* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

123 ИНДУКТОР где А и а—радиусы колец, у=. (к — ^jK я г 4А fc2< 124 +1Е, 8) Д л я треугольника со сторонами а, Ь, с L = 2{ a In у + Ы п " + с In ? - (а + Ь + с) - (Ь + с) Аг sh S - (с + а) Аг sh S - ( a + b ) A r s h ? } - 10-8Н , где a 6 c = (А + а ) & - х* & J Vl-k& sin&? с» + Ь& - а» у » ^6 — а 2 „ _ Q » + C » - b& у » О — с „ _ b& + д& - с* у , F = 2 (а с + а Ь + Ь с ) - а - Ь - с*. Для более сложных многоугольных кон­ туров можно пользоваться упрощенным ме­ тодом Баженова, сводящим И. мн-ков, об­ ладающих тем же периметром I и той же площадью s, к простому выражению: L = 21 ( In ~ + ц8 - со) • Ю - Н , где при постоян. токе (5 /4> а <р определяет­ ся к а к ф-ия-рг= (см. Замкнутая антенна). При переменном токе приведенные форму­ лы несколько изменяются, потому что плот­ ность тока не распределяется больше равно­ мерно по сечению провода, а вытесняется к его поверхности (см. Скинэффект). Магнит­ ная энергия, связанная с контуром, м. б. в этом случае разбита на две части: магнит­ ная энергия внутри провода и магнитная энергия вне провода, при чем перераспреде­ ление плотности тока внутри провода не влияет на внешнюю магнитную энергию. Т. о., можно и И. разбить на внешнюю П., не зависящую от частоты, и внутреннюю И., убывающую с увеличением частоты, прони­ цаемости и сечения провода и возрастающую при увеличении удельного сопротивления провода. Внутренняя И. провода, имеющего длину I см, м. б. выражена ф-лой: L = 2/4<5 • Ю - Н , где (5=0,25 при постоянном токе, а при пере­ менном—определяется уже по специальным таблицам. Обычно внутренняя И. провода незначительна по сравнению с И. контура, однако, для железных проводов, благодаря большому значению проницаемости, при­ ходится считаться с этой И. (см. Провода железные). Взаимная И. двух л и н е й н ы х конту­ ров К я К& определяется по ф-ле: t =1 2 2 я 2 2 4 4 Е = j d Y . . 1913; N о 11 a g e W. H . , The Calculation a. Measu­ rement of Inductance a. Capacity, L . , 1916; R o s a E . B . a . G r o v e r T. W., Formulae a. Tables for the Calculation of Mutual a. Self-induction, «Вигеаи of Standards, Bull.*, Wsh., 1912. Я . Шпильрейн. И Н Д У К Т О Р , генератор переменного то­ 2 2 ка, применяемый в телефонии для посылки вызова. Общий вид пятимагнитного индук­ тора представлен на фиг. 1; схема устройст­ ва И. показана на фиг. 2. Магнитное поле создается несколькими постоянными магни­ тами подковообразной формы. Якорь имеет двутавровое сечение и ось его укреплена на обыкновенных подшипниках. Полюсные на­ конечники выгнуты по форме якоря и обес­ печивают зазор ок. 0,2 мм. Обмотка якоря обычно имеет большое число витков; один конец ее соединяется с корпусом, а другой— с контактной пружиной. Д л я получения не­ обходимой скорости вращения якоря приХарактеристика наиболее распро­ страненных типов индуктора. Магниты Число Высота в мм . . . . 2 80 2 140 4 140 5 144 К К& где ds, ds&—элементы длины контуров, е— угол между ними, R—их расстояние. Так, два параллельных провода на расстоянии d друг от друга и при длине I имеют взаим­ ную индуктивность I При l » d эта ф-ла упрощается: d 8 Якорь м-?JJ 1 ^^^^• ю-* н , 48 88 51 100 38 46 44 47,5 Диам. в мм . . Число витков . . . . 5 600 3 680 3 300 2 100 0,17 0,10 0,22 0,27 Диам. проволоки 365 570 Сопротивл. обмотки . 200 110 . . . . 1 : 6,2 1 : 4,8 1 : 7 1 : 5,5 5002 10002 1 5002 56 47 40 62 48 39 110 88 72 90 62 45 50 300 5,2 Зубчатая передача Сипа тока в тпА ври 3 об/ск. ручки и при нагрузке: М = 21 [In ю-» н M = 2l [ i n | - 1 + f ] • Ю- Н . Взаимная И. двух параллельных, конаксиальных колец с круглым сечением, распо­ ложенных на расстоянии х друг от друга, определяется по ф-ле: М ~4лу VAa • 10г» Н , При нагрузке в 2 Вес в кг 50 75 50 1500 1 000 1 300 1,2 2,0 3,87 П р и м е ч а н и е . Напряжение холостого хода И. около 120—150 V .