* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

437 ГИДРАВЛИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ 438 у к а з а л М . В . Л о м о н о с о в , Ни р а з у н е у п о ­ т р е б и в ш и й с л о в а «тяга». Н е м а л ы м т о р м о з о м в правильном понимании законов движения п л а м е н и я в и л о с ь неточное и з л о ж е н и е в р у ­ к о в о д с т в а х по ф и з и к е з а к о н а П а с к а л я , где в у ч е н и и о г и д р о с т а т и ч . д а в л е н и и не у ч и т ы ­ вается роль атмосферы; вопрос о гидростатическ. давлении газов легче воздуха т а к ж е не б ы л п о д н я т , и у н а ш и х с о в р е м е н н и к о в я в и л о с ь п р е д с т а в л е н и е , что г и д р о с т а т и ч . д а ­ в л е н и я в г а з а х д а ж е не с у щ е с т в у е т . Т о л ь к о твердо установив наличие и величину гидростатическ. д а в л е н и я , В . Е . Г р у м - Г р ж и м а й л о удалось объяснить многие я в л е н и я , наблю­ даемые в п е ч а х , д а т ь метод н а у ч н о г о п р о е к ­ тирования печей, сушил, газопроводов и п р . Математич. о б о с н о в а н и е г и д р а в л и ч . т е о р и и дал проф. И . Г . Есьман. Экспериментальной п р о в е р к о й ее основ з а н и м а е т с я ныне л а б о ­ р а т о р и я п р о ф . М. В . К и р п и ч е в а . П р о е к т и р о ­ ванием печей н а о с н о в а х этой т е о р и и з а н я т о Бюро металлургических и теплотехнических к о н с т р у к ц и й , где р а б о т а в е д е т с я п о д н е п о ­ средственным р у к о в о д с т в о м В . Е . Г р у м Грлсимайло. Основные положения гидравлической теории. А к с и о м а . Движение пламени в печах подчиняется законам д в и ж е н и я легкой ж и д ­ кости в т я ж е л о й ( п л а м я и н а р у ж н ы й в о з д у х ) . 1) Т е о р е м а . В з а м к н у т о й п о л о с т и , з а ­ полненной легким газом, давление у поверх­ ности н и ж н е г о з е р к а л а р а в н о д а в л е н и ю а т ­ мосферы. В остальной полости давление вы­ ше а т м о с ф е р н о г о . Г а з и с п ы т ы в а е т о б р а щ е н ­ ное гидростатическое д а в л е н и е , и з м е р я е м о е высотой с т о л б а г а з а , у м н о ж е н н о й н а р а з ­ ность весов к у б и ч . е д и н и ц ы н а р у ж н о г о в о з ­ духа и теплого легкого газа. Ф и г . 1 предста­ в л я е т опыт с л е г к о й ж и д к о с т ь ю — к е р о с и н о м и т я ж е л о й — в о д о й . У р о в е н ь к е р о с и н а 66 в открытом снизу ламповом стекле стоит в ы ш е , ч е м уровень водыаа. В точке х п о ­ лучается гидрон статическое д а ­ вление, измеря­ емое в ы с о т о й к е ­ р о с и н а И — U. Фиг. 2 предста­ вляет пробирку о и т . 1. Фиг. 2. с керосином, погрулсенную в во­ д у . У в е р х н е г о о т в е р с т и я к е р о с и н будет и с ­ пытывать гидростатическое давление д= в С л е д с т в и е . Если вверху полости, за­ полненной л е г к и м газом, будет атмосферное давление (напр., у дымовой трубы), то у н и ж н е г о з е р к а л а лег­ к о г о г а з а будет соот­ ветствующее гидростат. давлению р а з ­ р е ж е н и е . Н а ( ф и г . 3) показан сосуд, кото­ р ы й заполнен водо­ родом и открыт сни­ з у ; н а в е р х у его имеет место положитель­ ное д а в л е н и е (+tV). Н а фиг. 4 представлен сосуд, имеющий в о ­ л о с н о е о т в е р с т и е с, сообщающее его с ат­ мосферой, но плот­ но п р и к р ы т о е с н и з у ; манометр показыва- ФИГ. З. ФИГ. Фиг. 5. ет в н и з у р а з р е ж е н и е (—6). Н а ф и г . 5 и з о б р а ж е н а д ы м о в а я т р у ­ б а , и м е ю щ а я р а з р е ж е н и е у о с н о в а н и я (—(>). 2) Т е о р е м а . В с я к о е д в и ж е н и е я ш д к о с т и и л и г а з а есть р е з у л ь т а т р а с х о д а н а п о р а . С к о ­ рость д в и ж е н и я жидкости и л и газа опреде­ л я е т с я п о ф-ле v = V2gh. П о э т о м у д в и ж е н и е струи теплого легкого газа и л и пламени есть результат расхода напора, и л и высоты столба РП Фиг. 6. Фиг. 7. э т о г о г а з а Ъ; с к о р о с т ь э т о г о д в и ж е н и я о п р е ­ деляется той ж е ф-лой. Н а п р . , п р и гидроста­ т и ч е с к о м д а в л е н и и г а з а , р а в н о м д мм в о д . столба, напор в м выразится т а к : а скорость истечения VZgh У 2д 0(1 + at) ЩВ -В .), в к где В . и В к. у д . в . и л и в е с а к у б . е д . в о д ы и к е р о с и н а , Я — р а с с т о я н и е от н и ж н . з е р к а л а к е р о с и н а д о п у н к т а , где и з м е р я е т с я г и д р о ­ статич. давление. Вес 1 м наружного возду3 1 "&93 ха равен > Д температура наруж­ ного в о з д у х а , к — к о э ф ф р а с ш и р е н и я в о з д у ­ х а =Угтз- Е с л и о б о з н а ч и т ь ч е р е з Я в е с 1 м газа п р и 0 ° , то вес 1 м теплого легкого газа п р и т е м п е р а т у р е t будет - ~ ~ , а г и д р о с т а т и ­ ческое д а в л е н и е 3 3 t S = z H 1{г г е 3) Т е о р е м а . П л а м е н н ы й п о т о к есть о б ­ ращенная река. Фиг. 6 и 7 представляют опыты переливания газа тяжелее воздуха (углекислоты) и легче воздуха (водорода). Последний представляет обращенную реку. 4) Т е о р е м а . Г л у б и н а о б р а щ е н н о г о г а ­ зослива пламени определяется по формуле И. Г. Есьмана: У вч где Q —расход г а з а в м/ск п р и т е м п - р е t, В—ширина г а з о с л и в а в м, I—темп-ра газа, А—коэфф-т, определяемый из приведенной н и я с е т а б л . ( г д е / г — в ы с о т а , а Е—длина газо¬ с л и в а , в д а н н о м с л у ч а е с в о д а п е ч и , в м). t г ( r T ? t ~~ ii^.&t) K a / M 2 и л и * * В ° Д - ст­