* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

625 ГИСТЕРЕЗИС 626 Таким образом, если в последовательные мо­ м е н т ы т {к = , 2, 3,..., п) н а к л а д ы в а ю т с я соответственные эдс A V, т о а н о м а л ь н ы й т о к в момент т б у д е т : к k J№ = ~ & С • V ( а м п л и т у д а т о к а п р о в о д и м о ­ сти). Ц и к л д и э л е к т р и ч . в я з к о г о Г . п р и синусоидном н а п р я ж е н и и представляет э л л и п с . Н а ф и г . 2 п о к а з а н о семейство т а к и х э л л и п с о в 0 1 а при непрерывном изменении ж у щ е й силы 7 электродви­ * = ^ 7 ^ г Г - где и есть т о ж е в р е м я , н о не т е к у щ е е в р е ­ м я т , а в р е м я , от к - р о г о з а в и с и т и з м е н е н и е эдс. П р и этих ж е у с л о в и я х ток проводи­ мости б у д е т : /* = *• V(r), а ток емкости: где х—коэфф-т электропроводности, a t — диэлектрический. Ч т о ж е касается тока про­ боя / , то мы предполагаем его равным н у л ю . Т а к о в а о д н а и з схем п о в е д е н и я д и э л е к т р и к а в электрическ. поле. И з нее, далее, выводит­ с я поведение д и э л е к т р и к а в п о л е п е р и о д и ч е ­ с к о м , к о г д а V= V -sm^p , где Т—период. 2 0 Фиг. 2. Частный случай—когда считаются с Г . толь­ ко вязким. Тогда полный ток слагается из т о к а е м к о с т и , вырал^еныого к о с и н у с о и д о ю , и тока проводимости, выраженного синусои­ д о ю , п р и чем п е р и о д ы и х р а в н ы Т, а а м п л и ­ т у д ы р а з л и ч н ы . Это р а в н о с и л ь н о с м е щ е н и ю у д л я р а з л и ч н ы х з н а ч е н и й S, п р и ч е м н а о с и абсцисс отложены эдс (изменяющиеся ц и ­ клически), а н а оси ординат—соответствен­ ные з а р я д ы к о н д е н с а т о р а . С м . Диэлектри­ ки, Волокнистые изоляционные материалы, Изоляционные материалы. Лит.: Б я л о б р ж е с к и й Ч . Ф., Ионизация жидких и твердых диэлектриков, «Университетские известия», Киев, 1912, а. 9; Ф л о р е н с к и й П. А . , Диэлектрики и их техническое применение, ч. I , M., 1924 (здесь ж е библиография); L a h o u s s e , «RGE», 1924, t. 15, 15, p. 62, 16, p. 667 (сводка, библиогра­ фия); S c h w e i d l e r E . , «Ann. d. Physik», L p z . , 1907, B . 24, p. 711; W a g n e r K . W., «ETZ», 1911, H . V I I , p. 172, 1913, H . X L V , p. 1279; W a g n e r K . W . , «Ann. d. Physik», L p z . , 1913, B . 40, p. 817; W a g n e r K . W . , «Archiv f. Elektrotechnik*, 1914, B . 2, 3, p. 371; B o u z o n R . , «RGE», 1919, t. 6, 5, p. 137—148, 6, p. 181—187; Handbuch der Elektrizitat und des Magnetisraus, hrsg. v. L . Graetz, В. 1, Lpz., 1918. П. Флоренский. фазы полного тока в отношении н а п р я ж е н и я н а у г о л сГ, н а з ы в а е м ы й у г л о м д и э л е к ­ т р и ч е с к и х п о т е р ь , при чем Величина Т = 1 •-- Е носит н а з в а н и е р е л а к с а ц и и ; tgS р а в е н к о э ф ф и ц и е н т у м о щ н о с т и : tg6—P. Работа с и л п о л я з а один ц и к л т С • •и т. е. пропорциональна квадрату м а к с и м а л ь ­ ной э д с , п р о п о р ц и о н а л ь н а д л и т е л ь н о с т и ц и ­ к л а и обратно пропорциональна р е л а к с а ц и и . Амплитуды тока смещения и тока проводи­ мости х а р а к т е р и з у ю т с я с л е д . в е л и ч и н а м и : ъ 2 т М= ^ 2 • С • V (амплитуда тока смещения) и 0 Гистерезис ферромагнитных т е л з а к л ю ч а е т с я в том, что м а г н и т н а я и н ­ д у к ц и я В в д а н н о й т о ч к е т е л а з а в и с и т не т о л ь к о от о д н о в р е м е н н о г о з н а ч е н и я н а п р я ­ женности магнитного п о л я Н в этой точке, но т а к ж е и от п р е д ш е с т в о в а в ш и х с о с т о я н и й т е л а , от его «истории». Т . о . , в ф е р р о м а г н и т ­ ных телах индукция В является многознач­ ной и весьма неопределенной функцией на­ пряженности п о л я Н . В технике особенно часто встречается периодич. перемагничивание, когда Н и В периодически изменяют­ ся между крайними значениями. На фиг. 3 и з о б р а ж е н ы две к р и в ы е , и л и п е т л и , Г . , и з о б р а ж а ю щ и е з а в и с и м о с т ь м е ж д у В я И, когда В периодич. изменяется м е ж д у В и B (при чем B = -B ). Сплошная к р и в а я соответствует отожженному элек­ тролитическому железу, п у н к т и р н а я кри­ вая—листовой динамной стали. Каждому з н а ч е н и ю Н с о о т в е т с т в у ю т 2 з н а ч е н и я В—в восходящей и в нисходящей части петля Г . П р и периодическом перемагничивании кри­ в а я с и м м е т р и ч н а о т н о с и т е л ь н о оси а б с ц и с с . Когда Н = 0 , В обладает некоторым конеч­ ным з н а ч е н и е м . Э т а о р д и н а т а н а ч а л а н а з ы ­ вается о с т а т о ч н о й (реманентной)индук­ ц и е й . Д л я того чтобы и н д у к ц и я о б р а т и л а с ь в н у л ь , необходимо наличие некоторого отр и ц а т е л ь н . п о л я Н. Этот о т р е з о к а б с ц и с с ы пшх m i n m i n max