* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
247 ИНТЕРПОЛИРОВАНИЕ 248 Устройство прибора видно из чертежа (фиг. 9). Точка А, имея два движения—по оси абсцисс вместе с линейкой NN& и по оси ординат вместе с тележкой S,—следит своим концом за кривой Y=F(x). Линейка ММ&, проходящая через середину NN& и через точку В, лежащую от NN& в расстоя нии, равном единице, очевидно, всегда бу дет сохранять направление, параллельное касательной к перевернутой интегральной кривой. При помощи шарнирного параллелограма, могущего тоже свободно переме щаться в направлении оси ординат, пло скость колесика R всегда удерживается Интересной системой планиметра являет с я п л а н и м е т р П р и т ц а , замечатель ный своей чрезвычайно простой конструк цией. Он состоит из изогнутого стального прутка а (фиг. 10), снабженного на одном конце острием б, а на дру гом—закругленным лезвием ~ —1) I в, плоскость ребра которого проходит через острие б. Фиг. 10. Расстояние бв=А является постоянной прибора. Д л я определения пло щади какой-либо фигуры Б помещают ост рие планиметра в центре тяжести фигуры О (фиг. 11), затем отмечают положение В& лез вия в («топорика») на бумаге и обводят кон тур, как обычно, возвращаясь опять в ис ходную точку О. В это время топорик вы чертит на бумаге сложную кривую В&вв&в"В". Измеряя расстояние е между начальным и конечным положениями топорика и помножая его на постоянную при бора А, получаем пло щадь фигуры: F = А • е. Если ц. т. фигуры не известен, берем точку » О приблизительно и, после одного обвода, Фиг. 11. перекладываем плани метр на 180°, а затем обводим фигуру в об ратном направлении, принимая ту же точку О за исходную; полусумма обоих измерении даст истинную величину площади. a 5 Фиг. 9. ИНТЕРПОЛИРОВАНИЕ, интерполяция, параллельною линейке ММ&, т. е. парал лельною той же касательной. Теперь ясно, что при обводе заданной кривой точкою А колесико R будет прочерчивать интеграль ную кривую (перевернутую); ту же кривую, но смещенную влево, вычертит карандаш, укрепленный в С. Дальнейшим развитием этого прибора я в ляются интеграфы для дифференциальных ур-ий. Е. Паскаль построил ряд приборов, среди к-рых имеются интеграфы для ур-ий: и аЪ % + у = bQ(x). Академиком А. Н . Крыловым построе на машина для интегрирования линейных уравнений любого порядка; но, кроме таких ур-ий, надлежащей комбинацией составля ющих ее элементов можно при ее помощи интегрировать чрезвычайно широкий класс дифференциальных ур-ий и систем диффе ренциальных ур-ий. Лит.: К р ы л о в А. Н., Лекции о приближен ных вычислениях, СПБ, 1911; Я к о в н и и А., О секторном планиметре, «Известия Русск. астроном, об-ва», Л . , 1924, вып. 25, 5—9, стр. 17—19; Ф р а н к M. Л . , Одна из возможных конструкций полярного интеграфа, «Записки Матем. кабин. Таврич. ун-та», Симферополь, 1919; е г о ж е , Об одной конструк ции полярного интеграфа, «Труды Всерос. съезда ма тематиков в Москве 27 апреля—4 мая 1927», Москва, 1928, стр. 189—190; H o r s b u r g h Е. М., Modern Instruments and Methods of Calculation, A Handbook of the Napier Tercentenary Exhibition, Edinburgh, 1914; Gr a 1 1 e A., Neue Integraphen, «Zeitschrift fiir angew. Mathem. und Mechanik», Berlin, 1922, B. 2, p. 458—466; M o r i n H . , Les appareils d&integration, Taris. 1913; P a s c a l E . , I miei integraphi, Napoli, 1914. H. Меликов. 2 см. Вычисления приближенные. И Н Т Е Р Ф Е Р Е Н Ц И Я , нарушение правила сложения интенсивностей (принципа супер позиции) при встрече двух волн, разность хода к-рых во времени постоянна (см. Вол ны). В результате И. интенсивность в одних местах ослабляется, а в соседних соответст венно возрастает. См. Интерференция света. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА, нарушение принципа сложения интенсивностей све товых пучков. Два пучка, исходящие из двух разных светящихся точек, при встре че дают интенсивность, равную сумме ин тенсивностей каждого луча в отдельности. Наоборот, лучи, идущие от одной и той же светящейся точки, при встрече (дости гаемой поворотом лучей зеркалами, приз мами и т. д.) могут в данном месте совер шенно погасить друг друга, в другой -точ ке—дать интенсивность, вдвое превосхо дящую сумму интенсивностей обоих лучей вместе (если эти интенсивности равны), а в промежуточных местах — создать сред ние интенсивности. Лучи, которые способ ны интерферировать при встрече, т. е. на рушать принцип суперпозиции, называют когерентными. Волновая теория света дает исчерпываю щее объяснение И. с , смысл которого ясен из фиг. 1, поясняющей знаменитый интерфе ренционный опыт Френеля с зеркалами. Два когерентных пучка в этом опыте полу чаются отражением света, идущего от точ ки L , от двух зеркал S& и S", образующих угол, мало отличающийся от 180°. Т. о. со здаются две фиктивные когерентные светя щиеся точки L & и L " . Экран ММ& служит для задержки прямого света. Поскольку