* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

МАГНЕТО В магнето высокого н а п р я ж е н и я обычно Ь = 0,015 4 - 0,008 Н , R - - 1 0 0 Q, R = ~ 10 000 Q, C = 0,08 4 - 0,25 j * F , C = 200+-300 (*f*F; п р и этих условиях эти корни получаются обычно мнимыми и они м . б. представлены в виде: г x 2 t 8 386 5. — З н а ч е н и я к о э ф - т о в «1 : <»2 Табл. а:в F F& и F&. г 1 шш - а + j & i f i , г -0,0 -0.1 -0 2 -0,3 -0.4 -0,6 -0.6 -0,7 -0.8 -0,9 -1,0 1,000 0,863 0,760 0,681 0,621 0.576 0,529 0,511 0,488 0,470 0,456 0,0 0,1 0.2 0,8 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 1,0 1,000 0,744 0,666 0,597 0,543 0,500 0,465 0,435 0,410 0,887 0,368 z =- а t х 2 г t Здесь а и а выражают затухания, a f и / — ч а с т о т ы колебаний. В конечном резуль­ тате, напряжение во вторичной цепи приоб­ ретает следующее выражение: Г = В & е ^ s i n (Щ - д ) - В " е sin(2jrf -a ), где <5 и б — с д в и г и ф а з . П о с л е д н я я ф - л а п о ­ казывает, что напряжение во вторичной це­ п и представляется двумя затухающими к о ­ л е б а н и я м и , причем одни колебания совер­ ш а ю т с я с большой частотой и сравнительно медленно затухают, другие колебания имеют небольшую частоту и быстро затухают. К о з ф и ц и е н т ы В& и В" п р е д с т а в л я ю т п о с т о я н ­ ные интеграции, и х значения определяются на основании данных о напряжении и силе т о к а в начале процесса размыкания. Д л я п р а к т и к и имеет б о л ь ш о й и н т е р е с н а и ­ большее значение н а п р я ж е н и я , к-рое м. б. получено во вторичной цепи М . Д л я опре­ д е л е н и я этого н а п р я ж е н и я обычно пользуют­ с я упрощенными ф-лами, а именно: д л я слу­ ч а я к о л е б а т е л ь н о г о п р ~Гс с • :F, Чь • о ц е а а 1 { : a a t 2 х 2 2 Х 2 Если во вторичной цепи имеется разрядник, шунтированный сопротивлением i J , , то под­ счет м а к с и м а л ь н ы х н а п р я ж е н и й н е о б х о д и м о производить по следующим ф-лам: д л я колебательного процесса: У L&C" •F, У2т = Чь д л я апериодич. процесса: &lb F", Са& 0 адесь а к о э ф - т ы F, F& и а& определяются по ранее приведенным ф-лам; п р и э т о м ^ в м е с т о R& и С б е р у т с я С" и = 2 С" = С Формулы, вьфажаюгцие максимальные на­ п р я ж е н и я , к-рые может дать М.,показывают, что это н а п р я ж е н и е возрастает с увеличени­ ем L & и п а д а е т с у в е л и ч е н и е м С " и у м е н ь ш е ­ нием J R , поэтому увеличение емкости н а ­ пример конденсатора в первичной цепи и л и емкости во вторичной цепи п р и э к р а н и р о в а v, 3 где L —эфф. индуктивность первичной цепи, С—общая приведенная емкость, р а в н а я x Я -без емкости, В-с емкостью a 420jr>/n F Конденсатора, приооеди ценного параллельно ч раз,ояЗ*и#у С = С -4- С и, х 2 г д е г*—передаточное ч и с л о в и т к о в [>л = ^ . JF—коэф!, характеризующий затухание вол­ ны н а п р я ж е н и я ; коэф. F определяется по &-следующей ф о р м у л е : • a r c tg 200 400 600 8001000-Ю г Ф и г . 62. 4 в 8 Ю Micromhos Ф и г . 63. здесь 2L, .для случая апериодич. процесса: "1 : ° г - a , :а 2 л 2 ML 1/~Д^ i ~ ~ 22/ У 4L&2 L & C * В этихф-лах отличают:!*&—приведенное эфф. сопротивление вторичной цепи, L&—приве­ денная эфф. индуктивность вторичной цепи, а %—сила т о к а , п р и которой р а з р ы в а е т с я п е р в и ч н а я цепь. З н а ч е н и я &коэфициентов F и F& в зависимости от о т н о ш е н и й а а и — нии проводов и всей системы оказывает н е ­ желательное влияние на работу М . , снижая его в т о р и ч н о е м а к с и м а л ь н о е н а п р я ж е н и е и этим самым у м е н ь ш а я его способность к искрообразованию п р и малых числах оборо­ тов. Подобное вредное в л и я н и е оказывает т а к ж е и сопротивление утечки р а з р я д н и к а (свечи). Д л я облегчения п р о б о я м е ж д у эле­ ктродами свечи, если п о с л е д н я я вследствие образовавшегося н а и з о л я ц и и н а г а р а обла­ дает утечкой, применяется дополнительный искровой промежуток. Однако наличие до­ бавочного искрового промежутка требует в с е г д а б о л е е п о в ы ш е н н о г о н а п р я ж е н и я от М . Д л я иллюстрации в л и я н и я емкости и сопро­ тивления утечки свечи н а вторичное ма­ ксимальное напряжение магнето приведены д и а г р а м м ы ( ф и г . 62 и 63). Т . к . с в е ч и в о в р е м я работы двигателя всегда м. б. подвержены закапчиванию, то к М . высокого н а п р я ж е 13 п р и в е д е н ы н и ж е в т а б л . 5. т. 9. т. XII.