* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
80S ОБЪЕМНЫЙ ЗАРЯД 806 характерна независимостью тока I от Т и пропорциональностью / величине 7 | («за кон трех вторых»): I=a-Vt, причем эта зависимость должна соблюдаться д л я элек тродов любой формы. Константа а вычис лена д л я : 1) плоских электродов с взаим ным расстоянием х и площадью S а=— Л/~-&2) для цилиндрических (теоретически беско нечно длинных) длины I и радиуса анода г а 20<; ~<500 порядка всего 3—9% (в сторону недооценки 1 ), тогда к а к , считая ? = 1, мы делаем приблизительно ту ж е ошибку, но противоположного знака. Величина х здесь сказывается только на уменьшении г , т. е. на величине /? , следовательно очень незна чительно. Точное выражение д л я тока на единицу длины дает здесь: г 2 а т к 2 2=1,468.10-ь{7-7 где V m д а + ^ 1 п ^ } ^ , определяется из (1), а Т ~ 9 m & 7рг & нейтрализация О . з . положительными иона ми поэтому способны чрезвычайно повы ^ /~2hf сить крутизну и находят себе применение = у - ^ - ( я — газовая постоянная, отнесен в кенотронах («газотронах») с парами ртути. ная к 1 молекуле), крайне усложняет рас Благодаря низкому ионизационному потен чет и даже не приводит к замкнутым сколь циалу (см.) ртути (10,4 V) ток в таком газо ко-нибудь простым ф-лам. Так, для плоских троне достигает насыщения примерно при электродов полное решение (Лангмюр) дает этом ж е , сравнительно очень низком напря ся при помощи некоторой функциональной жении, что очень выгодно в эксплоатации зависимости у между вспомогательными ве в виду уменьшения потерь. Аналогичное предложено д л я усилитель личинами ных ламп, однако повидимому пока без тех ? = А(х - х ) = 9,180 • Ю • Т1 • Л (ж - х ) нического успеха. В этих случаях необходи и ма особо тщательная дозировка количества TT( ~~ >») ( >» ™ ^ i n — см- выше) положительных ионов во избежание появ в виде ? = у>(>?); Д функции у> Лангмюром ления положительных зарядов на сетке. При дана таблица (см. литературу). Самое вы этом нужно заметить, что каждый тяжелый числение приходится вести при предположе ион благодаря своей малой подвижности нии, что для катода Т = 0 и ж = 0, по сле способен скомпенсировать действие сотен и дующей схеме: 1) по данным лампы и Т ка тысяч (смотря по молекулярному весу иона) электронов. Д л я указанной цели нельзя при тода устанавли ается ток насыщения 1 /, 2) по (1) определяется V и далее значение менять газов, образующих пленки на като де или на стенках, поэтому кроме Hg при г] для катода щ = In - у " ; 3) по щ в табли менимы только инертные газы (наполнение це для у находится ? ; 4) получаются выра ламп парами Na и К преследует иные цели). » жения Ах = §-$ и V = 8,62 • 10~ Т (?7 - t/ ); Следует резко отличать достигаемое таким 5) подставляя х = х (анода), получаем ? обр. усиление электронного тока из-за ней для анода и по таблице у — г д л я анода, и трализации объемного заряда от усиления * из него V . Т. о. перебирая различные I, со тока, благодаря присоединению в сильно ставляем зависимость I , F; таким ж е обра газовых лампах после ионизации газа тока зом можно получить и V или д в функции положительных ионов. В различных газо х д л я 1=Const и F=Const. В частности мо вых выпрямителях (с Аг, Не, Hg), у ко жет быть найдено и х , хотя д л я нахожде торых один электрод малых размеров (анод ния I , V это не необходимо: дляж = х име¬ при прохождении тока) помещен в глубине ем V= V и потому г? = 0, а также и ? = 0, узкого пространства с непроводящими стен или = [ - | ] (конечно > 0 ) ; аз зависит к а м и , — около этого электрода, когда он от V (через I), убывая с увеличением V . становится отрицательным, образуется О . з . Разложение у> дает в первом приближении Этот О. з . из малоподвижных положитель ных ионов не допускает сколько-нибудь зна «закон / » , а во втором (для плотности чительного притока положительных ионов тока): из остального пространства (явление, обрат ное расположению О. з . в электронной лампе, У Г~*_ (У-Ут) | I 2,66 » (X — Жда) где О . з . собирается у катода, и того же зна L600, ка, что и катод) и тем уменьшает «обратный I/ j- "(^ ^ т ) Непринятие в расчет скорости вылета дает ток». Образование О. з . в областях иных, чем при F s30 У(при плоских электродах) ошиб у катода, играет значительную роль и в ки порядка до 50%. Д л я цилиндрических электронных лампах. Т а к например, О. з . электродов ошибка от той же причины при образуется между «сеткой О. з.» и управляю*26 п здесь /? —функция отношения радиусов ано да и катода и вообще (кроме ламп с подо гревом) близко к 1 (таблица /? —см. Лампа электронная; там ж е приведено и значение а для сферических электродов). Впервые «ф-лу /а» вывел Чайльд (1911), затем неза висимо от него и друг от друга Лангмюр и Шоттки. Принятие в расчет скоростей вы лета, распределенных по закону Максвелла и группирующихся около величины щ = 2 8 2 V получается порядка 0.2—0,3 V ; так как да лее V не превосходит нормально 0,5 V 7 733 m при > 0,1, то вся поправка составляет доли вольта. Существованием О. з . определяется оче видно существование конечной крутизны характеристики S = ; разрушение или же 5 т т 4 = V F x и V = V л я иас m с к 5 к k а a т т m А т a a 3 2 Л 1 а tt