* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

899 ПАРЫ 900 дает возрастание S с Т (фиг. 2, А, Б ) . Кри­ в а я ж е 2-я (ш=1) S =S + Q (И) может дать к а к возрастание, так и убыль S с Т. Любая смесь П. и жидкости влажностью ( 1 - ш ) при данной темп-ре Т представится в области ж.+п. между двумя кривыми точ­ кой N на горизонтали Т=Т , делящей от­ резок АВ в отношении m : (1—m). Площадь OA &Аа кривой т = 0 дает теплоту жидкости А в (6), а площадь прямоугольника аАВЬ— скрытую теплоту Q при данной темп-ре. Ес­ ли провести касательные к кривым т = 0 и т = 1 в любой точке, то видно, что соответ­ ствующие подкасательные аа& и bb& выра­ жают соответствующие теплоемкости жид­ кости с (при т = 0 ) и сухого насыщенного пара с (при т = Const = 1); а&а = Тctg а = X х Х г а х для внутренней скрытой теплоты испарения: Q - p ( r - t>i) = Qi = JK e dv-a(±—$; = Т (^у) и о = с > 0 (можно считать с ^ с ) г х р -Ь&Ь = +Tctga =T ( f ) 2 я = 1 -в 1 + 4-^а ? -г• (12) с м. б. к а к > , так и < 0, что является за­ мечательным свойством насыщенных паров. Когда с < 0, т. е. с < (!р , например в случае водяного П . , П . CS , 0 , насыщенный П. при адиабатич. расширении (напр. по ВЬ) частью конденсируется. На фиг. 2, А дан случай П . воды, а на фиг. 2, Б—эфира; в последнем случае, как видно по наклону кри­ вой m = 1, с > 0, и насыщенный П . частью конденсируется при сжатии. Чтобы охла­ дить насыщенный П . пограничной кривой (по ВВ&), надо с о о б щ и т ь ему количест2 х 2 2 г последнее выражение справедливо, когда по Ваальсу К = ^ . Из-за наличия поверх­ ностного натяжения о давление насыщен­ ного П . зависит от кривизны поверхности ~; эта зависимость становится заметной при весьма малых радиусах кривизны (г<1/^). При этом: In у = ~ • к, где к = (М—мо­ лекулярный вес; допускается, что pv = RT). При г > 0 (радиус кривизны лежит в жид­ кости) в случае жидких капелек р >р; для Н 0 при г=16 А р = 2 р ; этим объясняют­ ся (Кельвин, Р . Гельмгольц) рост крупных капель туманов, росы за счет испарения мел­ ких капель и задержки в конденсации п ер е с ы щ е н н ы х П . в отсутствии зароды­ шей. В малых пузырьках газа внутри жид­ кости (г < 0) р < р, чем объясняются (Дюгем) перегревы жидкостей выше t° и конденсация П . в узких капиллярах (сма­ чиваемых данной жидкостью), в пористых телах (напр. в адсорбенте с и л и к а т е¬ л е—скелете геля кремнекислоты); в несмачиваемых жидкостью капиллярах она не кон­ денсируется; там р > р. Электрич. заряд капли е понижает ее р и вместо гиперболы р для In получается кривая с максимумом M D R T г 2 г г KWU г г l u р RTDi г 8лг*У Ti во тепла f c dT 2 (площ. ЬВВ&Ъ") в случае что объясняет конденсацию П . на ионах уже при малых пересыщениях. Влияние кри­ визны и электрич. зарядов на р стоит в связи с тем, что,как показал Н. Н. Шиллер,р вообще возрастает при повышении внешне­ го добавочного давления Р (напр. давления индиферентного газа), и что выражает неприменимость закона Даль-, тона к насыщенным парам при высоких Р (см. Парциальное давление); в рассмотренных 1-. г П . воды и о т н я т ь это ж е количество те­ пла в случае П . эфира (фиг. 2). Для водя­ ного П . Q =607,0—0,708t (Клаузиус), Ь= = 606,5 +0,305f, с = ~ - - ?• = 0,305 2 6 0 7 273 + t -°- 7 0 8 i при: т« г 2а выше случаях Р —Р =~ равно капиллярно­ 40 100 160 200 i" о 1,538 - 1 , 1 3 3 - 0 , 8 3 2 - 0 , 6 7 6 му давлению. с -1,916 Для ряда углеводородов и их производных П.Применение насыщенных и перегретых в тепловых двигателях общеизвестно. (С Н , СС1«, СНС1 ) с = / ( Т ) меняет знак, Свойства П. низкокипящих жидкостей край­ переходя через с = 0 при некоторой Т°. не важны при сжижении газов (см.) и в хо­ По Матиа при Т° ~* Т ., лодильных машинах, а также и при исполь­ зовании разностей t°, имеющихся в природе (см. Критические явления), а поэтому с при Т° -+ Т . должно стремиться к пре­ (напр. в тропиках разность 1° воздуха и дос­ таточно глубоководных слоев океана—Клод делу^ = -оо. и др.). Высококипящие жидкости, например ИсследованияРамзая-Ионга и Амага пока­ ртуть, м. б. применены в бинарных паровых зали, что величина Т а следовательно и машинах или турбинах и вообще в тепловых рабочими телами (р-Т = = Const (13) двигателях с несколькимиПри этом возмож­ (см. Бинарные машины). одинаковы для П. различных веществ при но повысить наиболеее высокую t° рабоче­ одинаковых р. К приближенно равно м о- го цикла (7) и тем повысить термодинамич. в холодильнике тепло, от­ л е к у л я р н о м у (внутреннему) д а в л е ­ кпд ц = j^ ; н и ю П . (см. Газ, Капиллярные явления). даваемое высоко кипящей жидкостью, может Это условие (13) дает с ур-ием (4) для неплот­ итти на испарение низкокипящей жидкости ных насыщенных П . правило Пикте-Трау- ( Н 0 , SO , NH„ и др.), П . к-рой работают во тона. С (13) связан закон Стефана-Баккера 2-й машине; котел ее совмещен с конденса2 а в 3 2 8 крит 2 кри)п Tl 1 2 a