* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

562 строению к классу антрахинонных и тиои н д и г о и д н ы х к р а с и т е л е й . Строение ж е м н о ­ г и х Г . к . до с и х п о р я в л я е т с я с е к р е т о м ф - к и . Г . к . я в л я ю т с я не т о л ь к о к у б о в ы м и , но и сернистыми красителями ( с м . ) , но о т т е н ­ ки, получаемые при применении гидросуль­ фитного к у б а , п о л у ч а ю т с я ч и щ е и я р ч е . От­ л и ч и т е л ь н ы м свойством Г . к . я в л я е т с я и х повышенная прочность к х л о р у , необычная д л я к р а с и т е л е й , п о л у ч а е м ы х методом с е р ­ нистого п л а в а , что п о з в о л я е т , в ч а с т н о с т и , гидроновому синему успешно к о н к у р и р о ­ вать, несмотря на дороговизну, с индиго и и н д а н т р е н о м . В н а с т о я щ е е время-, в с и л у конвенции между германскими красочными фабриками, некоторые Г. к. получили назва­ ние и н д а н т р е н о в . Лит.: *) Проспекты L . Cassella; ) C o l i n G-., Die rarbasolgruppc, Leipzig, 1919; R о w e, Colour Index, N. Y . , 1924. И. Иоффе. 2 н е с ж и м а е м о й . Уравнения Г., выражаю­ щие условия равновесия жидкости, таковы: др дх др _ ду ^ v др & dz а) Так как: dp = Q(X dx +Ydy + Z dz). то (2) У р - и е (2) п о к а з ы в а е т , что р а в н о в е с и е я-сидкости в о з м о ж н о не п р и вся­ к и х с и л а х . Л е в а я ч а с т ь этого у р а в н е ­ н и я есть п о л н ы й д и ф ф е р е н ц и а л , а п о т о м у и п р а в а я ч а с т ь (2) д о л ж н а б ы т ь т а к о в ы м . Осо­ бенно валены с л у ч а и , к о г д а у п о с т о я н н о и л и з а в и с и т OTX,y,z т о л ь к о к а к ф у н к ц и я р, т . е. С = f(P)- В э т и х с л у ч а я х р а в н о в е с и е воз­ можно только д л я сил, имеющих силовую ф у н к ц и ю U: Y — Я у — Z — д д и д и Г И Д Р О П У Л Ь Т , с м . Насосы. Г И Д Р О С Т А Т И К А , отдел гидромеханики, посвященный законам равновесия жидкос­ ти. В основании Г. л е ж а т следующие свой­ ства л ж д к о с т и . Е с л и на ч а с т и ц ы п о к о я щ е й ­ с я ж и д к о с т и будет д е й с т в о в а т ь с и л а , с т р е м я ­ щ а я с я заставить скользить эти частицы одна по д р у г о й , то это с к о л ь ж е н и е о б я з а ­ т е л ь н о п р о и з о й д е т , к а к б ы м а л а ша б ы л а действующая сила. В я з к о с т ь жидкости не моясет у н и ч т о ж и т ь этого с к о л ь ж е н и я , о н а м о ж е т с д е л а т ь его т о л ь к о б о л е е м е д л е н н ы м ; э т и м свойством в я з к о с т ь ж и д к о с т и о т л и ч а е т ­ с я от обычной с и л ы т р е н и я п е р в о г о рода, пли трения скольягения, д л я преодоления ко­ т о р о й необходимо п р и л о ж и т ь к а с а т е л ь н у ю силу, ббльшуюопределенного к о н е ч н о г о предела, тогда к а к достаточно самой малой с и л ы , чтобы п р е о д о л е т ь в я з к о с т ь ж и д к о с т и и заставить жидкость д в и г а т ь с я . Д а л е е , что­ бы о т д е л и т ь ч а с т ь ж и д к о с т и от о с т а л ь н о й ее м а с с ы , д о с т а т о ч н о н и ч т о ж н ы х у с и л и й , которыми в большинстве случаев можно п р е н е б р е ч ь . Отсюда с л е д у е т , что в п о к о я ­ щ е й с я ж и д к о с т и все в н у т р е н н и е у с и л и я приводятся только к д а в л е н и я м , на­ правленным н о р м а л ь н о к площадям или (в с л у ч а е н е п л о с к о й п о в е р х н о с т и ) р я д у бес­ конечно м а л ы х элементарных площадок, на •которые о н и д е й с т в у ю т . В о з ь м е м в н у т р и покоящейся жидкости произвольную эле­ м е н т а р н у ю п л о щ а д к у а, п р о х о д я щ у ю ч е р е з к а к у ю - н и б у д ь т о ч к у А с к о о р д и н а т а м и х, у, z; о б о з н а ч и м в е л и ч и н у д а в л е н и я ж и д к о с т и н а эту п л о щ а д к у ч е р е з Р. Молено д о к а з а т ь . р дх & ду & dz П р и этом у р - и е (2) п р и н и м а е т в и д : -f — d V. Т . к . у с л о в и е dp — 0 в л е ч е т dU=0, т о в э т и х случаях п о в е р х н о с т и р а в н о г о д а в ­ ления суть поверхности уровн я . Д л я случая несжимаемой т я ж е л о й жид­ кости, находящейся только под действием силы тяжести, получим, если начало коорди­ н а т О в о з ь м е м на с в о б о д н о й п о в е р х н о с т и , а ось Oz б у д е м с ч и т а т ь н а п р а в л е н н о й в е р т и ­ кально вниз: dp = (>g dz, и л и <р = р -f- vgz, 0 что п р е д е л о т н о ш е н и я —, к о г д а а, все в р е м я п р о х о д я ч е р е з т о ч к у А, с т р е м и т с я к н у л ю , будет одним и тем ж е д л я в с е х н а п р а в л е ­ н и й п л о щ а д к и о и будет з а в и с е т ь т о л ь к о от к о о р д и н а т х, у, z т о ч к и А. Этот п р е д е л р = lim называется гидростатиче­ с к и м д а в л е н и е м в т о ч к е А; р есть ф у н к ц и я от к о о р д и н а т х, у, z т о ч к и А. В с л у ч а е р(х, у, z) — Const м ы п о л у ч и м поверхности равного давления; в д о л ь т а к о й п о в е р х н о с т и dp = 0. О б о з н а ч и м ч е р е з X, Y, Z к о м п о н е н т ы с и л ы , о т н е с е н н о й к е д и н и ц е м а с с ы ж и д к о с т и , ч е р е з Q—плот­ ность ж и д к о с т и ; к а к X, Y, Z, т а к и Q с у т ь ф у н к ц и и от ж, у, z. Е с л и е п о с т о я н н о во в с е х т о ч к а х ж и д к о с т и , то ж и д к о с т ь н а з ы в а е т с я где р есть д а в л е н и е н а п о в е р х н о с т и z = 0; следовательно, поверхности равного давле­ н и я (р = Const) с у т ь г о р и з о н т а л ь н ы е п л о с к о ­ сти (z — Const), и д а в л е н и е в к а к о м - л и б о го­ р и з о н т а л ь н о м с л о е з а в и с и т т о л ь к о от г л у б и ­ ны этого с л о я под свободной поверхностью жидкости; сверх того, д а в л е н и е р на поверх­ н о с т ь п е р е д а е т с я без и з м е н е н и я в о все с л о и , и так. обр. мы приходим к законам П а с к а л я . Е с л и в т я ж е л у ю лсидкость п о г р у ж е н а н а ­ клонно к горизонту какая-нибудь плоская с т е н к а , то д а в л е н и е н а п о в е р х н о с т ь ее б о л ь ­ ше в тех местах, к-рые л е ж а т г л у б ж е под сво­ бодной поверхностью ж и д к о с т и . Т . к . все с и ­ лы давления направле­ ны нормально к поверх­ ности стенки, то они п а р а л л е л ь н ы м е ж д у со­ бой и п о т о м у м о г у т б ы т ь з а м е н е н ы одной равнодействующей В (см. фиг.). Величина э т о й р а в н о д е й с т в у ю щ е й р а в н а в е с у столба жидкости, основанием которого с л у ж и т пло­ щадь стенки, а высотою—глубина ц. т. С площади под поверхностью ж и д к о с т и . Точка п р и л о ж е н и я К э т о й р а в н о д е й с т в у ю щ е й на­ зывается ц е н т р о м д а в л е н и я . Центр д а в л е н и я К в с е г д а л е я ш т н и ж е т о ч к и С. В с л у ч а е п р я м о у г о л ь н о й с т е н к и со с т о р о н а м и а и Ъ, у к - р о й с т о р о н а а р а с п о л о ж е н а в д о л ь свободной поверхности л ш д к о с т и , центр да­ в л е н и я К л е я ш т по оси с и м м е т р и и , п е р п е н ­ д и к у л я р н о й к а, на р а с с т о я н и и / 6 от с в о ­ бодной п о в е р х н о с т и (ОК= / Ъ). Эти в ы в о д ы играют большую роль п р и расчете плотин, щ и т о в и т . п . В с л у ч а е н е п л о с к о й стен­ к и с о в о к у п н о с т ь д а в л е н и й на э л е м е н т ы ее п о в е р х н о с т и п р и в о д и т с я в о о б щ е не т о л ь к о к р е з у л ь т и р у ю щ е й , но и к п а р е . 0 0 0 2 3 2 3