* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

КИНЕТИКА чены н а в с е х т р е х и н ф л ю е н т н ы х л и н и я х о д и ­ наковыми буквами. Д л я построения всех этих инфлюент достаточно найти мгновен­ ный ц е н т р 54, к - р ы й л е ж и т н а п е р е с е ч е н и и п р я м ы х AD и СВ. Н а ф и г . 13 п о к а з а ­ но п о с т р о е н и е и н ­ флюентных линий для различных стержней балочной фермы п р и помощи мгновенных цент­ ров вращения; все масштабы выписа­ ны на чертеже. Н а ф и г . 14 п о к а з а н о применение непо­ лярного плана ско­ р о с т е й д л я т о й л*е цели. Части а и б фигуры представ­ л я ю т собою и н ф л ю ентные линии уси­ лия в раскосе D соответственно п р и езде п о н и з у и п о ­ верху; заштрихо­ ванное ж е звено считается неподвияеным. И з о б р а ж е ­ ние 4& т о ч к и 4 п о м е щ а е м в т о ч к е 2; и з о б ­ ражения всех остальных узлов строятся без в с я к о г о т р у д а ; к а к в и д н о п о н а д п и с я м , целый р я д и з о б р а ж е н и й с о в п а д а е т м е ж д у собой. С б л и ж е н и е т о ч е к 4 и 1 в ы р а ж а е т ­ с я п р о е к ц и е й в е к т о р а 4&4 н а н а п р а в л е н и е , п е р п е н д и к у л я р н о е к D, т . е . v —X sin q>, г д е Я—длина п а н е л и и <р—угол н а к л о н а р а с к о ­ са -D к п о я с у . О т с ю д а п о л у ч а е м м а с ш т а б : Я s i n <р = 1. x ХИМИЧЕСКАЯ 170 перемещений узлов и узловых перемещений стержней в рамных сооружениях. Д л я ре­ ш е н и я этой задачи следует поместить во всех без исключения у з л а х с о о р у ж е н и я шарниры, считать все стержни абсолютно жесткими и д л я полученной т . о . кинематич. цепи построить план скоростей. Если цепь имеет п степеней свободы, то следует в з я т ь п независимых д р у г от д р у г а в о з м о ж н ы х перемещений и д л я каждого и з н и х по­ строить отдельный план скоростей. И з этих планов и определятся графически линей­ ные и узловые перемещения, ф и г у р и р у ю ­ щие в статически неопределимой задаче п р и р е ш е н и и ее п о м е т о д у д е ф о р м а ц и й . Д р у г о е более в а ж н о е применение з а к л ю ­ чается в чисто графическ. решении статичес­ ки неопределимых рамных сооружений. П о известной теореме Мора, перемещение л ю ­ бой т о ч к и с т е р я а ш п о л ю б о м у н а п р а в л е н и ю м. б. представлено к а к изгибающий момент от ф и к т и в н о й н а г р у з к и , в ы р а ж а е м о й эпю¬ р о й -gy, г д е М—действительный изгибаю­ щий момент в любой точке. Эта ф и к т и в н а я нагрузка должна считаться приложенной к к а ж д о м у э л е м е н т у ds п о е г о о с и и и м е т ь направление, параллельное интересующему нас перемещению. С изменением направле­ н и я перемещения необходимо соответствен­ но п е р е м е н и т ь и н а п р а в л е н и е в с е х ф и к т и в ­ ных сил. Фиктивная нагрузка действует н а ф и к т и в н о е сооружение: в неподвижной точ­ ке данного соорулсения фиктивный изги­ бающий момент р а в е н н у л ю ; в неподвилсном (защемленном) сечении ф и к т и в н а я п о ­ перечная сила равна нулю. Фиктивное со­ о р у ж е н и е , получаемое н а этом о с н о в а н и и , имеет ш а р н и р ы в т о ч к а х , соответствующих неподвижным точкам действительного сооруягения, и свободные к о н ц ы — в защемлен­ ных концах действительного сооружения. Построение эпюры моментов сводится к уравновешиванию фиктивной нагрузки на фиктивной кинематич. цепи и л и на фиктив­ ном дисковом мн-ке. Лит.: Р а б и н о в и ч И . М., Кинематич. метод в строит, механике в связи с графич. кинематикой и с т а т и к о й п л о с к и х ц е п е й , M . , 1928. Т и м о ш е н к о С. П . , К у р с статики с о о р у ж е ­ н и й , Л . , 1926; П р о к о ф ь е в ! . П . , Т е о р и я с о о р у ­ ж е н и й , ч . 1, M . , 1926; М ю л л е р - Б р е с л а у Г., Г р а ф и ч . с т а т и к а с о о р у ж е н и й , т . 1, п е р . с н е м е ц к о г о , 2 и з д . , с т р . 391—453, С П Б , 1908. И . Рабинович. Вертикальная скорость v r p т о ч е к 5, 9, 13 В точs i n <р р а в н а 55& = 99& = 13 — 13& = Х= } - . ке А п о л у ч а е м о р д и н а т у 16 -16& = ^Mnv • В остальных у з л а х ординаты инфлюенты г равны нулю. Т. о. получается зигзагообраз­ н а я и н ф л ю е н т а ( ф и г . 14, а ) , у к о т о р о й к р а й ­ н я я правая ордината равна нулю, а край­ н я я л е в а я = - ,т~-. П о с л е э т о г о и з м е н я е м н е 2 Sin (р подвижное звено, д л я чего достаточно про­ вести о с ь а б с ц и с с т а к , ч т о б ы к р а й н и е о р ­ динаты обратились в нуль. П р и м е н е н и е к и н е м а т и к и к р е ш е н и ю с т а т и ч е с к и н е о п р е ­ д е л и м ы х з а д а ч . Простейшее примене­ ние заключается в определении л и н е й н ы х пс ретич. химии, и з у ч а ю щ а я с к о р о с т и х и ­ мич. р е а к ц и й . В основе опытной методики э т о г о и з у ч е н и я леясит о п р е д е л е н и е к о н ц е н ­ трации прореагировавшего либо п о я в л я ю ­ щегося вещества в функциональной зависи­ м о с т и от в р е м е н и . Р а з л и ч а ю т к и н е т и к у о бр а т и м ы х и н е о б р а т и м ы х реакций. К необратимым относятся те р е а к ц и и , к-рые практически протекают л и ш ь в одном напра­ в л е н и и ; э т о имеет место в с л у ч а я х , к о г д а продукты, к-рые образовались в результате химич. процесса, у д а л я ю т с я из сферы реак­ ции и тем самым л и ш а ю т с я возможности об­ ратного взаимодействия, и л и когда обрат­ н а я реакция протекает лишь с незначитель­ ной скоростью. В случае обратимых реак­ ц и й п р о д у к т ы в с т у п а ю т м е ж д у собой в о в з а ­ имодействие, д а в а я исходные вещества; п р и КИНЕТИКА Х И М И Ч Е С К А Я , отрасль тео-