* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

373 МАГНЕТО 374 а у в е л и ч и в а е т с я и д о х о д и т д о 1,4-1-1,5. В М. с вращающимися полюсными наконечни­ ками и неподвижными магнитами и якорем о с о с т а в л я е т более 2,5 (в М . D i x i ) и 1,8 (в М. В Т Н ) . У М . с в р а щ а ю щ и м и с я с е г м е н т а м и а= 1,4 (Bosch т и п H L и F H ) , ст= 1,9—Bosch GF, Vortex. Колоколообразные магниты име­ ют, о ч е н ь б о л ь ш и е к о э ф - т ы р а с с е я н и я , т а к н а п р . , в ч е т ы р е х п о л ю с н ы х М. S c i n t i l l a э т о т к о э ф - т д о с т и г а е т 2,5. 2. Н а в е д е н и е н а п р я ж е н и я в о б ­ м о т к е я к о р я во в р е м я холос­ т о г о х о д а . П р и вращении подвижных ча­ стей м а г н и т н о й с и с т е м ы М . в обмотке я к о ­ р я , вследствие изменения магнитного пото­ к а в сердечнике его, наводятся напряжения, в р а щ а ю щ и м и с я 2 полюсными башмаками остается постоянной. В этом с л у ч а е общее с о п р о т и в л е н и е + отсюда Л 23 « . Д в 2<5l_0-a+yJ& ri Г(/?-а)/П При (} SI у т . & е. в этом с л у ч а е к р и в а я и з м е н е н и я Я в з а в и с и м о с т и от а п р е д с т а в л я е т ч а с т ь г и п е р ­ б о л ы (фиг. 4 1 ) . В т а б л . 4 п р и в е д е н ы з н а ч е н и я X д л я р а з л и ч н ы х у г л о в a. а а Табл. 4.—Зависимость Я Л от а д л я M. с к о м м у т а т о р а м и . 3 а г Л4(5 0 BjLrlB ДО в */* Р 3 14 & rl-B д U Р /4 Р */ Р 4 = 1 6 г-1 В 2 ПВ 6 12 " < 5 = 1 r-1-B 10& д 0 Приведенные выше кривые Д являются наиболее типичными формами измерения проводимости я к о р н о й системы в зависимос­ т и от п о л о ж е н и я п о ­ движной части маг­ н е т о . Е с л и извест­ ны зависимости А = 0 м г н о в е н н ы е з н а ч е н и я в е л и ч и н к о т о р ы х оп­ ределяются по общеизвестной ф-ле: е = — w • dt 10т. е., если в первичной цепи я к о р я имеется w витков, а во вторичной обмотке его w витков, то соответствующие эдс р а в н я ю т с я : x 2 e i = =/(«) а и Н Ь =(р(а), т т то м а г н и т н ы й п о т о к в сердечнике я к о р я может быть вычи­ с л е н п о ф о р м у л е : Ф = H -L -X . В дей­ ствительности ж е , вследствие явлений ги­ стерезиса и насыщения железных частей я к о р н о й системы, поток в сердечнике я к о ­ р я н е с к о л ь к о о т л и ч а е т с я от т е о р е т и ч е с к о ­ г о . Н а ф и г . 42 п р и в е д е н ы д и а г р а м м ы и з ­ менений магнитных потоков д л я различных • т и п о в М. Е с л и п о л ю с н ы е н а к о н е ч н и к и и м е ­ ют напуски ( у > Р ) , то н а к р и в ы х Ф = /(а), к а к в и д н о и з ф и г . 36, и м е ю т с я т о ч к и п е р е г и ­ б а и п р и подходе подвижной части магниа m m a _ W l и . ^ . 1 0 10~vV и -* d t 8 е e = - -w ^ . 1 0 - V . . й Ф а 2 2 2 8 Е с л и я к о р ь и л и п о д в и ж н а я магнитная си­ стема в р а щ а е т с я с п о с т о я н н о й у г л о в о й с к о ­ р о с т ь ю со, т о е и е м о ж н о в ы р а з и т ь в ф-ии п о в о р о т а а , т . е. г 2 е, = z — со • хю & da & 10" = т л 2 8 г d*g V; da e =-co-w da 10~ = т , 8 d0 a da V. а а а •7 H a о с н о в а н и и э т и х ф-л п о к р и в о й Ф = К ) легко построить к р и в у ю е = т • ~ . Н а фиг. 43 и з о б р а ж е н ы д в е к р и в ы е Ф = f(а) и соот­ в е т с т в у ю щ а я ей — = у)(а). Ч е м к р у ч е и з ­ меняется магнитный поток в сердечнике я к о р я , т е м б о л ь ш е п о л у ч а е т с я э д с . Обычно кривые магнитного потока характеризуют­ ся коэфициентом а da) max 1 &Uw.. -4506 0 | 45 SO /35 /80& т о - я к о р н о й с и с т е м ы к п о л о ж е н и ю , соответ­ ствующему наименьшей проводимости меж­ д у полюсного пространства, к р у т и з н а изме­ нения потока в сердечнике я к о р я умень­ ш а е т с я , а в самом м а г н и т е п о т о к н а ч и н а е т несколько увеличиваться. Ч т о касается значений коэф-тов рассеива­ н и я , т о т а к о в ы е з а в и с я т от у с т р о й с т в а м а г нито-якорной системы. У М. с вращающим­ с я якорем, у к-рых полюсные башмаки не имеют н а п у с к о в , сг= 1 , 1 5 - И ,2; п р и н а л и ­ чии напусков н а полюсных наконечниках П р и строго синусоидальной форме к р и в о й м а г н и т н о г о п о т о к а этот к о э ф и ц и е н т р а в е н единице. В М. высокого н а п р я ж е н и я кривые Ф = / ( а ) о т л и ч а ю т с я п о с в о е м у в и д у от с и ­ н у с о и д и и м е ю т более с л о ж н ы е ф о р м ы . К а ­ кими бы сложными кривыми н и в ы р а ж а л а с ь графич. зависимость магнитного потока и эдс от п о л о ж е н и я я к о р я п р и в р а щ е н и и е г о , и х м о ж н о р а з л о ж и т ь в р я д Ф у р ь е , т. е. н а основные синусоиды и высшие гармониче­ с к и е . Т . о. в а н а л и т и ч . ф о р м е к р и в ы е ф и г . 43 представляются следующими уравнениями: д л я магнитного потока: я Ф 3 а = /(«) = ф а т а х • [«»• s i n (а + 90°) 5 + + о • sin 3 (а 4-90°) + а • s i n 5(а + 90°) + . . . . ] + + Ф ЛЬгcos (а + 90°) + &з• c o s 3 ( а + 90°) + + Ь . 5 ( a + 90°) + . . . ] ; атах 6 C O S