* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

293 ЗАМКНУТАЯ АНТЕННА h , е 1ъ . 2 cos Ц (х + ш ) ] sin ~ , d 2 2 х 2 294 2k м.;Г Вводя обозначения: 2fe 2fc . = /(/г)> п о л у ч а е м sin J 2ft где /е = /с (-|j) х отсюда Ф-ия /(7c) п р е д с т а в л е н а н а ф и г . 11 и в соеди­ н е н и и с т о л ь к о что в ы в е д е н н о й ф-лой п о з в о ­ ляет легко рассчитать h , любой 3. а., в ы ­ полненной в виде наиболее распространен­ ной формы ( д л я п е р е д а ч и и п р и е м а ) — р а в н о ­ бедренного тр-ка. Те ж е выводы получаются d где т—средняя л и н и я трапеции; ж = оа = = о а ; х = оа - f аЬ = оа + а Ъ ( ф и г . 12). Прием 3. а. В е л и ч и н а э д с п р и п р и е м е н а 3 . а . л ю б о й ф о р м ы в з а в и с и м о с т и от н а п р я ­ женности поля определяется следующим образом. П у с т ь 3 . а. п р о и з в о л ь н о й формы р а с п о л о я с е н а в п л о с к о с т и ZOX (фиг. 13), со­ с т а в л я ю щ е й у г о л ср с н а п р а ­ в л е н и е м OQ р а с п р о с т р а н е ­ ния электромагнитной вол­ ны, воспринимаемой рассма­ триваемой 3. а. Тогда в э л е м е н т е 3 . a. dl=MM& ин­ д у к т и р у е т с я э д с de = E dz, где Е = Е sin со t; э л е к т р о ­ магнитная волна, распрос т р а н я я с ь со с к о р о с т ь ю све­ т а с, д о х о д и т от т о ч к и О д о т о ч к и Q ч е ­ х х ъ х х х 0 ф и г 1 3 рез промежуток времени Д t = , и за это в р е м я ф а з а ее и з м е н я е т с я н а в е л и ч и н у X COS Ч> 2 л X COS <р т-г , , M i l l а a . „ &.to —- а = со — - — = . Поэтому дифферен­ ц и а л э д с , и н д у к т и р у ю щ е й с я в э л е м е н т е dl, de = 2лХ COS

/„ a? 25 » Фиг. 11. Я для неквазистационарного тока в случае форм з а м к н у т о й а н т е н н ы —• р о м б и ч е с к о й , прямоугольной и пятиугольной, см. [ ] . Не­ которое с р а в н е н и е т р е х ф о р м з а м к н у т о й а н т е н н ы дает т а б л . 2. 3 Т а б л . 2.—3 а в и с и м о с т ь h<). о т I и h д л я ных фигур. Максимально Ф о р м а ф и г у р ы " I& Равнобедренный тр-к Ромб Прямоугольник . . . 0,118 0,131 0,1325 раз­ Е с л и в виде ограничения считать, что 3. а . расположена симметрично относительно оси OZ, т о п р и п о с л е д о в а т е л ь н о м о б х о д е п р а ­ в о й и л е в о й с т о р о н 3 . а . (Г) в ы р а ж е н и е cos ^ — д л я обеих сторон н а одинаковой высоте, в силу симметрии, одинаково по в е ­ л и ч и н е и з н а к у , в е л и ч и н а ж е dz м е н я е т с в о й знак. Тогда первый интеграл обращается в нуль, и п р и указанном ограничении по­ лучается соотношение: 2 п х o s т-, 0 , С • 2ЯЗС COS ф r 1 возможные hd. h~ е = Е cos cot J sin i — dz . Амплитуда этого в ы р а ж е н и я р а в н а E Jsin ™^dz. i Если очертание 3. а. задано ур-ием x—f(z), то д л я к а ж д о г о ч а с т н о г о с л у ч а я м . б. в ы ­ ведены отдельные ф-лы. Вводя второе допущение, что д л и н а вос­ принимаемой волны значительно превосхо­ д и т р а з м е р ы 3 . а . (А»ж), з а м е н я е м с и н у с его а р г у м е н т о м и п о л у ч а е м : max 0 E = 2 0,732 0,5 1 Наконец, д л я пятиугольной симметричной относительно в е р т и к а л ь н о й о с и 3 . а . , т а к ж е имеющей б о л ь ш о е п р а к т и ч . з н а ч е н и е , п о л у с л, р а я т ьсюд омт а т о ч н орй дт о ч ­ . б. п е с т а ­ г нос j J влена в большинстве случаев выражением а л т т е м с л о ж н а я ф-ла, к о т о ­ . / •о, Кшх= Е J 0 - — dz = E — д ~ Jxdz х Q = / = E 0 - у - COS ср . ^ . = ^.1 + ^.2. где / г есть д е й с т в у ю ­ щ а я высота треугольни­ ка, которая находится по предыдущему, а К. 2 & — д е й с т в у ю щ а я в ы с о т а т р а п е ц и и . П о ­ следняя рассчитывается по формуле: Ф и г . 12. Сравнивая полученный вывод с общеизве­ стным в ы р а ж е н и е м E = Eh_ (при прие­ ме), п о л у ч а е м , что и п р и п р и е м е , к а к и п р и излучении, max 0 d , д- 2лБ П = - у COS <р для случая квазистационарного тока. При *Ю