* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

369 ДЮЛОНГА И ПТИ ЗАКОН 370 ных вод. Устройство перед . началом дю­ кера осадочных колодцев, рекомендуемых некоторыми авторами, я в л я е т с я нерацио­ н а л ь н ы м , т а к к а к это м о ж е т п о в л е ч ь з а собой з а г н и в а н и е с в е ж и х с т о ч н ы х в о д от соприкосновения с гниющими веществами в осадочных колодцах. Отсутствие осадоч­ н ы х к о л о д ц е в ( г р я з е л о в о к ) не в н у ш а е т н и ­ каких опасений при правильном устройстве Д., наличии приспособлений д л я и х хоро­ шей п р о м ы в к и ( р е ч н о й , в о д о п р о в о д н о й и л и сточной в о д о й ) и , в о с о б е н н о с т и , к о г д а в з а ­ мен о д н о й у л о ж е н ы д в е п а р а л л е л ь н ы е д ю к е р н ы е т р у б ы . П р и о б щ е с п л а в н о й системе последние берут неодинакового диаметра, заставляя меньшую трубу работать в сухую погоду, а б б л ы н у ю — в о время л и в н я . Д ю керные камеры снабжают смотровыми к о ­ лодцами с боковым входом. П р и соединении дюкером д в у х участков к а н а л о в ( ф и г . 4) Д . с о с т о и т и з о д н о й и л и н е ­ скольких (на случай порчи) труб (каменных, бетонных, железобетонных, металлических или деревянных) и из входной и выходной камер, соединяющих концы труб с каналом. Выше Д . у с т р а и в а ю т в ы п у с к н о й ш л ю з д л я опоражнивания к а н а л а д л я ремонта Д . , в нижней ж е части Д . делают опорожнительные и л и с п у с к н ы е о т в е р с т и я д л я в ы п у с к а в о д ы ; д л я п р о м ы в к и Д . от г р я з и , о б л о м к о в и п р . в н е м д о п у с к а ю т с к о р о с т и д о 4,5— 6,0 м/ск, н о п р и э т и х у с л о в и я х н е о б х о д и м о , чтобы п р и в ы х о д е и з Д . в о д а п о с т у п а л а в п о ­ ниженный против д н а к а н а л а бассейн и от­ туда у ж е с уменьшенной скоростью ш л а в к а ­ нал. Входная и выходная камеры должны поперечными стенками и л и к р ы л ь я м и проч­ но с м ы к а т ь с я с о т к о с а м и к а н а л а . У в х о д а в Д . с т а в я т р е ш е т к у д л я п р е д о х р а н е н и я от попадания в него к р у п н ы х предметов. Лит.: Б р и л и н г С. Р . , К р а т к о е р у к о в о д с т в о п о в о д о с н а б ж е н и ю , 2 и з д . , М . — Л . , 1928; К о с т я к о в А . Н . . О с н о в ы м е л и о р а ц и и , М . , 1927; E n g e l s Н . , H a n d b u c h d. W a s s e r b a u e s , 3 A u f l . , В . 1—2 u . E r g a n zungsheft, L p z . , 1923—26; B u s i n g F . , D i e S t a d t e reinigung, B . 3 , H . l u . 2—Der stadtiscne T i e f b a u , L p z . , 1897—1901; F r u h l i n g A . , D i e W a s s e r v e r s o r g u n g d . Stadte, H a n d b . I n g . , В . 3, T . 3, 1914. С. Б р и л и н г . у м н о ж е н н а я н а его а т о м н ы й в е с А, есть в е ­ личина постоянная и равна приблизительно 6 к а л о р и я м : J . Q = 6 . Этот з а к о н в 3 0 - х г о ­ д а х 19 в . я в и л с я в а ж н ы м с р е д с т в о м о п р е д е ­ л е н и я а т . в . (из ч и с т о х и м и ч . д а н н ы х в о з ­ можно было тогда вывести л и ш ь эквивалент­ ный вес). По закону Д ю л о н г а и П т и , ат. в. серебра о к а з а л с я в 4 р а з а больше веса, при­ нятого до того времени Б е р ц е л и у с о м ; ж е л е ­ за—в 2 р а з а меньше. Д . и П . з . , однако, не является точным. Нек-рые элементы, н а п р . у г л е р о д , б о р , б е р и л л и й , п р и о б ы ч н ы х t° и м е ­ ют а т о м н у ю т е п л о е м к о с т ь з н а ч и т е л ь н о м е н ь ­ ш у ю 6, н о п р и в ы с о к и х t° и х т е п л о е м к о с т ь с т р е м и т с я к этой в е л и ч и н е . В п о с л е д с т в и и о б ­ н а р у ж и л о с ь , что теплоемкость всех элемен­ т о в есть ф у н к ц и я т е м п е р а т у р ы , с т р е м я щ а я ­ с я к н у л ю п р и а б с о л ю т н о м н у л е ( с м . Тепло­ емкость). Т а к и м о б р а з о м Д . и П . з . е с т ь п р е ­ дельный закон д л я температур, далеко от­ с т о я щ и х от а б с о л ю т н о г о н у л я . Т е о р е т и ч е с к и Д . и П . з . неразрывно связан с теоремой ста­ тистической механики о равномерном р а с ­ пределении энергии по степеням свободы. Н а к а ж д у ю степень свободы (на г р а м м о л е к у л у ) , по э т о й т е о р е м е , д о л ж н а п р и х о д и т ь с я э н е р ­ г и я Vs RT, г д е R—газовая постоянная, рав­ н а я в т е п л о в ы х е д и н и ц а х 1,985 c a l . В г а з о ­ образном состоянии поступательное движе­ ние атома соответствует 3 степеням свободы. В твердом состоянии (напр. в кристалле) а т о м с о в е р ш а е т к о л е б а т е л ь н о е двиясение по всем н а п р а в л е н и я м , ч т о с о о т в е т с т в у е т 6 с т е ­ п е н я м свободы (по т р и н а к и н е т и ч е с к у ю и потенциальную энергию). Следовательно, теплоемкость AQ = ^ = = 3 R = 5 > 9 5 5 с а 1 _ О т к л о н е н и я от р а в н о м е р н о г о р а с п р е д е л е н и я энергии по степеням свободы, с в я з а н н ы е с квантовым характером атомных явлений и з а м е т н о п р о я в л я ю щ и е с я п р и н и з к и х t°, я в ­ л я ю т с я п р и ч и н о й о т к л о н е н и й от Д . и П . з . Лит.: М е н д е л е е в Д . И . , Основы х и м и и , т . 2, с т р . 257, M . — Л . , 1928; Х в о л ь с о н О. Д . , К у р с ф и з и к и , т . 3, Б е р л и н , 1923; P e t i t et D u1 о n g, « A . C h . » , 1819, 10, p. 3 9 5 ; N e r n s t W . , D i e theoret. u . experirn. G r u n d l a g e n d. neuen W a r m e s a t z e s , J e n a , 1924; D e b a y , « A n n a l e n der P h y s i k » , L e i p z i g , 1912, B . 39, p . 789. А. Баландин. Д Ю Л О Н Г А И ПТИ З А К О Н г л а с и т , ч т о в твердом с о с т о я н и и а т о м н а я т е п л о е м к о с т ь , т. е. у д е л ь н а я т е п л о е м к о с т ь Q п р о с т о г о т е л а ,