* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
847 .Табл. ПАРОПРОВОД 1 . — Э к в и в а л е н т н ы е д л и н ы м е н т о в п а р о п р о в о д а в м. эле 848& j Л (мм) 1 Вентиль Задвижка О т в о д 90" Гладкий компенса тор чальными скоростями w пара. Мы видим, что падение давления растет все ускоряясь,, одновременно растет и скорость пара. На конец скорость пара достигает скорости звука и непрерывность дальнейшего д в и — 50 1?го0 Экст с поим WUUL ость U301 и потеряй, тепла 25 150 200 250 300 350 400 460 500 34 42 60 81 102 125 150 175 200 1,40 1,70 2 „50 3,20 4,00 5,00 6,00 7,00 8,00 3,0 3,6 5,0 6,1 7,5 8,5 9,7 11,0 12,2 & 11.50 13,00 18,00 23,00 29,00 — — — \ V \ ) \ 40 Скорость насыщенного пара берется w = =•20—30 ж/ск, а для перегретого—w=30- — 50 м/ск. Иногда доходят д л я сильно пере гретого свыше 350° пара (при прямом П.) до w=«80 MICK. В длинном П . имеет место боль шое падение давления. При этом объем пара сильно увеличивается, значит, увеличивает ся и скорость; с ростом скорости быстро ра стет потеря давления и т. д. Одним словом потеря давления непропорциональна длине трубы и ф-ла (2), строго говоря, неправильна, но она проста и удобна д л я применения; чтобы учесть увеличение скорости, расчет \ < 1 / 30 _ о - V ж* го /00 Ф и г . 5. К | 200 жения прекращается. Происходит скачок плотности (отмечено точками на концах кривых фиг. 4). Скачок плотности ставит предел повышению скорости пара п р и д а н ной длине трубы. Потеря тепла паропровода определяет ся по ф-ле: Q = K-(t -t .)7t.L; n e (4) 2 Q—часовая потеря тепла в Cal/час, К— коэф. теплопроводности в Cal ж/ж °С час, t —средняя темп-pa napa,f .—темп-pa внеш него воздуха, L—длина трубы в ж. Коэфи циент теплопроводности при многослойной изоляции равен 1 ,-(5> di + 2d + 2<5 d.2<5i n% e ведут по средней скорости, определяя ее к а к среднюю арифметич. начальной и конечной скоростей. Проф. Жуковский Н . Е . р ] , боря в основу теорему Эйлера о движении, счи тая процесс движения по трубе адиабати ческим и коэф. трения ? газа о стенку не зависящим от плотности газа, вывел следу ющее ур-ие: 41 1 "id In In x 2 дх = у - (3) где |—коэо>т трения в внутрен ний диаметр трубы в м, д—ускорение сво бодного падения в м/ск , х—длина трубы в м, у—уд. в . газа в кг/м , к—показатель адиаба ты, С—произвольная постоянная интегри рования, q = yw, причем w—скорость дви жения. Очевидно, что yw = Const. Осталь ные величины связаны уравнением адиаба ты: р = Ъ • у . По Брессу д л я воздуха ? = 2 3 к где а коэф. теплоперехода от пара к стен ке в Cal/ж °С час; а —то же, но от стенки к воздуху; ri —внут ренний диам. тру бы в ж; в —наруж ный диаметр трубы в м; д —толщина стенки трубы в ж; <5, д ...—толщина слоев изоляции в х + 2Л 2 Х + di + 2d 2A 2 x + — + a mdiH п x п х 2 3 м; А—коэф-т 2 теп = 0,00033 кгск* . По опытам Московского униКЗ СК^ M i верситета ? = 0,0002 .А пересчетом, беря кгск* за основу коэф. Эберле /3 = 10,5 • 10~ , определим: ?=Ё 0,0013 J H . д а пара при кривые падения давления Нл яфиг. 4 даны тече нии, по трубке 0 25 мм с различными на 8 4 лопроводности ма териала трубы в Cal м/м °Сч.; А — тоже д л я изоляци онных материалов. Коэф-т теплопере хода от конденси Ф и г . 6. рующегося па ра к стенке колеблется около а = 7 000—12 000 Cal/ж °С ч.; при перегретом паре а = 100 — 200, точнее по Пенсгену 2 х 2 х Коэфициент теплоперехода от изоляции к воздуху зависит главн. обр. от скорости и направления, движения воздуха; значения