* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

895 ПАРЧА 896 новесия устанавливается одинаковым по обе стороны перегородки (на этом основан метод измерения парциального давления). Левенштейн (Lowenstein),также Вартенберг (Wartenberg) измеряли равновесие диссоциации пара Н 0 при высоких темп-pax (1 ООО— 2 000°), определяя П. д. водорода в получае­ мой смеси введением в нее эвакуированного сосудика из Pt или 1г (эти металлы при вы­ соких 1° проницаемы для Н ), внутри к-рого измерялось давление водорода. П. д. газа в смеси определяется хими­ ческий потенциал (см.) его, условия его равновесия с жидкостями и твердыми телами (объемное поглощение, окклюзия, раство­ рение) и адсорбция. Давление насыщенного пара в индиферентном газе (например воз­ духе) над жидкостью является также пар­ циальным давлением пара в газовой смеси, равновесным с жидкостью. 2 2 Лип.: П л а н к М . , Т е р м о д и н а м и к а , п е р . с н е м . , М . — Л . , 1925; L e w i s О. N . , T h e r m o d y n a m i k , W . , 1 9 2 7 ; A r n d t К . , H a n d b . d. p h y s . - c h e m . T e c h n i k , 2 A u f l . , S t g . , 1923; O s t w a l d W., L u t h e r R., H a n d - u . H i l f s b u c h zur A u s f u h r u n g p h y s i k a l i s c h e r Messungen, 4 A u f l . , 1925; L o w e n s t e i n L . , « Z t s c h r . p h y s . C h e m i e * , L p z . , 1906, B . 54, p. 715; V a r t e nb e r g , i b i d . , B . 56, p. 5 2 6 . П. Ребиндер. ПАРЧА, ткань, изготовляемая из комби­ нации волокнистых и металлических нитей. К а к всякая ткань, т а к и п а р ч е в а я состоит из основных и уточных нитей, при этом в боль­ шинстве случаев основные нити—из волок­ нистых материалов, уточные—из продукции канительного производства (см. Канитель­ ное производство), т. е. либо из металлич. очень тонкой проволоки или ленточки (плющ я н ы и бити) либо из комбинации металлич. нити с волокнистой. П. делится на несколь­ ко видов, из них наиболее характерные: г л а з е т ы , б а р х а т н а я П. и П. ш е л к о ­ в а я , если волокнистый материал, из к-рого состоят основные нити, и канительная пря­ ж а будут шелковыми, и П. дешевых сортов на бумажной основе и утке. В глазетах при волокнистой основе уток из канительной проволочной слегка приплющенной нити ( н е д о д а в о к ) , а у бархатной и осталь­ ных сортов П. при волокнистой основе уток из канительной пряжи. В зависимости от материала, из к-рого приготовлены канитель­ ные изделия, входящие в состав парчевой ткани, П. разделяют на П. из настоящего се­ ребра и мишурную, или лигатурную. Пере­ плетение нитей в глазетах обычно х о лщ е в о е п е р е п л е т е н и е , а у П . , рису­ нок к-рой более сложный, применяются все виды переплетения. Выполняется парчевая ткань на обычных ткацких станках тяжелого типа и простой конструкции, если изготовляется глазет, ес­ ли же готовится шелковая или дешевая П., то пользуются ткацкими станками с жак­ кард овской (или подобной) головкой. Б а р ­ хатные П. обычно имеют весь фон цветного шелкового бархата с отдельными группами рисунка из канительных изделий, или фон их из канительной пряжи, а рисунок бархат­ н ы й ^ обоих случаях применяются станки, хотя и вырабатывающие рисунок по жаккардовской карте, но обычно станки ручного действия. Этот сорт П. дорог, потому что из­ готовлен из дорогого материала и вручную. Д л я очень дорогих бархатных П . , в к-рых применяется уток из большого числа раз­ нообразных канительных изделий (напр. в случаях применения канители, блесток и т. п.), изготовление П. производится на руч­ ных ткацких станках того же типа, какой применяется в ковровом производстве. Во­ обще дорогие сорта П. готовят на ручных ткацких станках. В СССР в настоящее вре­ мя производство парчи сильно сократилось. Парчевое производство с точки зрения тех­ ники есть разновидность сложноузорчатого цветного ткачества и все приемы работы и характер оборудования тождественны (см. Ткачество). Т. А л е н с е е н к о - С е р б и н . ПАРЫ, газы ниже их 1° . (см. Крити­ ческие явления). Н а с ы щ е н н ы е П. на­ ходятся в равновесии (см. Спр. ТЭ, т. V, стр. 352) с жидкостью или кристаллом, вооб­ ще с конденсированной фазой, из к-рой они образовались. Т. о. насыщенный П. являет­ ся одной из фаз двухфазной и однокомпонентной системы, что по правилу фаз (см.) отвечает моновариантности системы (одна степень свободы: / = J V - f - 2 - P = l ) . Состоя­ ние насыщенного П., могущего существо­ вать только в присутствии нек-рого количе­ ства конденсированной фазы, определяется поэтому только одним параметром, напр. t°. При этом p = f (Т). Насыщенными м. б. П. только при f < t° . Ненасыщен­ н ы е П. (перегретые) принципиально не от­ личаются от газов, приближаясь по свой­ ствам к идеальным газам (см.) при повыше­ нии f° и понижении давления р; состояние ненасыщенных (чистых) П. определяется как и для любой однокомпонентной фазы двумя параметрами: t° и р. На фиг. 1 кривая р = / ( 0 есть кривая давления насыщен­ ного п а р а ; в с е точки ее представляют со­ бой состояния двухфазн. моновариантРкрип ных систем, которые | состоят из конден- § сированной фазы и П. Выше кривой— область конденсиро­ ванной фазы ж; ее можно достичь напр. при i=Const, повышая давление (р& > р в точ­ ках Ъ, Ъ&) или при р =Const, понижая f (t& < t в точках Ъ", Ъ&"). При обратных измене­ ниях (при р& <р, в точках а, а & или при t&>t, в точках а " , а&") мы переходим в область перегретого П.—ниже кривой. Наи­ большим давлением насыщенных П, являет­ ся к р и т и ч е с к о е д а в л е н и е , p ., отвечающее наивысшей t° сосуществования обеих фаз t° .—критическая точ­ к а к (см. Критические явления и Спр. ТЭ, т. V , стр. 403). Т е р м о д и н а м и к а П. служит основа­ нием всей современной теплотехники. Усло­ вие равновесия моновариантной системы, состоящей из т вес. ч. П. и (1— т) вес. ч. конденсированной фазы (жидкости) выра­ зится ур-ием: крит 0 Kpiimш 0 K ? M m Kpum V a - V i = 0> Va = Vi. С) где у>2> Vi—термодинамич. потенциалы (у>= = U -TS+pv) 1г пара и 1 г жидкости. 1