* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

141 ГАЛЬВАНИЧЕСКИЕ ЭЛЕМЕНТЫ 4 9 142 э л е м е н т а , t—время. Это с о о т н о ш е н и е д а е т в о з м о ж н о с т ь а н а л и т и ч е с к и о п р е д е л я т ь сред­ нее н а п р я ж е н и е V . д о л ю б о г о к о н е ч н о г о н а п р я ж е н и я V% и з у р - и я : cv F-& & с.п. V " - + 2 V * , и 4 6 (фиг. 24) [ ] И з д и а г р а м м ы в и д н о , что т о ч к и , отвечающие одним и тем ж е режимам д л я разных размеров Г. э., лежат на прямых, проведенных и з начала координат (лучи со­ п р о т и в л е н и й ) , к а к то с л е д у е т и з у р а в н е н и я У ср.g , ; а с л е д о в а т е л ь н о , и соответственную е м к о с т ь г а л ь в а н и ч е с к о г о элемента [ > ] «о Я& т а к к а к , при весьма незначительных коле­ б а н и я х Ун., F . = Const, а с л е д о в а т е л ь н о , и c p где t —разрядный период в часах. Первое и з у р а в н е н и й п р и м е н и м о в п р е д е л а х до V . = 0,7 V и н и ж е п р и р а з р я д н ы х р е ж и м а х до 500 ч а с о в . П р и более д л и н , р е ж и м а х (обыч­ но не п р и м е н я ю щ и х с я на практике) возмож­ но н а б л ю д а ю щ е е с я о т ­ к л о н е н и е (не у всех Г . э.) к р и в о й от с в о е й первоначальной параболическ. формы ( н а ф и г . 22 и 2 3 — к р и в ы е , снятые д л я Г . э . о д н и х и т е х ж"е р а з м е р о в и 0 K 60° -70° Фиг. 25. /0 20 30 40 50 60 70 80 SO 100 ПО 120 /30 Фиг. 23. в одинаковых условиях [ ]). В этих случаях применение у р а в н е н и я V= У .—Ъ/ t о г р а н и ­ чено более в ы с о к и м к о н е ч н ы м н а п р я ж е н и е м . Х а р а к т е р и з м е н е н и я емкости Г . э . р у с с к о й н 7 Часи разряда 333а 600 ,/00 а /SO а /30 а Разрядки 400 Фиг. 24. п р о д у к ц и и п р и р а з л и ч . р е ж и м а х R — Const п о к а з а н д л я н е с к о л ь к и х р а з м е р о в элементов на д и а г р а м м е «время р а з р я д к и — е м к о с т ь » величина 1 , которая определяет наклон луча сопротивления к координатным осям, т а к ж е = Const, д р у г и м и с л о в а м и — с р е д н я я разрядная сила тока практически может б ы т ь п р и н я т а н е з а в и с и м о й от р а з м е р о в и формы Г . э. и определяется л и ш ь проводи­ мостью внешней цепи (разрядным сопротив­ лением). Полученные простые соотношения п о з в о л я ю т л е г к о и з г р а ф и к а по в р е м е н и р а з ­ р я д к и определять ем­ кость до того конечного г.а при A-Const н а п р я ж е н и я , д л я к-рого построена диаграмма. Что касается изменения емкости Г . э. с р а з р я д ­ н ы м р е ж и м о м , то р я д появившихся в послед­ нее в р е м я ф о р м у л д а е т возможность с достаточ­ ной д л я п р а к т и к и точ­ ностью производить не­ обходимые вычисления. П р и пользовании эти­ м и ф о р м у л а м и не н а д о т о л ь к о з а б ы в а т ь что о н и я в л я ю т с я эмпирически­ ми и п о э т о м у , с т р о г о г о ­ воря, применимы толь­ ко к той продукции и в тех условиях,в к-рых эти ф о р м у л ы в ы в о д и ­ лись. Д л я разрядок при / = Const к с у х и м э л е ­ ментам применима ф-ла Пейкерта (см. Аккуму­ 40 ляторы электрические): Емкость о АЬ Г 4 = к, где t —разр. период в часах; д л я русск. про­ д у к ц и и з н а ч е н и е п о к а з а т е л я п до V . — 0,7V б ы л о н а й д е н о [ ] р а в н ы м 1,3. Д л я а м е р и кан. продукции [ ] также была установлена с р 0 0 K 4 7 4 8