* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

251 ИНТЕРФЛЕКСНЫЙ РАДИОПРИЕМ 252 применил для измерения прототипа между­ народного метра в длинах световых волн. И. системы Майкельсона является классич. прибором, легшим в основу многих поздней­ ших измерительных инструментов. Схема его изображена на фиг. Свет монохроматическ. источника S падает под углом в 45° на пло­ ское полусеребренное зеркало М, от к-рого частично отражается в направлении MQ, частично же проходит сквозь него в напра­ влении M P ; Р и Q—сплошные зеркала, кото­ рые отражают падающий на них свет в глаз о наблюдателя. Наблюда­ тель воспринимает свет я — исходящим от зеркала Q и от плоскости R, являющейся мнимым изображением зеркала Р в зеркале М. Пло­ скость R Майкельсон назвал «опорной пло­ скостью» (plan de ref6rence). Очевидно, что Глаз наблюдателя между световым пуч­ ком, отраженным зеркалом Р (а следова­ тельно, и плоскостью R), и пучком, отра­ женным зеркалом Q, будет существовать не­ которая разность хода, в результате чего в поле зрения будут наблюдаться светлые и темные интерференционные полосы. Зеркало Q снабжено установочными винтами, благо­ даря чему м. б. ориентировано в любом по­ ложении относительно плоскости R. Кроме того, оно может перемещаться поступатель­ но в направлении MQ. Если применяется точечный (или в виде узкой щели) источник света и зеркало Q наклонено относительно плоскости Д под углом в несколько секунд, то наблюдаемые интерференционные полосы являются т. н. «линиями одинаковой тол­ щины», локализованными в плоскости Л; если ж е источник света имеет конечные раз­ меры и зеркало Q параллельно плоскости R, то полосы локализованы в бесконечности и являются «кольцами одинакового накло­ на». Изображенная на фигуре пластинка N, параллельная зеркалу М, является к о м ­ п е н с а т о р о м для уничтожения доба­ вочной разности хода между обоими интер­ ферирующими пучками. Эта добавочная раз­ ность хода получается вследствие того, что пучок, отраженный от зеркала Р , проходит сквозь толщу зеркала М два раза, в то время как пучок, отраженный зеркалом Q, прохо­ дит эту толщу только один р а з . Чтобы эту разность хода можно было совершенно све­ сти к нулю, обе зеркальные пластинки М и N делают из одного и того же куска стекла, чем и достигается их полная тояедественность. Область применения И. весьма разнооб­ разна, однако, она м.б. разбита на три основ­ ные группы, а именно: 1) измерение длин волн, 2) измерение длин вообще и 3) иссле­ дование качества приборов и их деталей. К первой группе относятся измерения длин волн как сравнением с длиной прототипа метра, так и относительные сличения отдель­ ных волн между собой. Сюда же относятся и измерения, связанные с изменением длины волны при переходе из одной преломляющей среды в другую ( р е ф р а к т о м е т р и я ) , а также изучение структуры спектральных линий. Вторая группа охватывает всякие измерения длин и их отношений, как то: измерение длин концевых и штриховых мер, измерение коэфф. расширения, погрешно­ стей винтов, упругих деформаций, углов и пр. Наконец, к третьей группе можно отне­ сти исследование плоскостности и плоскопараллельности различных изделий, а также исследование оптич. свойств оптич. систем. Все вышеприведенные измерения произво­ дятся либо при помощи основной модели Майкельсона и ее вариантов либо при помо­ щи других конструкций И., основанных на принципе интерференции света. Вообще в качестве И. может служить любая оптич. комбинация, позволяющая осуществить раз­ ность хода двух световых пучков. Часто И . , в зависимости от его назначения, дают спе­ циальные названия, напр.: интерференциалрефрактор, интерференцспектроскоп, интерференцкомпаратор, дилатометр и пр. В тех­ нич. практике находят гл. обр. применение: г а з о в ы й И. для обнаружения руднич­ ного газа, основанный на том принципе, что при изменении показателя преломления воз­ духа происходит смещение интерференцион­ ных полос, по величине которого можно судить о процентном содержании газа в ат­ мосфере, и и н т е р ф е р е н ц и о н н ы й компаратор для измерения длины плоских калибров в длинах световых волн. И., в к-ром интерференционная картина фотографируется при помощи специальной камеры, называют интерферограф о м (Саньяк). Лит.: Х в о л ь с о н О. Д . , К у р с физики, т. 2, Б е р л и н , 1923; G u i l l a u m e C h . E d . , L a creation du B u r e a u i n t e r n a t i o n a l des poids et mesures et s o n o e u v r e , P . , 1927; P 6 r a r d A . , E t u d e s des r a i e s spectrales e n v u e de leurs a p p l i c a t i o n s metrologiques « R e v u e d & o p t i q u e th6orique et instrumentale», P . , 1 9 2 8 , t . 7, 1; W e i g с r t F . , O p t i s c h e M e t h o d e n d . C h e m i e , L p z . , 1927; B e r l E . u. R a n i s L., Die A n w e n d u n g d. Interferometrie i n Wissenschaft u . T e c h nik, «Fortschritte d. Chemie, P h y s i k u . physik. Che­ m i e * , В . , 1 9 2 8 , В . 1 9 , H . 17. Г. Варлих. > ИНТЕРФЛЕКСНЫЙ РАДИОПРИЕМ, ме­ тод приема радиосигналов, в к-ром детекти­ рование совершается путем включения в цепь сетки лампы (работающей на прямоли­ нейном участке характеристики) последова­ тельно с пространством сетка—нить к р и сталлич. детектора (фиг. 1). Д л я улучшения эффекта приема, особенно на длинных вол­ нах, параллельно пространству сетка—нить включают конденсатор C . Кристал- 5 лич. детектор в этой > а щу:::::: схеме относитель­ ~ ft. но лампы действует |8„&; как своего рода Н&М&Н " гридлик (см.); в то же вр емя, очевидно, ФИГ. 1. он действует и как детектор, отдавая напряжение на сопроти­ вление и емкость пространства сетка—нить лампы. Д л я получения хороших результа­ тов от схемы детектор должен иметь высо­ кое сопротивление; этому условию удовле­ творяют кристаллы перикон, гален и им аналогичные. Впервые для целей радиоприе­ ма (радиовещательного) эта схема предложе­ на была в 1925 г. в Америке Г. Гернсбаком 2 rl