* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

487 МАКУЛАТУРА 488 2) З а к о н и н д у к ц и и . Э л е к т р и ч , н а ­ пряжение обхода вдоль замкнутого контура р а в н я е т с я м а г н и т н о м у с п а д у , т . е. скорости уменьшения магнитной индукции через поверхность, окаймленную данным к о н т у р о м {см. Индукции закон). Этот з а к о н в ы р а ж а е т с я ф-лой: (3) п л и в д и ф е р е н ц и а л ь н о й форме д л я вижных тел: ; rotJE = - ^ и п р и отсутствии ж е л е з а непод­ (За) не щюисходит, и напряженность магнитного поля определяется из ур-ия: где о 8 —~ е/лК П 0 • скорость распространения электромагнитного возмущения, равная ско­ р о с т и с в е т а в д а н н о й с р е д е . См. Электро­ динамика. Лит.: T а м м И . В . , Основы теории электричест­ в а , т . 1, M . — Л . , 1925; М и т к е в и ч В . Ф . , Ф и з и ­ ч е с к и е о с н о в ы э л е к т р о т е х н и к и , ч . 1, M . — Л . , 1928; M a x w e l l с , A T r e a t i s e on E l e c t r i c ! t v and Mag­ n e t i s m ; O x f o r d , 1904; A b r a h a m M . , T h e o r i e d . E l e k t r l z i t a t , 7 A u f l . , B . 1, В . — L p z . , 1923; С о h n E . , D a s E l e k t r o m a g n e t i s c h e F e l d , 2 A u f l . , В . , 1927; E m d e F r . , Auszflge aus J a m e s C l e r k M a x w e l l s E l e k t r l z i t a t u . Magnetismus, B r s c h w . , 1915. Я. Ill ляльрейи. т&Е = -рП?р 8 г (ЗЬ) Здесь: U^-проницаемость вакуума, равная 1,25601 • 10~ генри/см; ^—относительная проницаемость; 2J—вектоу индукции в вольтс е к у н д а х н а см ; Ф-—поток в е к т о р а В, в ы р а ­ ж е н н ы й ^ .вольтсекундах. В ортогональной к о о р д и н а т н о й системе ОХ , ОХ , ОХ у р - и е (ЗЬ) п р и н и м а е т в и д : • 2 х 2 3 ,дн dx dx дЕ , г z a х dt Ox dEi (3c) _ П р и стационарных явлениях 0, т а к что получаем ур-ие: ; Г О ! В = 0. В е к т о р В м . б. в ы р а ж е н в э т о м с л у ч а е к а к г р а д и е н т с к а л я р н о г о п о т е н ц и а л а . И з (3) следует: . . . d i v Ц = 0, и л и d i v В = Const. : Эта постоянная р а в н а н у л ю , т а к что d i v JB = 0. (4) Энергия электромагнитного поля связана с распределением в пространстве векторов электрич* и м а г н и т н о г о поля> П л о т н о с т ь энергии электрич. п о л я (безразлично, бу­ д е т л и д о л е с т а т и ч е с к и м и л и нет) о п р е д е ­ л я е т с я п о ф-ле: 1 «• -= BD ваттсекунд/сле . (5а) Плотность энергии магнитного поля п р и отсутствии, ж е л е з а определяется по ф-лё: iv = B L B в а т т с е к у я д / о и * . (5Ь) Е m 3 М . у . (1)—(5) д а ю т п о л н о е о с н о в а н и е д л я построения теории электромагнитного, поля в неподвижных изотропных телах. Интегри­ рование этих диференциальных ур-ий при­ водит к волновому дйференциальному ура­ в н е н и ю : е с л и в з я т ь р о т о р от о б е и х ч а с т е й у р - и я ( l b ) и подставить в п р а в у ю часть зна­ ч е н и е r o t В и з (ЗЬ), т о п о л у ч и т с я : rot rot Ц = Я rot В + rot ^ = •= — Я/г Л Т а к к а к в однородной среде d i v ? T = 0 , r o t r o t 1Г = -уШ, следовательно то Этс—ур-ие затухающей волны. В диэлек­ т р и к а х Я = 0 , так что поглощения энергии М А К У Л А Т У Р А , с м . Бумажный брак. •МАЛАКОГРАФ, см. Малакометрия. М А Л А К О М Е Т Р И Я , отдел и з м е р и т е л ь н о й физики, к-рый количественно устанавливает степень мягкости (консистенцию) п о л у ж и д ­ к и х тел; наибольшее практическое значение М. получила при испытании битуминозных веществ, малярных красок, жиров и мазей, пластических масс, цементного теста, зама­ з о к . Абсолютно твердое тело механики к а к система, о к а з ы в а ю щ а я бесконечно большое сопротивление всякому ннедряющбмуся в нее т е л у , и совершенная жидкость гидроди­ н а м и к и к а к с и с т е м а , н и с к о л ь к о не п р о т и в о ­ действующая подобному внедрению, долж­ н ы рассматриваться в качестве отвлеченно мыслимых пределов, между к-рыми распола­ г а ю т с я все ф и з и ч . т е л а . С и л а с о п р о т и в л е н и я , возникающая при вхождении в простран­ ство, занятое нек-рым другим телом, может получать весьма различные значения; если она велика, то тела располагаются обыкно­ в е н н о в п о р я д к е ее в о з р а с т а н и я , и т о г д а г о ­ ворят о твердости тела, а процессы, устанав­ ливающие степень консистентности, относят к склерометрии (см.); напротив, если она м а л а , т о соответственные тела располагают­ с я в п о р я д к е ее у б ы в а н и я , и т о г д а к о н с и ­ стенция тела характеризуется преимуще­ ственно в терминах мягкости, процессы ж е , к - р ы е п о з в о л я ю т у с т а н о в и т ь с т е п е н ь консис т е в Ш о с т и , о т н о с я т к М. П о с у щ е с т в у не­ л ь з я провести твердую т р а н й н у между испы­ таниями склерометрическими и испытания­ ми малакометрическими, и склер ометрич. измерения могут даже непосредственно при­ меняться в целях малакометрических; так н а п р . , о п ы т а м и в Отделе м а т е р и а л о в е д е н и я Всесоюзного электротехнич. ин-та (ВЭИ) выяснено, что испытанием на твердость по Е р и н е л ю удобно устанавливать консистентность озокеритов и церезинов, представляю­ щ и х иногда д а ж е полужидкие массы; но ко­ нечно это делается при незначительных дав­ л е н и я х . В з а в и с и м о с т и от ф о р м ы и р о д а внедряющегося тела, быстроты и глубины внедрения и некоторых других условий ха­ р а к т е р и с т и к а м я г к о с т и ( и л и соответственно твердости) получает разные количественныё з н а ч е н и я , и данные, полученные одним спо­ собом и с п ы т а н и я , н е т о л ь к о п о ч и с л о в ы м значениям, но и по взаимному соотношению и п о р я д к у п о с л е д н и х м о г у т не соответство­ вать таковым ж е , полученным при других условиях испытания. Характеристика мяг­ к о с т и ( и л и с о о т в е т с т в е н н о твердости) п р е д -