* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

729 КАПИЛЛЯРНЫЕ ЯВЛЕНИЯ 730 воздух 2). Т. о., ур-ие (5) применимо и к обще­ му случаю двух наслоенных друг на друга жидкостей, поверхность раздела к-рых пе­ ресекается твердой стенкой. Из ^ ур-ия (5) следует, что на твердое тело, напр. цилиндрик с вер¬ . тикальной боковой поверхно­ стью, помещенное в поверхност­ ях / ном слое, действует, вообще гоa воря, кроме обычных, сил тяже­ т<з. сти и гидростатических, сил, еще Фиг. 2 и сила смачивания (ф л о т а ц ио н н а я сила) F = L • а • cos (6) где L—периметр сечения твердой стенки жид­ кой поверхностью раздела. Когда Я > 0 , в случае лучшего смачивания стенки нижней жидкостью 1—водой (гидрофильная стенка), добавочная сила F > 0 и направлена вниз; когда же Я < 0 (стенка гидрофобна, т. е. лучше смачивается жидкостью2), сила J P < 0 и направлена вверх (фиг. 3) и при —^* •.водная достаточно малых размерах твердого Фиг. 3. кусочка (когда L велико сравнительно с объемом v кусочка) превышает силу тяжести даже при значитель­ a ^ i ^ l . И: Н д •-D -г ( 2 & ) ных плотностях твердого материала. Усло­ 2 Это—закон поднятия жидкости во вполне вие флотации будет (по Ребиндеру): F+P^0; смачиваемом ею капилляре, позволяющий р = к — о В > 1 ; здесьР—сила тяжести, определить поверхностное натяжение жид­ кости а по высоте поднятия Я в капилляре действующая на твердую крупинку, к за­ данного радиуса г. Из ур-ия (2) видно, что висит от плотности твердого тела и обеих Я обратно пропорционально г, т. е. что про­ жидкостей. Это объясняет «плавание» на изведение Я г есть величина для разных ка­ поверхности жидкости тяжелых, несмачипилляров постоянная, зависящая только от ваемых ею твердых телец (напр. иголки на свойств жидкости и называемая к а п и л ­ воде) (см. Флотация), в противоположность требованиям обычной гидростатики, полага­ лярной постоянной: ющей В=0, # = 90°, т. е. не учитывающей а « - Н - г ; а & = х^; (3) междумолекулярных сил (силы F). Флотация из всех К . я . нашла наиболее а имеет размерность площади и измеряется широкое применение в технике д л я обога­ в мм* или в см , тогда к а к а имеет раз­ щения металлич. руд. Крупинки размолотой мерность эрг/см . Д л я жидкости, не вполне металлич. руды, лучше смачиваемые маслом, смачивающей капилляр, вместо (2) имеем: при взбалтывании с водой и несколькими P g r н каплями масла или аналогичного реагента остаются в поверхностном слое, тогда как Ниже приведены значения а в эрг/см д л я землистая пустая порода, лучше смачивае­ нек-рых жидкостей на разных поверхно­ мая водой, хотя и более легкая, целиком осе­ стях раздела при t° = 20° (о- убывает с ро­ дает на дно; для перемешивания продувает­ стом взаимной растворимости обеих фаз): ся воздух, при чем образующаяся пена уно­ сит на своей поверхности все крупинки руды. Вода (Н 0)—воздух 72,75 ±0,05 Ртуть (Hg)—воздух . 460 Законы капиллярности применяются так­ Этиловый спирт (С Н,ОН)—воздух . 22,0 же к исследованию условий образования Этиловый эфир (СдНкО)—воздух . . 16,5 и формы капель. Вес отрывающейся капли Вода-бензол (С Н,) 33,0 Вода—анилин (C«H NH,) : 8,0 пропорционален поверхностному натяжению Вода—изобутилов. спирт (г-С Н,ОН) 1,8 ее: Р = к а, где к зависит от радиуса шей­ Вода—этиловый спирт 0 ки капли и от условий смачивания ею Когда поверхность жидкости не свобод­ кончика. Получая из на, а окаймлена, т. е. пересекается твердой вес жидкости, можно пипетки один и тот же приближенно считать, стенкой, к первому закону надо добавить что число капель обратно пропорционально т. н. второй закон теории капиллярности: поверхностному натяжению; на этом осно­ 2,3-°&i,s = o"i 2-cosd. (5) вано измерение а по счету капель в сталаг­ Это условие определяет краевой угол # или мометре Траубе. смачиваемость Я = с о в # через три поверх­ К а п и л л я р н ы й а н а л и з состоит в ностных натяжения (фиг. 2): а —на гра­ том, что в раствор смеси, напр., нескольких нице стенка 3—нижняя жидкость 2;