* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

329 чаще употребляется на п р а к т и к е . Он назы­ вается логарифмическим декре­ м е н т о м 3. (иногда—д е к р е м е и т о м 3. и л и просто д е к р е м е н т о м ) и р а в е н S = I n А = аТ . (6) В электротехнике рассматривают собствен­ ные к о л е б а н и я к о н т у р а , с о с т о я щ е г о и з е м ­ кости С, и н д у к т и в н о с т и L и с о п р о т и в л е н и я R. Т о г д а свободные к о л е б а н и я с и л ы т о к а г определятся из дифференциального ур-ия dt ^ с интеграл которого г = Ie~ ut 1 и 330 ношение энергии, расходуемой за период, к энергии, находящейся в контуре, вслед­ ствие чего в этом с л у ч а е д е к р е м е н т п о л у ­ чается в д в а раза большим: д& м--ГR Легко связать т а к ж е декремент 3. с коэф­ ф и ц и е н т о м м о щ н о с т и cos ср. Д е й с т в и т е л ь н о , -• т= nR & (7) 2L OJL sin (cot + ср), & 1 ж ( (») V~Tc ~ Ш* Р опреде­ ляются из начальных условий. Условием возникновения колебаний является R< Логарифмич. декремент 3. в разобранном с л у ч а е , с о г л а с н о у р - и я м (6) и (1), р а в е н <5=*Т. (9) R Т . о., е с л и в к о н т у р е н е т е м к о с т и , а есть л и ш ь с о п р о т и в л е н и е и с а м о и н д у к ц и я , то б = и c t g ср . В ы в о д ф-лы (11) д л я з а т у х а ю щ и х к о л е б а н и й м . б. т а к ж е п р и м е н е н , е с л и п р и н я т ь в о в н и ­ м а н и е , что д л я о д н о г о п о л у п е р и о д а молено считать действующее значение силы тока ~ У-Г & П р и м е н я я п р и б л и л с е н н у ю ф-лу Т о м с о н а д л я периода к о л е б а н и я Уьс получаем: a= *Kj/"?< = — ~ RC 5 ~ 150 Д л я целого ж е р я д а периодов действующее значение силы тока определяется и з следую­ щ и х сообраяеений. Е с л и число г р у п п колеб а п и й в секундуЗЛУ, то ^ э н е р г и я N — , от­ данная в контур, расходуется в сопротивле­ н и и R, т . е . N--^ = RI , и л и a (12) (9&) Эта ф о р м у л а не в п о л н е т о ч н а , н о д о с т а т о ч н а для практических расчетов. Затухающие колебания получаются в кон­ т у р е , содерлеащем и с к р о в о й п р о м е л е у т о к , к о ­ торый пробивается при определенном значе­ нии н а п р я ж е н и я н а конденсаторе. В радио­ технике имели применение сначала сильнозатухающие колебания с большим декремен­ том, затем-—слабозатухающие. В настояни и время затухающие колебания применяются л и ш ь н а с у д о в ы х р а д и о с т а н ц и я х (постепен­ но з а м е н я ю щ и х з а т у х а ю щ и е к о л е б а н и я н е ­ з а т у х а ю щ и м и от л а м п о в о г о г е н е р а т о р а ) и при измерениях. В последнем случае они возбулсдаются в в о л н о м е р а х п р и п о м о щ и п и ­ щика (зуммера). О применении затухающих колебаний д л я связи см. Беспроволочная связь и Искровой передатчик. Лит.: П е т р о в с к и й А . А . , Научные основа­ н и я б е с п р о в о л о ч н о й т е л е г р а ф и н , 2 и з д . , ч . 1, С П Б , 1913; T h o m s o n W . , « P h i l o s o p h . M a g a z i n e a . J o u r ­ n a l of Science*, L . — E d i n b u r g h , 1853, v . 5, p . 393; F e d d e r s c n W . , « A n n . d. r h y s . » , L p z . , 1861, B . 1 1 3 , p. 437, 1862, B . 116, p . 1 3 2 ; Z e n n e c k J . u . R u k o p I I . , L e h r b u c h d. drahtlosen T e l e g r a p h i e , 5 A u f l . , S t g . , 1925; H о г t V . , T e c h n i s c h e S c h w i n g u n g s l c h r e , 2 A u f l . , B e r l i n , 1922. И. К л я ц к и н . Иногда пользуются д л я вычислений ф-лой: (10) п о л у ч е н н о й и з (9), е с л и в ы р а з и т ь д л и н у волны Я в м, с о п р о т и в л е н и е R в 9., е м к о с т ь С в см. И з м е р е н и е л о г а р и ф м и ч . д е к р е м е н т а 3. производится при помощи специального прибора д е к р е м е т р а и л и путем с н я т и я к р и в ы х р е з о н а н с а ( с м . Измерения в р а¬ д и о т е х и и к е). П р и в е д е н н ы е ф-лы д л я о п р е д е л е н и я д е ­ кремента 3 . с п р а в е д л и в ы л и ш ь д л я т о г о случая, когда других потерь энергии, кроме потерь в с о п р о т и в л е н и и R, н е т . В к о н т у р е , о д н а к о , м . б. потери в д и э л е к т р и к е к о н д е н ­ сатора, н а т о к и Ф у к о , н а и с т е ч е н и е , н а и з ­ лучение, а т а к ж е потери в искровом проме­ жутке (при наличии последнего). Хотя декремент 3. относится л и ш ь к за­ т у х а ю щ и м к о л е б а н и я м , о н м . б. п р и м е н е н , однако, и в с л у ч а е н е з а т у х а ю щ и х к о л е б а н и й , т. к . х а р а к т е р и з у е т п о т е р и м о щ н о с т и . Д е й ­ ствительно, э н е р г и я , н а х о д я щ а я с я в к о л е бательном к о н т у р е , W = ы, где I — ам­ m плитуда с и л ы т о к а . К о л и ч е с т в о э н е р г и и , которое р а с х о д у е т с я в течение одного п о л у ­ периода (т. е . в течение одного к о л е б а н и я энергии, т а к к а к в течение одного п е р и о д а мы п о л у ч а е м д в а м а к с и м у м а W), р а в н о д л я незатухающих колебаний т WR = ^ 2 & 2) 3. э л е к т р о м а г н и т н о й волны в д о л ь л и н и и наблюдается к а к умень­ ш е н и е м о щ н о с т и в о л н ы от н а ч а л а к к о н ц у линии. Если обозначить мощность в началй л и н и и ч е р е з N ,a, м о щ н о с т ь в к о н ц е л и н и и ч е р е з N , то з а т у х а н и е Ъ л и н и и о п р е д е л и т ­ ся в неперах (см. ниже): a e Отношение э н е р г и и , р а с х о д у е м о й в течение полу п е р и о д а , к э н е р г и и , н а х о д я щ е й с я в к о н ­ туре, равно логарифмическ. декременту 3.: Wr? В английской литературе часто б е р у т от- Это в ы р а ж е н и е я в л я е т с я о б щ и м и д е й ­ ствительно д л я однородной и неоднородной л и н и и , в состав к - р о й м о г у т в х о д и т ь т р а н с ­ форматоры, усилители и т. д. Различают гл. обр. следующие з а т у х а н и я . 1. О т н о с и т е л ь н о е з а т у х а н и е , о п р е д е л я е ­ мое к а к р а з н о с т ь з а т у х а н и й д в у х систем