* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
195 К л а с с и ф и к а ц и я д и а г р а м м НАПРЯЖЕНИЕ н а п р а в л е н н о с т и для р а з л и ч н ы х антенн. Оценка направлен. свойств антенны (для привед. максимумов) Ур-ие для горизонтальной плоскости (а—азимутальный угол) Условия наивыгод нейшего использова ния (d—расстояние м е ж д у антеннами) по по сравнению сравн. с открытой с зам антенной кнутой антен. ДЛЯ ДЛЯ ДЛЯ Система а н т е н н ы энер гии 1. З а м к н у т а я антенна (рамка или контур) 2. К о м б и н а ц и я 2 з а м к нутых антенн для од ностороннего приема: а.) п р и е м н и к в ц е н т р е б) приемник не в цен тре 3. К о м б и н а ц и я з а м к н у той и открытой ан тенн 4. К о м б и н а ц и я 2 - а н т е н ных систем с к а р д и о идной характеристи кой 2-гониометриче ских систем 5. В о л н о в а я а н т е н н а : а.) 1 = Я б) 1 = 21 в) 1 = З А 6. К о м б и н и р о в а н и е в о л н о в ы х а н т е н н (2 а н тенны) напря жения энер гии Е cos а 0,5 0,707 0,437 0,75 0,437 Е cos asin (1 + c o s a ) J » E(i + » C0Sa) d _ Я _ 1 . 1 16 & 8 0,219 0,468 0,613 0,468 естеств. фазирование d = о d l Я 6 и соответственно d l Я 2 I C 0 S Q ) 0,375 0,2i9 2Е (1 + или 2 E (1 + COS a ) s i n COS a j j J 1 J 0,165 0,406 0,33 COS a ) COS ^ ~ S i n a 0,275 0,525 0,55 COS a E . S i n Гя? nl -^(1-COSa) COS a д-(1-С03а) •COSl LA ( 1 — 0,195 0,158 0,117 1 2 0,101 0,441 0,397 0,342 0,318 0.315 0,234 1 0,202 0,39 „ E— . Тяг S i n ^r(l-COSa) L d Я (ni - s i n a l . i НАПРЯЖЕНИЕ э л е к т р и ч е с к о е или м а г н и т н о е , работа электрич. или маг нитных сил при переносе единицы положи тельного заряда (электрич. или магнитного) вдоль данного пути. Таким образом Н. есть линейный интеграл вектора напрямсениости (см.) поля: U = JН dr. (с) Н. зависит не только от положения началь ной и конечной точки, но и от самого пути. Так например, показания вольтметра, вооб ще говоря, зависят от расположения соеди нительных проводов. Необходимым и доста точным условием, чтобы это Н. не зависело от формы пути, является отсутствие зави хрений у вектора напряженности: rot JT=0. Другими словами, линейный интеграл век тора напряженности поля по любой з а м к н у т о й линии, Н. о б х о д а в поле, при этом условии должен равняться нулю: р а д и о п р и е м , « Р а д и о т е х н и к » , Н . - Н о в г о р о д , 1919—21, 8—15; K e e n В,., W i r e l e s s D i r e c t i o n F i n d i n g and D i r e c t i o n a l R e c e p t i o n , L . , 1927; W a l t e r L . , D i r e c t i v e W i r e l e s s T e l e g r a p h y , L . , 1921; M e s n у R . , Usage des cadres et radiogoniometrie, P . , 1 9 2 5 . — О н а п р а в л е н н о м р а д и о и з л у ч е н и и : « Р г о с . of the I n s t , of R a d i o E n g i n . » , N. Y . , 1928.—О направленном радиоприеме: «Jahrb.d. d r a h t l . T e l e g r . u . T e l e p h . » , В . , ab 1928. В этом случае Н. вдоль данной линии зави сит только от положения начальной и ко нечной точек данной линии и м. б. выраженокак разность значений скалярной функции, называемой потенциалом (см.) этих точек. Т. о. Н. может быть выражено в виде разно сти потенциалов только в безвихревом поле. Э л е к т р и ч е с к о е Н.—линейный инте грал вектора напряженности электрическо го поля. Международной единицей электри ческого Н. является о д и н в о л ь т . В насто ящее время для промышленных испытаний построены лаборатории, где регулярно по лучается Н. до 2 000 000 V; с другой стороны, например в тонких физических исследовани ях приходится встречать Н., измеряемые в микровольтах. В технике весьма неудобноиметь дело с Н., зависящим от пути, соеди няющего данные точки. Поэтому в большин стве случаев электрическое Н. стараются изображать в виде р а з н о с т и п о т е н ц и а л о в . Так например, при изучении я в лений переменного тока, когда вектор на пряженности поля обладает завихрениями, сплошь и рядом приходится иметь дело с электрич. Н., зависящим от пути. В этом случае обычно в цепи электрич. тока рас сматривают отдельно Н. на зажимах и вво дят понятие индуктированной эдс для того, чтобы изображать вихревое электрич. поле в виде потенциального (см. Индукции закон).