* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
?53 ПАРАШЮТ 654 уменьшаться и в пределе, при очень боль шом количестве строп, получим форму, у которой Т = 0 . Отсюда выводится предполо жение, что П., раскроенный по форме, ка кую принимает во время спуска плоский П., имеющий очень большое количество к> филя у основания, каковая у теоретической формы несколько меньше. О п р е д е л е н и е к о э ф и ц и е н т а ло б о в о г о с о п р о т и в л е н и я . П р и отне сении коэф-та лобового сопротивления С П. к раскроенной площади основания купола он определится по ф-ле х где Q—лобовое сопротивление, Q—массовая плотность воздуха у поверхности земли при нормальных условиях (760 мм рт. ст. и 15°), равная / , S — площадь основания купола П. и г; — скорость спуска. К а к было указано выше, при сравнительной оценке форм П . целесообразнее относить С не к площади основания, а к поверхности купола, т. е. 1 8 х Ф и г . 14. Д а & Испытания, произведенные в аэродинамиче ской лаборатории ЦАГИ над моделями П . , изображенными на фиг. 9 и 10, при длине строп L = 575 мм дали средние значения T r sin <р = ( р - р ) & , (15) С > представленные на диаграмме фиг. 15. а из уравнения (12), так к а к Т = 0, полу- Из сопоставлений кривых можно вывести ,чим: T„r = Const. Подставляя это значение в ..ур-ие (15), получим: •строп, окаясется наиболее правильным, При нимая 2 — ф = Const и интегрируя уравнелие (5),& получим. ъ 2 0 1 2 2 Хр Км 2 s i n <р г - Const. 2 , Ъ пределе у основания купола П . г пре вращается в ж и угол <р в 90°. Тогда ур-ие -(16) примет вид й ^ 2 = Const. (17) Приравнивая ур-ия (16) и (17), находим: P i - P a „ _ Р1-Р2. 2 2 Sin <р 2 Sin 90° . m as аз аг o.s 0.4 DJ аг Ф и г . 15. а/ или г* - , = sinc/>. (18) Это ур-ие профиля П . может быть выражено в прямоугольных координатах лишь при по мощи эллиптических ф-ий. При своих вы числениях Тейлор, обозначая через Сп эл липтич. ф-ию и через и новую переменную, посредством ряда преобразований прихо дит к выражению профиля П . двумя урав-; нениями: . . ! = Спи | =~{2[Е-ВД]-(#-м)}, (19) (20) заключение, что разница между значения ми С д л я сферических и эллипсоидаль ных П. при одинаковом отношении у : х вна чале при уменьшении этого отношения уве личивается, а затем, начиная с ?/:ж = 0,5, уменьшается до 0 при у :х = 0 235. При даль нейшем уменьшении отношения высоты ку пола к радиусу его основания, разница снова увеличивается, но с обратным зна ком. До у:х= 0,235 сферич. фор мы. в смысХР ! i 1 й Т /• ,1&& где Е и К—полные эллиптич. интегралы первого и второго рода.. Если купол сшит из п полотнищ,, то ширина каждого полот нища По любой концентрич. окружности с радиусом г равна о = — , а расстояние выпрямленного полотнища от этой окруж ности до вершины купола 1=^(К-и). (21) Полученная т. о. форма купола изображена на фиг. 12, А. Эта форма по своему профи лю похожа на ту, к-рую принимает плоский П. вовремя спуска (фиг. 12, Б ) . Отличие за ключается главным образом в кривизне про т. 2яг 1,0 0,9 г . 1 1 jj 1 1 1j i 1 1 1 w "I 1 [и н. • &в 1 • 0,8 0,7 1 03 1 i 0.6 г I 1 ; 0,5 0.4 1i i 0,2 1 0,1 C% Ф и г . 16. ле большого значения д л я них С были выгоднее, чем эллипсоидальные, начиная же с этого отношения у : х и ппи его умень шении, т. е. д л я более плоских П . , эллип соидальные формы становятся выгоднее, чем формы сферические. Н а диаграмме (фиг. 16) представлены кривые С д л я парашютов, Хр Хр