* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

397 МЛГЛЕТОСТРИКЦИЯ 398 нитным двойным лучепреломлением, я в л я ю ­ щ и м с я неизбежным следствием эффекта Зее­ мана, существует магнитное двойное луче­ п р е л о м л е н и е с о в е р ш е н н о д р у г о г о т и п а (эф­ фект Коттона и Мутона), весьма близкое п о с в о и м особенностям к э л е к т р о о п т и ч . э ф ­ ф е к т у К е р р а (см. Керра эффект). П р и п о ­ перечном наблюдении р я д органич. ж и д ­ костей, о б н а р у ж и в а ю щ и х большой эффект К е р р а , вместе с тем с т а н о в и т с я с л е г к а д в о якопреломляющим и в магнитном- поле. Э ф ф е к т очень м а л и о б н а р у ж и в а е т с я т о л ь к о весьма чувствительными методами. Возни­ к а ю щ а я разность показателей преломления ( д л я с л о я т о л щ и н о ю в 1 см) fin - / л = С Ш (19) (С —постоянная, характерная для данного в е щ е с т в а ) , т . е. п о д ч и н я е т с я т о м у ж е з а к о ­ н у , к а к и эффект К е р р а . Д л я н и т р о б е н з о л а С п р и 20° р а в н о + 2 , 4 - 1 0 , д л я м о н о бромнафталина + 2 , 3 - Ю , д л я сероуглеро­ д а - 0 , 4 2 - Ю . К а к и эффект К е р р а , эффект К о т т о н а и М у т о н а с и л ь н о з а в и с и т от т е м ­ пературы. Д л я объяснения эффекта Коттона и Му­ тона может быть полностью использована современная теория эффекта К е р р а . К а к у ж е упомянуто, в отношении парамагнитно­ го в р а щ е н и я помимо прецессионного д в и ж е ­ н и я атома магнитное поле может п р о я в л я т ь еще ориентирующее действие. П о д в л и я ­ нием п о л я может происходить намагничи­ вание анизотропных молекул, различное в различных н а п р а в л е н и я х . Вследствие этого анизотропные молекулы будут стремиться стать по направлению п о л я . Т а к о м у стрем­ лению противодействует тепловое движе­ н и е м о л е к у л : чем t° н и ж е , тем о р и е н т и р о в к а б у д е т более в ы р а ж е н н о й . П о м и м о н а в о д и м о ­ го м о м е н т а в м о л е к у л а х м о г у т с у щ е с т в о в а т ь готовые магнитные моменты, не з а в и с я щ и е о т п о л я , т а к ж е способствующие ориенти­ р о в к е . Д о известной степени моделью та­ кой теории ориентировки может служить большое магнитное двойное лучепреломле­ ние в коллоидальных растворах солей ж е ­ л е з а , о т к р ы т о е М а й о р а н о й (эффект М а й о р а ­ н ы ) . В этом с л у ч а е м а г н и т н о е п о л е д е й с т в у ­ ет не н а м о л е к у л ы , а н а с р а в н и т е л ь н о б о л ь ­ шие частицы из ферромагнитного вещества. Ма г н е т о о п т и ч е с к и й эффект К е р р а . Влияние магнитного п о л я на п р е л о м л е н и е с в е т а в среде д о л ж н о п р и н ц и ­ пиально сказаться и на отражении света, п о с к о л ь к у т е о р е т и ч е с к и п р е л о м л е н и е и от­ ражение неразделимы. Такой магнетооптич. э ф ф е к т о т р а ж е н и я н а й д е н К е р р о м в 1877 го­ д у п р и о т р а ж е н и и света от м е т а л л и ч е с к и х ферромагнитных зеркал в магнитном поле. П р и наложении поля меняются фазы и ам­ плитуды компонентов падающего света. Д л я наблюдения эффекта при нормальном па­ дении применяется следующая установка (фиг. 5). П о л я р и з о в а н н ы й н и к о л е м N л у ч с в е т а о т р а ж а е т с я от с т е к л я н н о й п л а с т и н к и р, п р о х о д и т ч е р е з п р о б у р а в л е н н ы й п о л ю с м а г н и т а , о т р а ж а е т с я от ф е р р о м а г н и т н о г о з е р к а л а ? и проходит обратно через пла­ стинку р и николь N к наблюдателю. Н а ­ блюдение эффекта именно на ферромагнит­ ных металлах связано с огромной величи­ н о й постоянной Верде у последних (QM. табл. 2 а О Т т - 1 2 т - 1 2 - 1 2 t 2 н а ст. 393 — 394). П р и с и л ь н о м н а м а г н и ч и ­ вании зеркала при отражении происходит вращение плоскости поляризации против вращения тока, возбуждающего электромаг­ н и т , и о д н о в р е м е н н о свет с т а н о в и т с я с л е г к а эллиптически поляризованным. Опыт пока- Фиг. 5. зывает, что величина эффекта в р а щ е н и я а п р о п о р ц и о н а л ь н а н а м а г н и ч и в а н и ю I, а н е п о л ю Н: а = Ы. (20) П р и косом падении лучей эффект становится значительно больше и сложнее. Теория, в значительной мере только формальная, дана Друде, Гольдгаммером и в наиболее пол­ ной форме& Фохтом. Д л я исчерпывающей теории явления нехватает полной теории ферромагнетиков. Лит.: Х в о л ь с о н О . Д . , К у р с ф и з и к и , т . 5, В . , 1923; В в е д е н с к и й Б . А . и Л а н д с б е р г Г. С , Современное учение о магнетизме, M . — Л . , 1929; M u 1 1 е г - Р о u i 1 1 е t , L e h r b u c h der P h y s i k , 11 A u f l . , В . 2, H . 2, Т . 2, B r s c h w . , 1929; V o i g t W . , Magneto- u . E l e k t r o o p t i k , L p z . , 1908; H a n d b u c h d . E l e k t r i z i t a t u . Magnetismus, h r s g . v . L . G r a e t z , В . 1, L p z . , 1918; H a n d b u c h d. R a d i o l o g i c , B . 6, L p z . . 1925; В а с k E . u . L a n d e A . , Zeemaneffekt u . M u l t l p l e t t s t r u k t u r d. S p e k t r a l l i n i e n , В . , 1930; Z e ^ m a n P., Researches i n M a g n e t o - O p t i c s , L . , 1913; W o o d R . , P h y s i c a l O p t i c s , N e w Y o r k , 1921; F r e n k e 1 J . , Z u r T h e o r i e des F a r a d a y e f f e k t e s , « Z t s c h r . f. P h y s . » , B e r l i n , 1926, 36, p . 215. С. В а в и л о в . МАГНЕТОСТРИКЦИЯ, изменение р а з м е ­ ров ферромагнитных тел (железо, кобальт и никель) при помещении и х в магнитное поле. П р и продольном намагничении желез­ ных стержней длина и х увеличивается п р и з н а ч е н и я х п о л я м е н ь ш и х 100 г а у с с о в , а з а ­ тем н а ч и н а е т у м е н ь ш а т ь с я , п р и ч е м и з м е н е ­ ние длины стремится к предельному значе­ н и ю , р а в н о м у 5-10 -+7-10~ всей д л и н ы . Кобальт в холодном состоянии укорачива­ е т с я п р и с л а б ы х п о л я х (до 150 г а у с с о в ) , в б о ­ лее сильных п о л я х наблюдается удлинение. Раскаленный докрасна кобальт укорачивает­ с я при всех значениях поля. Наиболее резко М. в ы р а ж е н а у н и к е л я (максимальное изме­ н е н и е д л и н ы д о с т и г а е т 40-10~ всей д л и н ы образца), причем п р и всех значениях поля происходит укорочение. Сплавы железа с ни­ келем дают удлинение при содержании ни­ к е л я не более 80%, п р и большем количест­ ве н и к е л я в о з н и к а е т у к о р о ч е н и е . В е л и ч и н а удлинения в чистых металлах п р и п о л я х средней силы пропорциональна к в а д р а т у н а ­ м а г н и ч е н и я ; от з н а к а п о л я в е л и ч и н а и з н а к М. не з а в и с я т . В к р и с т а л л и ч . ф о р м а х М. р а з ­ л и ч н а по направлению к р и с т а л л и ч . осей. П р и одновременном продольном и ц и р к у л я р ­ ном намагничении стержень испытывает за­ кручивание. Кроме изменения длины при М. наблюдается т а к ж е небольшое изменение о б ъ е м а ф е р р о м а г н е т и к а (от 1 - 1 0 д о 2-10 * всего объема), причем кобальт уменьшает свой объем, ж е л е з о ж е и н и к е л ь увеличивают е г о . С п л а в ы ж е л е з а с н и к е л е м даЮт б о л ь ш е е у в е л и ч е н и е о б ъ е м а (до 60-10~ ), у м е н ь ш а ­ ющееся с возрастанием содержания никеля. _в в в -6 в