* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
311 МИКРОФОН 312 мый диапазон расширяется от / = 80 до / = = 8 000-4-10 О О [ ] . М. при передаче речи или О музыки должен превращать звуковую энер гию & в электрическую равномерно во всем диапазоне частот, и конструкция его должна быть такова, чтобы он при этом не вносил искажений. Коэф. передачи М., т. е. отноше ние получаемого напряжения в V на зажи мах к переменному звуковому давлению в ба рах*, воздействующему на мембрану, дол жен оставаться постоянным во всем звуко вом диапазоне частот и притом при различ ных силах звука. Электромагнитные М. Простей шим и давно известным микрофоном этого типа является электромагнитный телефон. При действии звука железная мембрана колеблется с частотой звуковых колеба ний, то удаляясь, то приближаясь к полю сам постоянных магнитов, благодаря чему изменяется магнитный поток и в обмотках катушек М. индуктируется эдс. Обыкновенно применяют мембраны толщиной 0,2—0,3 мм, обладающие сравни тельно большой мас сой, а также резко вы раженными резонанс ными свойствами. М. этого типа вносят боль шие искажения и име ют малый коэф. пере W 500 600 700 дачи (см. фиг. 1, откуда частота видно, что коэф-т пе Фиг. 1. редачи сильно зависит от частоты, что и ведет к искажениям); при меняются в военном деле (форпостные теле фоны, к-рые одновременно являются и М.). За последнее время электромагнитные М . - а д а п т е р ы широко применяются так же для передачи граммофонной музыки. При этом мембрана М. а (фиг. 2) при помо щи рычага b связывается с граммофонной иглой с. При передаче игла с движется по граммофонной пластине и передает свои ко лебания мембране М. Колебания мембраны получаются столь большие, что напряя?ения на зажимах М. достигают ок. 1 V и выше. Э л е к т р о д и н а м и ч е с к и й М. Прин цип действия этого М. основан на том, что если проводник, расположен ный в постоянном магнитном поле, колеблется под действи ем звука, то в нем индук тируется эдс. На этом прин ципе построено несколько ти пов М. Практически в СССР , и за границей имеют распро странение только М.: ленточ ный и Сайкс-Раунд-Маркоии. Ленточный М., разработан ный фирмой Сименс и Гальске [ ] , состоит из рифленой алю миниевой ленты (см. Громко говоритель, фиг. 7). Под дей ствием звука лента колеблет ся в сильном магнитном поле, и на ее кон цах образуется эдс. Последняя очень мала (имеет несколько p.V), поэтому после тако го М. ставится усилитель в несколько каска дов, и включение М. к усилителю произво2 & 3 дится через трансформатор с коэф. трансфор мации не менее 1:100. Ленточный М. пере дает широкий диапазон частот от / = 30 до / = 7 0 0 0 [ ] (фиг. 3), и кроме того напряжение на его зажимах прямо пропорционально 4 ш го 50 100 200 500 1000 2000 частота Фиг. 3 . 5000 10000 величине звукового давления, действующе го на ленту; поэтому он практически при передаче не вносит искажений и получил большое применение в радиовещании. М. сист. Сайкс-Раунд-Map кони [ ] имеет применение в СССР и за границей (изгото вляется Всесоюзным электротехнич. объеди нением, фиг. 4 ) . В кольце&ом междуполюс ном пространстве горшкообразного электроМ1гнита (Topfmagnet) а находится плоская кольцевая катушка Ь, состоящая из вит ков тонкой проволоки, проклеенных резино вым раствором, и являющаяся т. о. упру гой мембраной. Ка тушка висит свобод но между полюсными наконечниками и ко леблется под дейст вием звука. Так как, в противоположность ленточному микро Фиг. 4. фону, здесь имеется большое количество витков, то можно от катушки мембраны подать напряжение не посредственно на сетку усилительной лампы без трансформатора, что является большим преимуществом. У г о л ь н ы е М. Наиболее простым, чувствительным и давно известным М. этого класса является угольный М. В принципе он состоит (фиг. 5) из двух угольных элек тродов: а — неподвижного и Ъ — мембраны, между которыми насыпаны угольные зерна. В спокойном состоянии сопротивление М. между электродами равняется i ? и в цепи течет ток 5 0 CD (пренебрегая малым сопротивлением бата реи и катушки). При возбуждении слабым, чисто синусоидальным током частоты со со противление возрастает и колеблется около величины R>R , по закону Я + г s i n соt, и сила тока выражается так: 0 I = Е * Бар=дина/см2. где г — амплитуда переменного сопротивле ния. Это выражение можно разложить в ряд R + г s i n tot , (2) w