* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

121 ИНД УКТИВНОСТЬ Длинные катушки D 1 L 122 Короткие катушки 1 D L DN* L И Н Д У К Т И В Н О С Т Ь , физич. величина, я в ­ ляющаяся мерой электромагнитной инерции данной системы. Рассмотрим два контура 1 и 2, по которым проходят соответственно токи силою 1 и 1 . Тогда энергия маг­ нитного поля W , создаваемого этими кон­ турами, г г m DiV* 0,000 0,946 1.816 2,617 3,355 4,038 4,670 5,257 5,804 6,315 6,795 L IN* W m = Ьг1 + М1х1г l t a + ЬЦ . г Коэфф-ты L L называются и н д у к т и в н о с т я м и , или к о э ф ф и ц и е н т а м и с а ­ м о и н д у к ц и и , контуров 1 и 2. Коэфф. М называется в з а и м н о й и н д у к т и в ­ н о с т ь ю этих двух контуров, или их ко­ эффициентом взаимной индукции. Отсюда э н е р г е т и ч е с к о е о п р е д е л е н и е И. контура 1: И. L равняется удвоенной маг­ нитной энергии, создаваемой контуром 1 при прохождении через него тока силою в 1 А. При отсутствии железа (^4=Const) энергетич. определению И. тождественны два других. 1) Д и н а м и ч е с к о е определение: И. контура равняется электрич. напряжению е ., индуктируемому в контуре (эдс самоин­ дукции), деленному на скорость уменьшения силы тока в контуре: t 0 0,0 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 1,0 0,0000 0,0946 0,3633 0,7851 1,3421 2.0188 2,8018 3,680 4,643 5,684 6,795 1,0 0,9 0,8 0,7 0,6 0,5 0,4 0,3 0,2 0,1 0,0 6,795 7,293 7,872 8,554 9,371 10,373 11,643 13,333 15,783 20,067 оо 6,795 8,103 9,840 12,220 16,618 20,746 29,107 44,44 78,91 200,67 ао 2) Плоская катушка, имеющая N витков, внешний диаметр D, внутренний—d, высоту h«UD+ d D d). 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 3,485 4,278 5,256 6,429 7,823 9,487 d^ D 0,6 0,7 0,8 0,9 1,0 oo ер. -p^i 11,507 14,044 17,458 22,871 dt 3) Круглое кольцо. Число витков N (фиг.). Ь = ^2лБ{1п^[1 0,11(^) ]+ а 2) С т а т и ч е с к о е о п р е д е л е н и е : ин­ дуктивность контура равняется магнитному потоку Ф, окружающему этот контур, делен­ ному на силу тока г в контуре: I&cm. i~ -1,75-0,0095 ft)*}. Аналогичные определения можно дать и для взаимной И. При наличии железа ц не оста­ ется постоянным, и различные определения И. не являются эквивалентными. Знание индуктивности чрезвычайно важ­ но для расчета линий передачи, электро­ магнитов, колебательных контуров, слож­ ных антенн и т. д. Существует весьма боль­ шое число ф-л и таблиц, дающих возмож­ ность определять И. системы. Общей осно­ вой для расчета индуктивности Может слу­ жить формула, дающая магнитную энер­ гию контура dt ../ 4) Петля из прямого и обратного цилинд­ рических проводов на расстоянии d друг от друга. Диаметр проводов г. i - о д а * $+0,1 5) Две параллельные полосы прямоуголь­ ного сечения Ь х h, расстояние между вну­ тренними поверхностями к-рых равно d(d|| Ь). ? = z [ 2 ( 2 + ?) ln(/i+2b + d ) - 4 ( l + g 2 2 • In (h+ b + d)+2 {-J In (h + d) - 4 In (h + &)] • Если dsO, то 2,-81-1п(1 i s Bib h +Ъ + й ^). (1) Если, кроме того, b<&h, то В случае линейного контура, образуемого проводом, поперечные размеры которого не­ значительны по сравнению с длиной, фор­ мула (1а) упрощается и принимает вид: cos в-ds-ds& Здесь т — объем, занимаемый данным конту­ ром, dx, dx&—элементы объема в этом конту­ ре, В—расстояние между ними, i, i&—значе­ ния векторов плотности тока соответственно в местах, занимаемых I элементами объема dx к dx&, и ц — прони­ цаемость. Интеграция " *~ производится дважды по всему объему т. Если плотность тока распределена равномерно по контуру, то формула упрощается и принимает следую­ щий вид: и ы к к кк где dr, dr&—элементы данного контура К, R—их расстояние, е—угол между dr и dr&. Интеграция выполняется дважды по всему контуру К. 6) Д л я окружности радиуса а при цилин­ дрическом проводе с диаметром 2г L = 4яа [(1 + In Щ + ? -1,75] • 1 0 - Н . 9 W m = i^Jdr&J^ ^n. т co ( 1 а ) Приведем данные для индуктивности L некоторых контуров. 1) Тонкая катушка, имеющая N витков, высоту I, диаметр D, толщину s<&l (fi=l). 7) Д л я квадрата, сторона которого а L = 8а (in ? + I - 0,774 + /*д) • Ю " Н, где d=0,25 при постоянном токе.