* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

789 чается параллельно; самоиндукцию частей схемы t находят из увеличения L контура, к к-рому I считается приключенным после­ довательно. Если исследуемая часть схемы о б л а д а е т собственными I и С , т о : 1) д л я И . С приключают к исследуемому объекту из­ в е с т н у ю L , к - р а я д . б. в е л и к а по с р а в н е н и ю с I о б ъ е к т а ; 2) д л я И . I п р и к л ю ч а ю т к о н д е н ­ сатор большой известной емкости ( С » С ) . И з м е р я я в обоих с л у ч а я х д л и н у в о л н ы , н а ­ х о д и м и з основного у р - и я (3): в п е р в о м с л у ­ ч а е С , п о л а г а я С—О, т . к . l « L , во в т о р о м с л у ч а е I , п о л а г а я Ь=0, т . к . С « С . При И. с различными частотами получают н е с к о л ь к о отличное з н а ч е н и е в с л е д с т в и е з а ­ висимости L и С от ч а с т о т ы . В с л е д с т в и е уменьшения при возрастании / магнитного потока внутри провода, L с высокой часто­ той незначительно уменьшается; изменение L по этой п р и ч и н е у ч и т ы в а е т с я коэфф-том {id (см. Замкнутая антенна); кроме того, L к а к б ы и з м е н я е т с я и п о т о м у , что и м е е т с я с о б с т в е н н а я емкость С к а т у ш к и ; п о п о с л е д ­ н е й п р и ч и н е калсущееся у в е л и ч е н и е L и R у ч и т ы в а е т с я по ф-лам: 0 0 0 0 0 ; 0 790 а) д л я и н д у к т и в н о й с в я з и — k = М Ь) с) емкостной гальванической k — k L = L (1 - colLCo)- ; R = R (1 0 0 0 0 1 MC )~ Q где L и R —значения д л я постоянного тока. Е м к о с т ь к о н д е н с а т о р о в , п р и н а л и ч и и в по­ следних потерь, кажущимся образом умень­ шается с возрастанием /: С = о (! + ^ 0 С й . ) = С (1 + t g д) = С + АС*, 0 2 _д»_. У Д,й, Эти ф-лы д а ю т о д н о з н а ч н о е о п р е д е л е н и е п р и квазистационарном токе. 2) М е т о д о м И . п а д е н и й н а п р я ж е ­ ний на соответствующих частях связан­ н ы х с и с т е м — с м . Емкостная связь, Гальвани­ ческая связь, Индуктивная связь, Автотранс­ форматорная связь, Связь. 3) И з м е р е н и е м ч а с т о т с в я з а н н ы х к о л е б а н и й ( н а фиг. 8 в ы б р а н ы цепи с индуктивной связью). Контур i приклю­ чается к зуммеру t„ S, п и т а е м о м у б а т а ­ реей В , а с конту­ ром I I весьма сла­ бо с в я з ы в а е т с я и з ­ мерительный кон­ тур М с индикато­ ром J ; т. о. изме­ р я ю т с я в о л н ы (ча­ стоты) с в я з и / , / ; затем контур I I размыкается, и из­ меряется помощью к о н т у р а М, с в я з ы ­ ваемого слабо с / , собственная частота цепи / — / ь с о в е р ш е н н о а н а л о г и ч н о н а х о д и т с я соб­ с т в е н н а я ч а с т о т а к о н т у р а 11—f ; о т с ю д а х 2 n где С —кажущ. емкость при любой частоте со, R—сопротивление, эквивалентное утечке (параллельно включенное сопротивление); если в конденсаторе существуют и диэлект р и ч . п о т е р и , то по этой п р и ч и н е и з м е н е н и е С п р о п о р ц и о н а л ь н о —= . Н а л и ч и е у в в о д о в у / с, с. Расчеты значительно упрощаются, если кон­ туры I и I I с помощью конденсаторов С и С н а с т р а и в а ю т с я н а т у же р е з о н а н с н у ю частоту ( / ! = / „ = / ) ; 4 х 2 /с =& 2 ( / & - / ? ) ( / & - . / ? , ) _ ( Л ? - У ) (ЛЬ-* ) г = ( С 1 - С ) ( С „ - С) с о 8 к о н д е н с а т о р а I такяее в ы з ы в а е т и з м е н е н и е С с ч а с т о т о й : С => Соо(1 + ю С1). Е м к о с т ь к а т у ш е к С , представляе­ м а я нами в виде к о н д е н с а т о р а , в к л ю ч е н н о г о параллельно к безъемкостной катушке, изме­ р я е т с я и л и методом моста и л и и з собствен­ ной в о л н ы к а т у ш к и . И с с л е д у е м а я к а т у ш к а возбуждается генератором соответствующей ч а с т о т ы ; в о л н о м е р о м и з м е р я е т с я А; т о г д а д С = 253 & см. П р а к т и к а п р е д п о ч и т а е т в и д о ­ и з м е н е н и е этого метода в виде с л е д у ю щ е й экстраполяции: параллельно катушке L вклю­ чается переменный кон­ д е н с а т о р С, и о п р е д е ­ л я е т с я д л и н а в о л н ы об­ разованного из L и С контура при каких-ли­ бо д в у х у с т а н о в к а х к о н д е н с а т о р а С. Е с л и н а ­ нести квадраты полу­ ч е н н ы х д л и н в о л н в ф-ии от в к л ю ч а е м о й п е р е м е н н о й е м к о с т и , то п р о д о л ж е н н а я п р я ­ м а я АВ дает с в о и м п е р е с е ч е н и е м с осью а б с ц и с с в е л и ч и н у С , т а к ж е к а к о т р е з о к по оси о р д и н а т п р и С—0 д а е т к в а д р а т соб­ с т в е н н о й д л и н ы в о л н ы А к а т у ш к и (фиг. 7). И. коэфф-та связи дзух связанных цепей. 1) П у т е м р а с ч е т а и з и з м е р е н н ы х С, L , R и М, коэфф-т с в я з и /с о п р е д е л я е т с я : 0 8 ь 0 / = с -Л It С- = ПЧ1_ А»-А» _ С г Сщ_-С_ 2 Д|-Д* с" ^ / — с А с -с, сГ+с " а П р и б л и з и т е л ь н о с ч и т а ю т , что - 2 & С Аналогично находим д л я емкостной связи: C-c^ i с,-с, С, + С 2 " 22 _ С И. частоты. Ч а с т о т а / и з м е р я е т с я ч и с л о м периодов, или циклов, в секунду; кроме того, в практике измерений принято т а к ж е И . д л и н ы в о л н ы А, с в я з а н н о й с ч а с т о т о й следующей зависимостью: / ( к ц / с к . ) = 0,001 / ( ц / с к . ) = = w • П р а к т и ч . прибором д л я И . частоты /, а сле­ д о в а т е л ь н о , и д л и н ы в о л н ы А с л у ж и т ч астотомер — волномер, включаемый г л а в н ы м о б р а з о м по о д н о й и з д в у х с х е м : волномер—вибратор и волномер—резонатор (см. Волномер, Частотомер и Индикато­ ры р е з о н а н с а ) . А б с о л ю т н о е И. ч а с т о т ы и д л и ­ н ы в о л н . А б с о л ю т н ы е способы д а ю т А и / н е з а в и с и м о от д р у г и х способов И . А, т . е. при отсутствии эталонов А и / применя­ ются только в лабораторных у с л о в и я х дли г р а д у и р о в к и « в о л н о м е р о в - э т а л о н о в » , по к о ­ торым у ж е градуируются «технические