* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

191 НАПОР 192 сечения струйки до данного сечения; С— постоянная величина для всей рассматривае­ мой струйки. Все входящие в ур-ие члены имеют линейную размерность. Ур-ие выведе­ но для единицы веса жидкости. По умноясении на вес рассматриваемой частицы все чле­ ны ур-ия получат размерность работы, и каяедый член будет представлять собою опре­ деленный вид запаса энергии рассматривае­ мой частицы. Член z—геодезич. отметка по­ ложения частицы—называется г е о д е з и ­ ч е с к и м Н . и выражает запас потенциаль­ ной энергии положения данной частицы. Член — приведенная высота давления— называется п ь е з о м е т р и ч е с к и м Н . и выражает запас потенциальной энергии дав­ ления данной частицы. Сумма z + ^предста­ вляет собой Н . , выражающий весь запас по­ тенциальной энергии рассматриваемой части­ цы. Член " носит название с к о р о с т н о г о Н. и выран^ает запас кинетич. энергии части­ цы. Член }ц называется п о т е р е й Н. и вы­ ражает собой потерю энергии на пути дви­ жения частицы. Д л я случая потенциального безвихревого двгпкения жидкости ур-ие Д . Пернулли м. б. с полной точностью приме­ нено к целому потоку жидкости с попереч­ ным сечением конечных размеров, напр. к потоку в трубе. Д л я двшкения без потен­ циала скоростей ур-ие Д . Бернулли м. б. применено и к целому потоку с сечением конечных размеров только в случае т. наз. периодически установившегося параллель­ ного движения или медленно изменяюще­ гося движения (mouvernent graduellement varie). В последнем случае в ур-ии Д . Бер­ нулли величины z и р берутся для произ­ вольной, но обязательно одной и той же, •струйки. Вместо истинной скорости элемен­ тарной струйки подставляют среднюю для всего сечения скорость, причем одновремен­ но с этой подстановкой приписывают к чле¬ ну -^г ур-ия Д . Бернулли коэф. а, числен¬ ные значения к-рого, когда движение про­ исходит в сосудах правильной формы при отсутствии значительных возмущений, не превосходит 1,11. Поэтому практика для гро­ мадного числа случаев одноразмерного дви­ ж е н и я принимает обычно а = 1 , т. е. V* _ V% р v n турные части водопровода. Член Я • ^ • представляет собой потерю Н . от трения. Определение потерь И. чрезвычайно важ­ но, т. к. только зная потери можно судить о фактич. запасе энергии в жидкости. Если от горизонтальной плоскости, отстоящей на высоте полного начального Н . от нулевой горизонтальной плоскости сравнения, отло­ жить вниз отрезки, равные потерям напора, для соответствующих точек водопровода и полученные точки соединить линиями, то линия, т. о. полученная, носит название н ап о р н о й л и н и и . Напорная линия харак­ теризует запас энергии в данной точке трубо­ провода при установившемся движении. В целом ряде инженерных сооружений жела­ тельно преобразовать всю потенциальную энергию в кинетическую, в других, наоборот, иметь всю энергию в потенциальной форме. Такое превращение достигается при помо­ щи специальных гидравлич. устройств. В поясарном деле, напр. при помощи брандс­ пойта, весь пьезометрич. Н. преобразуется в скоростной Н . , что позволяет получать мощную поя^арную струю. При этом член ур-ия Д . Бернулли ^ уменьшается почти до нуля, а член возрастает до возможно большей величины. При впуске жидкости на лопатки турбины точно также преобразо­ вывают пьезометрич. Н. в скоростной, что достигается в случае капельной ядадкости (воды) при помощи направляющего аппара­ та и в случае упругой жидкости (газа или пара) при помощи особой насадки—сопла. При питании паровых котлов водой обычно употребляется гтжектор (см.), в котором скоростной Н . текущей смеси пара и во­ ды преобразуется в пьезометрический Н.; здесь, наоборот, член уравнения Д. Бернулли V & Г) ^ понижается почти до нуля, а член ^ возрастает до необходимой большей вели­ чины. Превращение скоростного напора в пьезометрический происходит в различного рода диффузорах. Приводимые здесь приме­ ры являются только некоторыми характер­ ными частными случаями преобразования одного вида Н. в другой. При расчете водоводов различают с т а т и ­ ч е с к и й Н. и д и н а м и ч е с к и й Н. В начале трубопровода имеется всегда задан­ ный напор определяемый или высотой распо­ ложения напорного бака (см.) или пьезо­ метрическим Н . , создаваемым в этом месте насосом. В первом случае потенциальная энергия выражается напором положения z—первым членом ур-ия Д. Бернулли, во втором случае потенциальная энергия выра­ жается пьезометрическим напором ^ — вто­ рым членом того же ур-ия. Начальный Н . определяет собой статич. Н . для всей сети водопровода, который т. о. постоянен для всякой точки сети водопровода. При воз­ никновении течения жидкости появляется потеря Н . вдоль водовода, что понижает Н . в различной степени для разных точек водовода. Особенно сильно понижается Н. в удаленных от начала питания точках. При нек-ром .установившемся режиме динамич. 2 Применяя ур-ие Д . Бернулли к целому по­ току в трубе, h можно выразить так: 0 "О - Zi * D 2(7& здесь ? и Я—коэфициенты, зависящие: f—от местных препятствий на пути движения жид­ кости и Я—от шероховатости стенок трубо­ провода, а также от скорости и гидравли­ ческого радиуса потока; оба коэф-та зави­ сят также от вязкости жидкости и опреде­ ляются опытным путем; I—длина трубо­ провода;!)—диаметр его. Член f * T | - ^ пред¬ ставляет собой потерю напора от местных со­ противлений, появляющихся при проходе жидкости через колена, тройники, задвижки, краны, клапаны и другие фасонные и арма-