* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

125 ИНДУКЦИИ ЗАКОН 126 меняется зубчатая передача, при чем ма­ ленькая шестерня насажена на ось, боль­ шая укреплена на стойке. В таблице даны величины, характери­ зующие наиболее рас­ пространенные типы индуктора. Указанные выше И. ручного типа приме­ няются в аппаратах местной батареи и в коммутаторах станций небольших емкостей. Фиг. 1. Фиг. 2. На станциях с большой нагрузкой применя­ ются машинные И., т. е. приводимые в движе­ ние электромотором. Форма кривой тока ин­ дуктора не чисто синусоидальная. М. Касимов. И Н Д У К Ц И И 3 АН ОН, открытый Фара деем (1832 г.), обычно формулируется след. обр.: «при изменении потока магнитной индукции, проходящего через замкнутый электриче­ ский контур, в этом контуре возникает ин­ дуктированная э л е к т р о д в и ж у щ а я с и¬ л а, пропорциональная числу магнитных си­ ловых линий, перерезывающих за единицу времени данный контур». Число N силовых линий, или, вернее, «силовых трубок», опре­ деляют т. о., чтобы их п л о т н о с т ь , т. е. количество трубок, приходящееся на едини­ цу площади поперечного сечения, численно равнялось магнитной индукции В, выража­ емой в гауссах. При таких условиях И. з. выражается математической ф-лой: (1) ного поля, когда отсутствуют вихри вектора напряженности электрич. поля. В этом слу­ чае все электрич. силовые линии, к-рые мож­ но нарисовать в поле, имеют начало и конец. Электрич. поле создается зарядами или эдс аккумуляторов, термоэлементов и т. п. За­ кон Кирхгофа оказывается неприменимьгм при нестационарном поле. Если магнитный поток изменяется по времени, то это явление всегда связано с наличием в и х р е в о г о э л е к т р и ч е с к о г о п о л я . Электрич. си­ ловые линии, изображающие это поле, не имеют ни начала ни конца. Т. о., линейный интеграл вектора напряженности электрич. поля, или, что то же самое, электрич. напря­ жение вдоль замкнутой линии, охватыва­ ющей пульсирующий поток, н е р а в н о н у л ю . Скорость уменьшения магнитного потока называется магнитным с п а д о м , йФ , — (поток считается положительным в на­ правлении, связанном по правилу штопора с положительным направлением, выбранным вдоль замкнутой линии, охватывающей по­ ток). Поэтому И. з. в неподвижных относи­ тельно наблюдателя телах можно формулиро­ вать след. обр.: э л е к т р и ч е с к о е н а п р я ­ ж е н и е U по з а м к н у т о м у к о н т у р у , о х в а т ы в а ю щ е м у м а г н и т н ы й по­ ток, р а в н я е т с я м а г н и т н о м у спа­ д у . В знаках: (2) или fEdr^-^flidS. L S (3) Так к а к , по теореме Стокса, <§Edr= L S JrotEdS, то ф-лу (3) можно выразить в дифференци­ альной форме в виде ур-ия _ f . (4) Это—одно из ур-ий Максвелла. Электрич. по­ ле связано с пульсирующим магнитным по­ током н е з а в и с и м о о т н а л и ч и я п р о ­ в о д н и к о в в поле. Если насадить на стержень трансформатора кольцевую ваку­ умную трубку, то движение электронов, на­ ходящихся в этой трубке, будет ускоряться в вихревом электрич. поле, окружающем трансформатор. Если заменить вакуумную трубку обыкновенным медным витком, то этот медный виток будет играть роль зонда, позволяющего обнаружить наличие электрич. поля, существовавшего вокруг трансформа­ тора и до помещения витка. Напряжение об­ хода в этом витке отлично от нуля не по­ тому, что в нем возникает эдс, а потому, что поле переменного тока, существующее в трансформаторе, н е с т а т и ч е с к о е , в нем нет потенциала, и напряжение обхода по замкнутому витку равно магнитному спаду. Формально магнитный спад играет роль эдс. Когда говорят об индуктированной эдс, то этим хотят для удобства нестатическое элек­ трическое поле формально рассматривать как статическое. Правильнее говорить об индуктированном напряжении, r o t j B = где 2 Дг—сумма падений напряжения во всех частях замкнутого контура. По закону Кирхгофа, эта сумма при отсутствии эдс должна равняться нулю; поэтому выражеdN ~ ние — называют эдс индукции. Эта эдс направлена всегда т. о., чтобы противодей­ ствовать причине, создающей индуктирован­ ный ток (закон Ленца). Картина силовых трубок, перерезывающих проводник, помо­ гает быстро ориентироваться в распределе­ нии индуктированных токов, однако, в слоясных случаях эта картина может вместо об­ легчения способствовать затемнению вопро­ са. И, действительно, большое число изо­ бретателей под влиянием этого представле­ ния тратят много времени для создания не­ возможных усовершенствований, гл. обр. в области у н и п о л я р н ы х м а ш и н (см. Динамо машина). В настоящее время более целесообразно иначе подходить к истолко­ ванию явлений индукции. Мы будем разли­ чать два случая: 1) когда все тела неподвиж­ ны относительно наблюдателя и 2) когда они перемещаются? Н е п о д в и ж н ы е т е л а . Закон Кирх­ гофа применим только в случае стационар­