о г о приема—-для ц е л е й направленного радиоприема. Т е о р и я д е й с т в и я Г . п р и п р и е¬ м е. Е с л и п е р е д а ю щ а я р а д и о с т а н ц и я н а х о ­ дится в направлении, составляющем ази­ м у т а л ь н ы й у г о л а ( ф и г . 1) с п л о с к о с т ь ю а н ­ т е н н ы АВ (обычно в в и д е з а м к н у т о г о к о н т у ­ ра; центр катушек О считается за начало к о о р д и н а т ) , то э д с , в о з б у ж д а е м а я э л е к т р о ­ магнитным полем волны в антенне АВ, м и н и м у м Е будет п р и ft = a ± 9 0 ° . Т а к и м образом, Г . при двух неподвижных антеннах дает т а к у ю ж е 8-образную направленную характеристику, как вращающаяся рамка (см.). Гониометр работает согласно приве­ денной теории только в том случае, если соблюдены следующие идеальные условия. 1) Т о к и в о б е и х а н т е н н а х д о л ж н ы т о ч н о совпадать по фазе. Если токи не в фазе, то в о з б у ж д а е м ы е и м и м а г н и т н ы е п о л я в г о ­ ниометрических к а т у ш к а х будут: Н = Е& s i n (at = х и II — Е" sin (cat -f- <р) = у, где <р — у г о л с д в и г а ф а з ы т о к о в . П о л е Н можно разложить на два составляющих поля: IL=E" cos <р-sin